Courant alternatif et électronique D’après: Eugene HECHT. Physique. Éditeur ITP de boeck. Utilité du courant alternatif Transport de l’électricité et perte de puissance par effet Joule PJ = RI2 Alimentation d’une ville moyenne: 10 MW (P = IV) À une tension de 200 V: I = 5×104 A Transport sur câble de Cu de 1 cm de diamètre (R ≈ 0,4 Ω/km) Æ perte de 106 kW/km ou 106 kW.h/km ! • Intérêt à augmenter la tension et diminuer le courant • Transformateurs (fonctionnants en courant alternatif) Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.2 Résistances en courant alternatif F.é.m. courant alternatif: fonction sinusoïdale: v(t) = Vm sin ωt = Vm sin 2πft (pulsation ω = 2πf = 2π/T) Vcc = 2Vm Tension instantanée Tension maximale Résistance Æ courant v(t) Vm i(t) = sin ωt = R R Intensité instantanée Vm Intensité maximale : Im = R Et i(t) = Im sin ωt = Im sin 2πft Tension et courant nuls quand 2πft = nπ n nπ = Æ t= 2f ω Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.3 Tension et intensité efficaces Définition: 1 Ampère (courant alternatif) Æ même puissance qu’ 1 Ampère (courant continu) Æ intensité efficace (Ieff) et tension efficace (Veff = RIeff) Puissance instantanée: p(t) = Ri2 (t) Mesure effet thermique moyen (R constante): <P> = R<i2(t)> 2 2 Æ I = Ieff = < i (t) > Par définition: < P >= RIeff < i 2 (t) >=< Im2 sin2 ωt >= Im2 < sin2 ωt > 1 < sin ωt >= 2 Im Vm I = Ieff = V = Veff = < P >= Veff Ieff 2 2 NB. Tension efficace 220 V Æ Vm=220 V × 1,414 = 311 V !!! 2 Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.4 Exemple: un sèche-cheveux Sèche-cheveux de 2.200 W sous 220 V. Intensité du courant débité, valeur maximale et résistance ? (hypothèse: appareil purement résistif) Intensité efficace: Ieff < P > 2.200 W = = = 10, 0 A Veff 220 V Intensité maximale : Im = 2 Ieff = 1, 414 × 10, 0 A = 14, 1A Résistance Æ loi d’Ohm appliquée aux valeurs efficaces: 220 V Veff R= = = 22 Ω Ieff 10, 0 A Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.5 Inducteurs en courant alternatif Courant alternatif: énergie conservée et lois de Kirchhof … mais circuit non purement résistif Æ loi d’Ohm Circuit avec inducteur L de résistance négligeable Intensité source / : Courant induit opposé Intensité source 2 : Courant induit même sens Si Rinducteur=0: EL égale et opposée ES Somme différences de potentiel de la maille nulle di v(t) + EL = 0 Æ Vm sin ωt = L dt Vm Vm Vm ∫ L sin ωt dt = ∫ di Æ i(t) = − ωL cos ωt = ωL sin(ωt − π / 2) Courant en retard sur tension (déphasage π/2Æ1/4 période) Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.6 Impédance et réactance Vm Im = i(t) = Im sin( ωt − π / 2) ωL Ieff = Im / 2 et Veff = Vm / 2 Donc Veff = LωIeff ÆLoi d’Ohm avec coefficient Lω Réactance inductive : XL = Lω V = XLI Inducteur réel oppose au courant résistance et réactance Æ Effet total = Impédance • XL = 2πfL Æ augmente avec fréquence • Inducteur à grand L et petite résistance Limite courant alternatif à haute fréquence sans perte de puissance Exemple: filtrage pour haut-parleurs Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.7 Puissance instantanée p(t) = i(t)v(t) • i et v même signe Æ p > 0 (énergie fournie à l’inducteur) • i et v signe opposé Æ p < 0 (énergie fournie par l’inducteur) Surface totale courbe par rapport axe temps est nulle 1 2 Li (t) emmagasinée dans champ Énergie instantanée 2 