PROCESSUS MULTIPHOTONIQUES (suite)

6 - 1
04.11.03
Cours 6
PROCESSUS MULTIPHOTONIQUES
(suite)

6 - 2
Plan du cours 6
Processus multiphotoniques optiques entre états discrets
(suite du cours 5)
Processus Raman stimulés (suite)
Ionisation multiphotonique
Effets de la cohérence
Résonances intermédiaires
Effet de la polarisation
Effet du déplacement des états de Rydberg
Ionisation au dessus du seuil
Ionisation multiple
Génération d’harmoniques d’ordre très élevé
Effets de très haute intensité
Amplification d’impulsions à dérive de fréquence
Régime relativiste

6 - 3
PROCESSUS RAMAN STIMULÉS
Couplage effectif entre f1et f2
Quelques applications
f2
f1
e
ω1ω2

6 - 4
Quelques états du système global atome+photons ω1et ω2
On suppose qu’un seul état excité e est prépondérant. Le désaccord δ
de Eepar rapport à l’état intermédiaire est beaucoup plus petit que les
désaccords relatifs aux autres états excités (tout en étant grand
devant Γe).
e, N1, N2
f1, N1+1, N2f2, N1, N2+1
δ
1111
ˆ
/2 , , 1
Ω
=+=AL eN V f N 2222
ˆ
/2 , , 1
Ω
=+=AL eN V f N
Résonance Raman quand les 2 états f1, N1+1, N2et f2, N1, N2+1
sont dégénérés :
21 12ff
E
E
ω
ω
−
=−==
Couplages de Rabi Ω1et Ώ́ 2 sur les transitions f–e1et f–e2.

6 - 5
Hamiltonien effectif dans la
multiplicité {f1, N1+1, N2; f2, N1, N2+1}
D’après les résultats du cours 5,
222 21
12 1 11
ˆeff
ER R
H
R
ER
+
=
+
12 11 2 212
22
11 1 22 2 12 21 1 2
(): , 1, (,, 1)
/4 /4 /4
énergie de EE fN N fNN
RRRR
δ
δδ
+
+
=Ω =Ω = =ΩΩ== =
111 2 22
On suppose : ER ER
+
=+
La condition de résonance Raman est satisfaite, compte
tenu des déplacements lumineux R11 et R22 de f1et f2.
Le problème est ramené à celui d’un système à 2 niveaux
dégénérés avec un couplage non diagonal R12.