![](//s1.studylibfr.com/store/data-gzf/597bc26f99c04b98126a311430eaadfd/1/003137689.htmlex.zip/bg4.jpg)
92 P. Deligne et G. Henniart
La raison d'~tre de la num6rotation supdrieure est sa compatibilit6 au pas-
sage au quotient: si H est un sous-groupe distingu6 de
G, (G/H)(t)
est l'image
de
G(t)
dans
G/H.
Si Lest maintenant une extension galoisienne infinie de K et
G le groupe
Gal(L/K),
on d6finit les groupes
G(t)
par la formule
G(t)
= lim proj Gal
(E/K)(t), ofJ
la limite est prise suivant les extensions galoisiennes
finies E de K dans L. La compatibilit6 pr6c6dente est conserv6e. Le groupe
d'inertie de G n'est autre que G(0) et le groupe d'inertie sauvage, son p-groupe
de Sylow, est l'adh6rence de la r6union des
G(t)
pour t>0.
Si L contient une extension non ramifi6e maximale de K, on d6finit comme
dans [3], App. II, le groupe de Weil
W(L/K).
I1 contient le groupe d'inertie de
G, et ceci permet de poser
W(L/K)(t)= G(t)
pour t positif ou nul.
Nous noterons I le groupe d'inertie de Gal (K/K): I=W(0), et P son pro-p-
sous-groupe de Sylow (groupe d'inertie sauvage).
0.5. Par repr6sentation (d'un groupe topologique), nous entendrons toujours
repr6sentation continue dans un espace vectoriel complexe de dimension finie.
Dans une repr6sentation de W, le groupe d'inertie I agit & travers un groupe
fini. Une repr6sentation de W sera dite non ramifi6e si 1 agit trivialement, et
ramifi6e dans le cas contraire. Soit V une repr6sentation virtuelle de W, i.e. un
616ment du groupe de Grothendieck de la cat6gorie des reprdsentations de W.
Elle s'6crit de fa~on unique
V=~n(V')V', ofa V'
parcourt les repr6sentations
irr6ductibles de Wet
n(V')
est un entier, la multiplicit6 de V' dans V. Les V' de
multiplicit6 non nulle sont en nombre fini; ce sont les
constituants
de V.
Pour la d6finition de la constante locale
~(V, ~, dx),
nous renvoyons & [1]
4.1. Rappelons que pour V de dimension 0 (resp. de dimension 0 et de
d6terminant trivial), elle est ind6pendante de
dx
(resp. de
dx
et de 0); en ce cas
nous la noterons simplement
e(V, tp)
(resp.
e(V)).
On note
a(V)
l'exposant du conducteur d'Artin de Vet
Sw(V)
l'exposant de
son conducteur de Swan. On a
a(V)=dim V-dim
VZ+Sw(V).
0.6. Soit V une repr6sentation irr6ductible ramifi6e de W. Notons W(V) le
quotient de W qui agit fid61ement sur V; on d6finit c~(V) comme le dernier saut
de la fltration de W(V): par d6finition, on a
vWt'~v))=0 et vWt'~v)+~)=V pour tout e>0.
Si V est non ramifi6e, on pose ,(V)=0. Avec ces conventions, toute
repr6sentation irr6ductible V de W satisfait 5. la formule
Sw(V)=a(V)
dim V.
Soit V une repr6sentation virtuelle de W. On note ~(V) (resp./?(V)) la borne
inf6rieure (resp. sup6rieure) des ~(V'). quand V' parcourt les constituants de V.
Que ron air ~(V)>c~ signifie que les constituants de V n'ont pas de vecteur
non nul fixepar W(c~): VW~')=0. Que l'on ait/~(V)</3 (on a alors/~>0) signifie
que V provient par inflation d'une repr6sentation virtuelle de W/W(/~).