magnétique alternatif de la bobine 1 2 Valeur moyenne LIeff constante 2 Puissance moyenne débitée pendant une période est nulle Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.8 Exemple: circuit de radio Circuit de radio Æ inducteur de 400 mH et résistance de 0,50 Ω. Tension alternative (100 Hz; Veff 80 V). Réactance et courant efficace ? Réactance inductive : XL = ωL = 2πfL = 2π(100 Hz)(0,400 H) = 251 Ω Résistance (0,50 Ω) négligeable Æ circuit purement inductif Ieff 80 V Veff = = = 0, 32 A XL 251 Ω Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.9 Condensateurs en courant alternatif Condensateur aux bornes d’une pile: V=Q/C Δq C constante Æ Δv = C Δq Δv(t) =C Courant instantané: i(t) = Δt Δt Générateur de tension alternative | v | / Æ| i | 2 ; | v | 2 Æ | i | / Passage par extremum quand Δv/Δt=0 (charge maximum du condensateur) v(t) = Vm sin ωt Æ q(t) = CVm sin ωt d i(t) = CVm sin ωt = CωVm cos ωt = CωVm sin(ωt + π / 2) dt 1 1 Ieff Réactance capacitive: X C = Im = CωVm et Veff = Cω Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel BertrandC23.10 ω Réactance capacitive i(t) = Im sin(ωt + π / 2) ; Veff = X CIeff En avance de 90° (1/4 de période) sur v(t) 1 pour ω → 0 (courant continu) XC → ∞ XC = Cω • Si fréquence /, XC 2 (à haute fréquence les 1 XC = charges n’ont pas le temps de s’accumuler) 2 πfC • De même, si C /, XC 2 Condensateur en série avec haut-parleur • Filtre les basses fréquences • Les hautes fréquences sont peu atténuées NB. Puissance débitée (via champ électrique condensateur) parfois positive, parfois négative (nulle en moyenne) Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.11 Exemple: condensateur sous tension alternative Condensateur 50μF sous tension sinusoïdale 50Hz, Vm=100 V Intensité du courant efficace ? Variation intensité si fréquence augmentée à 5kHz ? Calcul réactance capacitive: 1 1 1 XC = = = = 63, 7 Ω −6 Cω 2 πfC 2 π(50 Hz)(50 × 10 F) Veff Vm = = 70, 7 V 2 Ieff 70, 7 V Veff = = = 1, 1A XC 63, 7 Ω 5 kHz = 5000 Hz Æ XC/100 et Ieff × 100 = 110 A Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.12 Circuits RLC Intensité identique dans chaque élément: i(t) = Im sin ωt Éléments en série: une seule maille : v(t) = vR(t)+vC(t)+vL(t) • Résistance: en phase avec courant v R (t) = RIm sin ωt • Condensateur: en retard de phase (90°; ¼ période) Im π⎞ ⎛ v C (t) = sin ⎜ ωt − ⎟ Cω ⎝ 2⎠ • Inducteur: en avance de phase (90°) π⎞ ⎛ v L (t) = ImωLsin ⎜ ωt + ⎟ 2⎠ ⎝ Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.13 Représentation de Fresnel Projections vecteur tournant: Sinus Æ Oy ; Cosinus Æ Ox Addition de vecteurs tournants: Composante Ox et Oy s’additionnent Inducteur et résistance en série • vL en avance de phase sur vR • Représentation en t=0 • Résultante : déphasage θ ( avance sur vR) Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.14 Représentation de Fresnel: circuit RLC v(t) = vR(t)+vC(t)+vL(t) vL et vC en opposition de phase: Æ soustraction des modules 2 Module résultante: Vm = VRm + (VLm − VCm )2 1 VRm = RIm ; VLm = LωIm ; VCm = Im Cω 2 1 ⎛ ⎞ 2 Vm = Im R + ⎜ Lω − ⎟ Cω ⎠ 1 ⎝ Lω − VLm − VCm Cω = Déphasage: tan θ = VRm R v(t) = Vm sin(ωt + θ) NB. • Vm (tension maxi générateur) > VRm • VLm et VCm peuvent dépasser Vm mais… | VLm- VCm | < Vm Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.15 Exemple: tension maximale d’un oscillateur