Travaux Pratiques : Effet Pockels et modulation électro-optique Thèmes abordés Polarisation et changement de l’état de polarisation de la lumière, biréfringence naturelle et induite, modulation de polarisation, modulation d’amplitude, modulateur électro-optique, effet Pockels, transmission optique, démodulation, cristal de Niobate de Lithium (LiNbO3). Principes et objectifs De nos jours l’essentiel de l’information se trouve sous forme électrique (ordinateur, téléphone, …). L’utilisation de la lumière comme moyen de transport de l’information étant le procédé le plus performant, il est nécessaire de concevoir des systèmes permettant de transformer l’information électrique en information lumineuse. Une des solutions est de moduler directement la source lumineuse en fonction de l’information électrique (diode électroluminescente). L’autre solution est de moduler, de façon externe, l’intensité, la phase ou la polarisation de l’onde lumineuse : ceci peut être réalisé par effet électrooptique encore appelé effet Pockels. Le but final de l’expérience décrite dans ce document est d’utiliser l’effet Pockels pour inscrire et transporter une information électrique sur une porteuse optique. Une faisceau laser est polarisé rectilignement à 45° des axes (X,Y) du cristal de Niobate de Lithium (LiNbO3). Le faisceau traverse ce cristal suivant son axe optique (Z). Une tension appliquée au modulateur permet de modifier de manière linéaire les indices de réfraction du cristal de LiNbO3 (effet Pockels). La biréfringence du cristal est alors modifiée, entraînant un déphasage entre les ondes ordinaires et extraordinaires se propageant dans le cristal. Ce déphasage induit une modification de la polarisation en sortie du modulateur. L’analyseur placé avant le détecteur permet de transformer cette variation de polarisation en variation d’intensité. La fonction de transfert du montage (intensité transmise / intensité incidente) est obtenue soit par rotation de l’analyseur, soit par application d’une tension continue au cristal. La courbe ainsi obtenue permet d’accéder à la tension demi-onde du matériau et de déterminer son coefficient électro-optique (r22). Une tension alternative permet de réaliser une modulation de polarisation et donc une modulation d’amplitude du faisceau laser. Différents types de signaux recueillis par le détecteur peuvent être observés et analysés en fonction du déphasage induit. La dernière partie de l’étude est consacrée à la réalisation d’un montage permettant la transmission optique d’un signal radio (Fig. 1). Matériels nécessaires Banc optique profilé 1 Base pour banc optique 2 Curseur pour banc optique 6 Laser, He-Ne 1.0 mW, polarisation linéaire 1 Polariseur avec monture rotative 1 Lame quart d’onde avec monture rotative 1 Lame demi-onde avec monture rotative 1 Modulateur électro-optique 1 Générateur – amplificateur de commande 1 Système de détection 1 Multimètre 1 Oscilloscope, 2 canaux 1 Radio et Haut Parleur 1 (les différents câbles sont fournis avec leurs appareils respectifs) Problèmes traités 1. L’intensité reçue par le détecteur est à relever en fonction de l’angle de rotation du polariseur (Loi de Malus). 2. Le déphasage induit par le modulateur électro-optique est à enregistrer en fonction des différentes tensions continues appliquées au cristal. Il est alors possible de déterminer la tension demi-onde (Vπ) du matériau et de remonter à la valeur de son coefficient électro-optique. 3. L’état de polarisation en sortie du modulateur est à analyser en fonction de la tension continue appliquée au cristal de LiNbO3. 4. Les différents signaux modulés par l’application d’une tension alternative au modulateur sont à relever (amplitude, phase). 5. Une application de l’effet Pockels, l’inscription et le transport d’un signal radio par un faisceau laser, est à réaliser. Remarque L’effet Pockels est un effet linéaire contrairement à l’effet Kerr qui est quadratique. La tension appliquée à une cellule de Pockels pour moduler un faisceau lumineux est beaucoup moins importante que pour une cellule de Kerr. Les modulateurs électro-optiques sont largement utilisés dans les dispositifs optoélectroniques actuels (ex : systèmes de communication et de traitement de l’information). Fig. 1 : Montage expérimental d’inscription et de transport d’un signal radio sur porteuse optique © Copyright 2002 Dida Concept. Tous droits réservés 1 Travaux Pratiques : Effet Pockels et modulation électro-optique Fig. 2 : Le modulateur électro-optique (nouveau modèle) Théorie et résultats Dans le cas où la lumière se propage suivant l'axe optique (Z),et lorsque le champ électrique est appliqué suivant Y (E2), l'équation de l'ellipsoïde des indices de ce cristal peut s'écrire : 1 1 ( 2 − r22 E2 ) X 2 + ( 