Chapitre 4 – Division d`amplitude

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Optique Ondulatoire
Plan du cours
[1] Aspect ondulatoire de la lumière
[2] Interférences à deux ondes
[3] Division du front d’onde
[4] Division d’amplitude
[5] Interférences à ondes multiples
[6] Diffraction
[7] Polarisation

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Chapitre 4 – Division d’amplitude
1 – Introduction
Nous avons déjà abordé très sommairement la notion de cohérence
temporelle, qui concerne la largeur spectrale des sources. Pour obtenir
des interférences visibles, les sources doivent également obéir à des
contraintes de cohérence spatiale.
i) Source ponctuelle
Quel que soit le type d'interféromètre (division du front d'onde ou
d'amplitude), les interférences sont non-localisées.
ii) Source étendue
-Cas des interféromètres à division du front d'onde :les franges restent
non-localisées, mais la visibilité baisse en tout point du champ
d'interférence.
-Cas des interféromètres à division d'amplitude :la visibilité baisse en
tout point du champ d'interférence sauf sur une surface appelée
surface de localisation : les interférences y sont localisées et bien
visibles.

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Chapitre 4 – Division d’amplitude
2 – Lame à faces planes et parallèles
2.1) Coefficients de FRESNEL
n1
n2
0
E
0
12 E
τ
0
12 E
ρ
- Réflexion en champ :
- Transmission en champ :
Remarque : ces expressions ne sont valables en toute rigueur
qu’en incidence normale.

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Chapitre 4 – Division d’amplitude
Lorsque l’onde vient d’un milieu d’indice faible et va vers un milieu
d’indice fort :
Le coefficient de réflexion en amplitude ou en champ est négatif :
Le coefficient de réflexion en amplitude ou en champ est positif :
Lorsque l’onde vient d’un milieu d’indice faible et va vers un milieu
d’indice fort :
Dans tous les cas le coefficient de transmission est positif

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Chapitre 4 – Division d’amplitude
Coefficients de réflexion et transmission en intensité
n1
n2
0
I
012 IT
×
012 IR
×
- Réflexion en intensité :
- Transmission en intensité :
Relation entre la réflexion et la transmission
en intensité :