Oscillateur (100 Hz) en série avec résistance (240 Ω), condensateur (3,80 μF) et inducteur (550 mH). Courant efficace mesuré: 250 mA. Tension maximale oscillateur ? Courant maximum : Im = 2 Ieff = 2 (0, 250 A) = 0, 354 A 2 1 ⎞ ⎛ 2 Vm = Im R + ⎜ Lω − ⎟ ω = 2πf =628,3 rad/s Cω ⎠ ⎝ ⎛ ⎞ 1 2 Vm = (0, 354 A) (240 Ω ) + ⎜ (0, 550 H)(628, 3 rad / s) − ⎟ −6 (3, 80 10 F)(628, 3 rad / s) × ⎝ ⎠ 2 Vm = 88,7 V 1 NB. VLm = LωIm = 122, 2 V et VCm = Im = 148, 1 V > Vm Cω Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.16 Impédance des circuits RLC En termes de réactances: Veff = Ieff R 2 + (X L − X C )2 Réactance totale: X = (XL — XC) Æ Veff = Ieff R 2 + X 2 Opposition totale du circuit au courant Æ Impédance: Z = R2 + X 2 Et loi d’Ohm en courant alternatif: Veff = ZIeff Représentation vectorielle (triangle d’impédance) (≡ équation X Angle de déphasage : tan θ = précédente !) R R Ou encore : cos θ = Z Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.17 Impédance dans circuits à 2 éléments série NB. Les inducteurs se combinent comme des résistances • Parallèle: • Série: 1 Lres 1 =∑ Li Lres = ΣLi Circuits complexes: • Combinaisons individuelles résistances, condensateurs et inducteurs • Calcul impédance Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.18 Puissance fournie à un circuit RLC 2 Puissance dissipée (effet Joule) dans résistance: < P >= RIeff VRm RIm R Rappel: cos θ = = = Vm ZIm Z 2 < P >= Veff Ieff cos θ < P >= ZI cos θ Æ eff Puissance réelle ou moyenne ou dissipée • ≠ P= VI (courant continu) • cos θ: facteur de puissance (=1 Æ circuit purement résistif) (=0 Æ circuit purement inductif ou capacitif) • VeffIeff: puissance apparente (doit être fournie !) • (1-cos θ)VeffIeff emmagasinée dans les champs et rendue à la source • Exemple: moteur 800 W, facteur de puissance 0,8 Æ alimentation 1000 V.A Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.19 Exemple: Oscillateur et circuit RLC Oscillateur 500 Hz, Veff=100 V, en série avec résistance (24,0 Ω), condensateur (10,0 μF) et inducteur (50,0 mH) Intensité mesurée par ampèremètre (résistance négligeable) ? Tension mesurée aux bornes de chaque élément ? Puissance réelle dissipée ? X L = Lω = (0, 050 H)2 π(500Hz) = 157, 1 Ω Réactances: 1 1 = = 31, 8 Ω XC = −6 Cω (10, 0 × 10 F)2 π(500Hz) Impédance: Z = R 2 + (X L − X C )2 = (24, 0 Ω )2 + (157, 1 Ω − 31, 8 Ω )2 = 127, 5 Ω Intensité: Ieff 100 V Veff = = = 0, 784 A Z 127, 5 Ω Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.20 Exemple: Oscillateur et circuit RLC (suite) Tensions: VR = RIeff = (24, 0 Ω)(0, 784 A) = 18, 8 V VL = X LIeff = (157 , 1 Ω )(0, 784 A) = 123 V VC = X CIeff = (31, 8 Ω)(0, 784 A) = 24, 9 V R 24, 0 Ω = 0, 188 Facteur de puissance: cos θ = = Z 127, 5 Ω Puissance dissipée: < P > = Veff Ieff cos θ = (100 V)(0, 784 A)(0, 188) = 14, 7 W Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.21 Résonance dans circuit RLC Rappel: Z = R 2 + (X L − X C )2 Valeur remarquable Z = R pour XL = XC Æ Fréquence de résonance: ω0 = 2πf0 1 1 2 X L = XC Æ L ω 0 = Æ ω0 = LC C ωO 1 Fréquence de résonance: f0 = 2 π LC À la résonance: θ = 0; Z = R et <P> = VI I est maximum Æ en utilisant L et/ou C variables on peut filtrer une fréquence particulière Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.22 Exemple: fréquence de résonance Tension sinusoïdale (Veff=150 V) en série avec résistance (50 Ω), inducteur (200 mH) et condensateur (0,050 μF) Fréquence de résonance ? Tensions correspondantes à chaque élément ? Tension à l’ensemble inducteur+condensateur ? 