2 + r22 E2 )Y 2 = 1 n0 n0 Il est alors possible de montrer que la biréfringence induite par l’application d’un champ E2 est : ∆n12 = − n03r22 E2 où no et r22 sont respectivement l’indice de réfraction ordinaire et le coefficient électro-optique à considérer. Le modulateur se compose d’un cristal de LiNbO3 éléctrodé suivant l’axe Y par évaporation d’or sur une épaisseur 100 nm. Le cristal est fixé sur un support en téflon puis inséré dans le corps du modulateur. Celui-ci est muni deux fiches SMA pour l’arrivée des différentes tensions (alternatives et continues). Tab. 1 : Principales caractéristiques du modulateur Cristal LiNbO3 congruent Dimensions X = Y = 3 mm Z = 40 mm Configuration Le déphasage induit par le champ est : Γ12 ( E2 ) = − où L3 correspond à la longueur de propagation dans le cristal. E2 peut s’exprimer en fonction de la tension appliquée (V2) et de la distance entre les électrodes (d2) : V E2 = 2 d2 Par conséquent, la tension demi-onde s’exprime par : Vπ = transversale Indices de réfraction (à λ = 632.8 nm) n0 = 2.285, ne = 2.2 Coefficient électro-optique (B.F.) Tension demi-onde Vπ (λ = 632.8 nm) ≈ 6,4 pm/V ≈ 310 V Le modulateur électro-optique est associé à son alimentation de commande, le générateur-amplificateur 1M-800 (Fig. 3). Fig. 3 : Le générateur-amplificateur 1M-800 2π L3 n03 r22 E2 λ λ d2 2n03 r22 L3 Le montage expérimental (Fig. 1) possède une fonction de transfert décrite par la relation : T= I 1 = [1 − sin (Γ12 − 2 β )] I0 2 où Γ12 est le déphasage induit par le cristal et β l'angle de l'analyseur (polariseur) situé avant le détecteur. I0 et I sont respectivement les intensités en entrée et en sortie du montage. L’insertion de la lame quart d’onde avant l’analyseur assure une relation linéaire de la fonction de transfert et de la compensation directe (donc mesure éventuelle) du déphasage Γ12 par simple rotation de l’analyseur. Fig. 5 : Evolution de la tension mesurée en sortie du détecteur en fonction de l’angle de l’analyseur. Tab. 2 : Performances du générateur-amplificateur 140 Tension continue Vdc 120 Générateur de signal sinusoïdal interne Tension alternative Vac (à 100 kHz) Afficheurs 3 kHz – 1 MHz 0 – 300 Vpp Vdc / Vac / Fréq. Tension détection (mV) 0 à +400 V 100 80 60 40 20 0 -90 -45 0 45 Angle de l'analyseur (°) Angle de rotation de l’analyseur (°) © Copyright 2002 Dida Concept. Tous droits réservés 90 2 Travaux Pratiques : Effet Pockels et modulation électro-optique Cette fonction de transfert peut également être parcourue pour une position de l’analyseur fixée et par application d’une tension continue Vdc au cristal (Fig. 6). Fig. 8 : Représentation de la polarisation en sortie du modulateur lorsque celui-ci est soumis à la tension demi-onde Vπ. 2 Tension détection (V) 6 1,5 1 Points expérimentaux Symétrie / centre 20 320 40 5 Tension photodiode (mV) 2,5 0 340 7 Fig. 6 : Evolution de la tension mesurée en sortie du détecteur en fonction de la tension continue appliquée au modulateur. 4 300 60 3 2 1 280 80 260 100 0 1 2 3 240 4 120 5 0,5 220 6 7 140 200 0 -400 -200 0 Tension Vdc (V) 200 400 A partir de la Fig. 6, il est possible de mesurer la tension demionde (Vπ) et d’en déduire, à partir des propriétés optogéométriques du matériau, le coefficient électro-optique r22 : r22 ≈ 6.4 pm/V La polarisation émergente du modulateur peut être analysée par rotation du polariseur et représentée sur un diagramme en coordonnées polaires (Fig. 7) Fig. 7 : Représentation de la polarisation en sortie du modulateur lorsque celui-ci n’est soumis à aucune tension. 180 160 L’application d’une tension alternative Vac au modulateur va maintenant permettre de réaliser une modulation de biréfringence induite par effet Pockels. Le déphasage engendré va provoquer une modulation de polarisation en sortie du modulateur. L’analyseur permet alors de transformer la modulation de polarisation en modulation d’intensité. Le photo-détecteur joue le rôle de démodulateur en transformant la modulation d’intensité en modulation de tension. La tension continue Vdc et la rotation de l’analyseur permettent de parcourir la fonction de transfert du montage (Fig. 5,6,9) qui possède des points de fonctionnement caractéristiques. Fig. 9 : Point de fonctionnement de la fonction de transfert. C 1,0 0,9 340 0 0,8 Points expérimentaux Symétrie / centre 20 0,7 0,6 6 Tension photodiode (mV) 4 3 40 I/I0 320 5 0,4 300 60 0,3 0,2 2 1 280 80 4 5 E A 0 180 90 270 θ (°) 260 100 2 3 0,1 0,0 0 1 D B 0,5 240 120 220 Fig. 10 : Observation des signaux modulés en différents points de la fonction de transfert 140 6 200 180 160 L’application d’une tension continue équivalente à Vπ entraîne un changement de l’état de polarisation en sortie du modulateur. La polarisation reste rectiligne mais son