Mesures radio du champ magnétique dans la couronne solaire

Mesures radio du champ magnétique
dans la couronne solaire
Ludwig Klein, Observatoire de Paris, LESIA
Rayonnement radio thermique, modifié par B:
Opacité accrue due au B
Polarisation du rayonnement de freinage
Changement de polarisation en propagation B
NoRH 17 GHz / 1,8 cm VLA 1,4 GHz / 21 cm NRH 0,327 GHz / 91 cm
Rayonnement radio (continu)
de l’atmosphère thermique
NoRH 17 GHz / 1,8 cm VLA 1,4 GHz / 21 cm NRH 0,327 GHz / 91 cm
Ray
t
des électrons libres dans le champ électrique des ions
Température de brillance (=T équivalente corps noir):
T
b
=T
e
τ
( )exp
τ
( )d
τ
0
τ
0
,
τ
=
τ
ff
+
τ
gr
(T
e
= température des électrons)
Contributions au rayonnement thermique
(1)
NoRH 17 GHz / 1,8 cm VLA 1,4 GHz / 21 cm NRH 0,327 GHz / 91 cm
Ray
t
de freinage:
Séparation des modes x, o (polarisation circulaire) en
présence d’un champ magnétique
τ
ν
,ff
=
ζ
n
e
2
l
T
e
32
ν
m
ν
ce
cos
ϑ
( )2
ln
α
T
(
)
v
=
τ
0
1m
ν
ce
ν
cos
ϑ
2
(
θ
=
r
k ,
r
B
( ))(
ν
ce fréquence
cyclotron des
e-)
Contributions au rayonnement thermique (2)
émission gyrorésonnante
τν
,gr =
ξ
s2s
2s+1s!
neLB
ν
1,77 ×1010 Te
( )s1×
1±cos
ϑ
( )
2sin
ϑ
( )
2s2
δ ν
s
ν
ce
(
)
ν
=s
ν
ce
(s=2 … 4 pour T
e
2×10
6
K)
= 5 GHz (6 cm) pour s=3, B=600 G
Surface résonnante, épaisseur 100 km
ν
=5 GHz, s=3
ν
=8,4 GHz, s=3
chromosphère
600 G
1000 G
ν
>3ν
ce,max
Spectre radio cm-λdu rayonnement thermique
d’une région active quiescente
Gary & Hurford 1987, ApJ 317, 522
freinage
gyrorésonnant:
B>1430 G
gyrorésonnant:
B 600 G
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