1 1 = = f0 = 1590 Hz 2 π LC 2 π (0, 200 H)(0, 050 × 10 −6 F) ω0 = 2πf0=104 rad/s Par définition XC = XL = Lω0 = (0,200 H)(104 rad/s) = 2000 Ω Veff 150 V Ieff = = = 3, 00 A VL et VC en opposition R 50 Ω de phase Æ VLC = 0 V ! VR=RIeff= (50 Ω)(3,00 A) = 150 V VC = VL = XLIeff = (2000 Ω)(3,00 A) = 6000 V Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.23 Le transformateur Dispositif d’induction: transformation Courant (variable dans le temps) intense et faible tension ÅÆ Courant (variable dans le temps) faible et tension élevée (même quantité d’énergie) • Deux enroulements indépendants autour du même noyau de fer • Haute perméabilité Æ renforcement du flux magnétique créé par courant alternatif (104) • Champ confiné dans noyau • Résistance primaire faible mais … courant alternatif dans circuit purement inductif (f.é.m. d’auto induction opposée à la tension appliquée; Ip faible; énergie débitée par la source négligeable) Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.24 Rapport de transformation ΔΦM Rappel: f.é.m. induite: Em = −N Δt Même flux dans primaire et secondaire ΔΦM Résistance négligeable (IR ≈ 0) Æ VP ≈ NP Δt ΔΦM De même: VS ≈ NS Δt VP NP Æ Rapport de transformation = VS NS Tension la plus élevée Æ bobine au plus grand nbr de spires VP > VS : transformateur dévolteur VP < VS : transformateur survolteur Exemple: bobine d’alimentation des bougies d’une voiture Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.25 Exemple: transformateur d’une calculatrice Source: secteur (Veff=220 V) alternatif Sortie: 11,0 V (redressé Æ courant continu) par diode et condensateur (cf. ci-après) Secondaire: 50 spires Nombre de spires du primaire ? Rapport de transformation ? NS VP 50(220 V) Primaire: NP = = = 1000 tours VS 11, 0 V Transformateur dévolteur NP 1000 = = 20 Rapport de transformation: NS 50 Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.26 Transformateur et énergie Pertes d’énergie: • Résistance des bobines (Æ augmentation section du conducteur) • Courants de Foucault (Æ feuilletage noyau de fer) • Aimantation rémanente noyau de fer Si négligées, puissance moyenne: VPIP cos θP = VSIS cos θS Loi de Lenz: • Flux dans le secondaire (∝ NSIS) s’oppose au courant primaire • Augmentation courant générateur (VP → Em) • Équilibre quand NPIP = NSIS Donc: VPIP = VSIS (facteurs de puissance: cos θ égaux !) NB. Courant et f.é.m. pratiquement en phase ! Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.27 Exemple: puissance d’un transformateur Transformateur exemple précédent (primaire 220 V; secondaire 11,0 V), courant secondaire 450 mA, facteur de puissance secondaire 0,80 Intensité courant du primaire ? Puissance moyenne débitée par le générateur du primaire ? Intensité primaire: VSIS (11, 0 V)(0, 450 A) IP = = = 0, 0225 A VP 220 V Puissance moyenne primaire = puissance moyenne secondaire PP = VSIS cos θS = (11,0 V)(0,450 A)(0,80) = 3,96 W Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.28 Semi-conducteurs Atomes en interaction: Passage électrons bande de valence Æ bande de conduction Apport d’énergie (détermine la facilité de conduction) Semi-conducteur intrinsèque: Si, Ge (bande interdite 1,1 