orientation est différente de celle obtenue sans champ appliqué. Lorsque le cristal de LiNbO3 est soumis à la tension demi-onde, le déphasage induit provoque une rotation de la polarisation de 90° (Fig. 8). © Copyright 2002 Dida Concept. Tous droits réservés 3 Travaux Pratiques : Effet Pockels et modulation électro-optique TP M-1 :La modulation EO et son application à l’inscription d’un signal radio sur une porteuse optique Le descriptif et le contenu de ce TP ont déjà été abordés au tout au long de ce document. Pour une fréquence de modulation f = 1 kHz, appliquée au modulateur (signal →2 sur Fig.10), on observe et analyse l’amplitude, la fréquence et le déphasage du signal provenant du photo-détecteur (signal →1 sur Fig.10) en fonction des points de fonctionnement introduit précédemment. Si la sortie de la photodiode est connectée au haut parleur, il est également possible d’entendre les signaux à fréquence simple et double. La dernière partie de cette expérience consiste à moduler l’intensité du faisceau Laser non plus à une fréquence constante mais à l’aide du signal électrique issu d’une radio. L’information est alors inscrite puis transportée par le faisceau Laser jusqu’à l’analyseur qui permet d’obtenir une modulation d’intensité du faisceau à la fréquence du signal radio. La photodiode démodule le signal avant de le transmettre à un haut-parleur. Il est entre autre possible de vérifier que la qualité de la réception dépend du point de fonctionnement choisi par rotation de l’analyseur ou par application d’une tension continue. Commentaires Ce TP spectaculaire est très attractif lors de journées "portes ouvertes" ou autres manifestations. Ce produit a obtenu une médaille de Bronze dans la catégorie "nouveaux produits pédagogiques pour l’enseignement supérieur" lors du Salon EDUCATEC (Paris) TP M-2 : Aspect Physique de la Modulation EO : Mesure de coefficients EO Lors de ce TP , l’étudiant commence par mettre en évidence la biréfringence induite par effet électro-optique. Puis, il réalise un montage à une onde qui lui permet de mesurer un coefficient électro-optique. Pour l’aider, la théorie et la technique nécessaire aux mesures sont rappelées. Après avoir relevé la fonction de transfert du montage et étudié ses différents points de fonctionnement caractéristiques, l’étudiant est amené à mesurer un même coefficient électrooptique par trois méthodes différentes. Il est également possible de réaliser des mesures en fonction de la fréquence et d’aborder le phénomène de résonance. TP M-3 : Etude des changements d’état de polarisation induits par effet EO Lors du TP, l’étudiant commence par mettre en évidence la polarisation de la lumière (Loi de Malus). Par la suite, il doit étudier et expliquer le rôle des lames à retard de phase (demionde et quart d’onde). L’étudiant analyse entre autre les différents types de polarisation (rectiligne, circulaire, elliptique) obtenue après une lame quart d’onde. Dans une deuxième partie, l’étudiant met en évidence la biréfringence induite par effet électro-optique. Un montage à une onde et une tension continue appliquée au modulateur sont utilisés pour modifier l’état de polarisation du faisceau Laser. Le changement de l’état de polarisation ne s’effectue plus à l’aide d’un élément optique (lame quart d’onde) mais à partir d’une variation d’indice de réfraction due à l’application d’une tension. L’étudiant peut ainsi analyser différents types de polarisation et commander électriquement l’état de polarisation en sortie du modulateur par le biais d’une tension appliquée au modulateur. Produits et services offerts Les TP sont "clé en main" : Outre tout le matériel nécessaire, Dida Concept vous fournit également un cours, les textes de TP et les notices contenant les résultats et commentaires (sous format papier et électronique pour que vous puissiez les modifier ou les adapter à votre guise). Une installation sur site et une formation des utilisateurs sont également proposées. Les TP sont innovants, évolutifs et modulaires : - L’effet Pockels est abordé de manière originale et le modulateur électro-optique, provenant d’un transfert de technologie, est adapté à l’enseignement : pas de sur-qualité = coût abordable. - A partir de la même base de matériels, il est possible de réaliser plusieurs TP destinés à des niveaux d’étudiants différents et abordant des thèmes variés : rentabilité de l’investissement. - Possibilité de commander uniquement le modulateur et son alimentation de commande : coûts réduits. S.A.R.L. DIDA CONCEPT - Siège social : 8, rue Claude Chappe – 57 070 METZ – Tél./Fax : 03 87 54 71 27 – Web : http://didaconcept.free.fr Société au capital de 15 000 euros – R.C.S. METZ TI B 438 756 330 – SIRET : 438 756 330 00017 – Code APE : 332 B 4