diapoEM5-2 - CPGE Dupuy de Lôme

Étude dans l’A.R.Q.S
PC Lycée Dupuy de Lôme
E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Électromagnétisme 1 / 11

1L’A.R.Q.S.
Phénomène de propagation
Conditions de l’A.R.Q.S.
2Équations dans l’ARQS
Conservation de la charge
ARQS magnétique
Domaine d’étude
Équations de Maxwell
Expressions de B
Aspect énergétique
Conducteurs dans l’ARQS magnétique
E. Ouvrard (PC Lycée Dupuy de Lôme) Électromagnétisme 2 / 11

L’A.R.Q.S. Phénomène de propagation
Considérons un champ Ð→ E=E(x, t).Ð→ ez
Il est possible de trouver une équation aux dérivées partielles vérifiée par
E(x, t)à partir des équations de Maxwell-Ampère et Maxwell-Faraday.
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L’A.R.Q.S. Phénomène de propagation
Considérons un champ Ð→ E=E(x, t).Ð→ ez
Il est possible de trouver une équation aux dérivées partielles vérifiée par
E(x, t)à partir des équations de Maxwell-Ampère et Maxwell-Faraday.
∂2E
∂x2−µ0.ǫ0.∂2E ∂t2=0
Phénomènes de retard
Le champ électrique est régit par une équation de propagation. Les
interactions ne seront donc pas des phénomènes instantanés, les variations
des caractéristiques des sources se ressentant avec un certain retard en un
point Mde l’espace.
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L’A.R.Q.S. Conditions de l’A.R.Q.S.
ARQS
Pour des régimes lentement variables, on pourra négliger les temps
propagation devant les temps caractéristiques des évolutions imposées par
les sources.
Or la propagation avec une vitesse de l’ordre de grandeur de la célérité c.
Les distances seront telles que pour une période Tdes variations :
∆t=L
c<< T
Condition de l’ARQS
On pourra considérer l’ARQS si
-L<< c.T
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