eV) Isolant à 300°K (kT ~ 0,03 eV) Semi-conducteur extrinsèque: Ajout atomes étrangers (10-6) Æ dopage ex. cristal de Si (4 e- val) + As (5 e- val): type n + Ga (3 e- val): type p e- dans bande de conduction trou dans bande de valence Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.29 Jonction p-n et diodes Type p en contact avec type n zone de contact Æ couche de déplétion Migration: e- (de n vers p); (trous de p vers n) ÆDifférence de potentiel (cf. condensateur) Jonction p-n peut fonctionner comme diode: Polarisation directe: Tension positive sur p Couche de déplétion rétrécit Æ Courant passe Polarisation inverse: Tension positive sur n Couche de déplétion s’épaissit Æ Courant bloqué Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.30 Redressement courant alternatif Diode à jonction : redresseur simple Tension aux bornes de RL dans un sens Mais … non constante Introduction d’un condensateur: • C se charge quand V / • C se décharge dans RL quand V 2 • Longue constante de temps (RC) • Décharge non complète au nouveau cycle Redresseur simple alternance Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.31 Récepteur AM • Condensateur variable : 1 f = sélection fréquence 0 2 π LC • Diode de redressement • Circuit RC : isolation de l’enveloppe • Condensateur bloquant : suppression de la composante continue Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.32 Transistors 2 diodes mises dos à dos: • Émetteur très dopé (riche en charges mobiles) • Base: couche intermédiaire Charges mobiles mince légèrement dopée émetteur → collecteur • Collecteur légèrement dopé Transistor pnp: • Porteurs = trous • Sens courant E → C Transistor npn: • Porteurs = e• Sens courant C → E Courant circule toujours d’une région p → région n Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.33 Transistor et contrôle de courant Vanne électrique contrôlant le courant d’une source: Petit courant sur base contrôle le courant du collecteur Équivalent à amplification du courant de la base E-B et C-B ≡ 2 diodes Exemple: transistor npn: E-B polarisation directe Æ C-B polarisation inverse Interrupteur fermé et polarisation directe > 650 mV (Si): e- émetteur vers base (puis vers collecteur) ÆTrous supprimés dans la base (devient négative) ÆCourant bloqué (résistance infinie) Courant dans base rétablit circulation entre E et C Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.34 Exemple: un système d’alarme Transistor npn utilisé comme interrupteur dans une alarme Ouverture interrupteur S Æ sonnerie se déclenche IE = IB + IC Courant dans la base (interrupteur S fermé) Æ courant circule de C vers E (résistance nulle) ÆCourant nul dans circuit sonnerie Suppression IB ÆTransistor ouvre le circuit (résistance infinie) Æ Courant dévié vers la sonnerie Petit courant dans B contrôle flux charges C → E Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.35 Amplificateurs Nécessaires dans beaucoup d’applications (notamment appareils de mesure de laboratoire) Montage à émetteur commun (au circuit de B et de C) Signal alternatif + tension constante soumis à la base (charges positives toujours fournies à la base) Petite variation ΔIBÆ grande variation ΔIC (courant de sortie) ΔIC Gain d’intensité: ΔIB ΔVL Gain de tension: ΔVBE Typiquement = 400 Physique Deuxième Bachelier Biologie/Géographie/Géologie. Daniel Bertrand 23.36