01 electrocinetique reg variables 2

A-1.1.
CIRCUITS EN REGIMES VARIABLES
I) Grandeurs continues et grandeurs variables
I.1) Définition
une grandeur continue est constante par rapport au temps alors qu’une grandeur variable peut changer de
valeur à chaque instant.
u5(t)
isortie(t)
I sortie = 2 mA
1,5 mA
U5 = 3V
1
2
t (ms)
1
2
t (ms)
Notations :



Une grandeur continue ou constante est notée avec un nom en majuscule.
Par exemple : U5, I sortie …
Une grandeur variable est notée avec un nom en minuscule suivi de parenthèses et de la
grandeur par rapport à laquelle elle varie. Par exemple u5(t), isortie(t)…. Pour alléger la
notation on la notera souvent simplement avec son nom en minuscule. Par exemple u5,
isortie…
La valeur de la grandeur i(t) à un instant t0 est notée i(t0). Par exemple
isortie(1.10-3) = 1,5 mA
I.2) Taux de variation
Le taux de variation d’une grandeur y(t) entre deux points de la courbe à l’instant t1 et à l’instant t2 est :
y 2  y1 y

t 2  t1
t
Ce taux permet de préciser jusqu’à quel point la grandeur observée est croissante, décroissante ou si elle
est constante pendant un intervalle de temps.
2 1
 500A / s
Dans l’exemple précédent :
Le taux de variation est de 500A/s.
3
4.10  2.103
La grandeur augmente de 500A par seconde en moyenne sur l’intervalle [t1 ; t2].
Remarques :
 Le taux de variation d’une grandeur constante y(t) est nul (car Δy = 0).
 Le taux de variation d’une grandeur linéaire (droite) est constant et correspond au coefficient
directeur ou à la pente de la droite.
v(t)
v v '

t t '
B’
Δv
A
v'
A’
B
t'
Δt
t
BTS électrotechnique
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
Une grandeur faiblement variable dans le temps (taux de variation faible) est souvent considérée
comme étant une grandeur constante. Tout dépend de l’échelle d’observation de la grandeur.
I.3) Notion de dérivée en un point
La dérivée représente le taux de variation
instantané de la grandeur en un point. C’est
aussi le coefficient directeur de la tangente
en ce point. On l’obtient en calculant le taux
de variation avec deux points très proches
par rapport à l’échelle d’observation de la
grandeur. Pour une grandeur y(t) la dérivée
dy
en t1 est notée
dt t1
TD01 variations : Exercices 1 et 2
II) électrocinétique
Rappels :
 Le courant électrique dans un circuit est constitué par un déplacement d’ensemble d’électrons (e-).
 Le courant électrique circule du potentiel (tension) le plus élevé vers le potentiel le moins élevé.
 Le principe de conservation de la charge implique que les composants électriques ne peuvent
accumuler des charges électriques ni en générer spontanément.
II.1) Courant et loi des nœuds
II.1.a) Nature microscopique du courant électrique
Le courant électrique est un mouvement d'ensemble de porteurs de charges électriques.
La charge élémentaire exprimée en Coulomb est : e = 1,6.10-19 C.
Un électron transporte la charge : - e donc -1,6.10-19 C.
II.1.b) Intensité du courant électrique
Pendant la durée Δt, N charges transportent la quantité d'électricité : ΔQ = N.e.
L'intensité du courant électrique est définie par la relation :
 I en Ampères (A)
Q

I
Q en Coulombs (C)
t
 t en secondes (s)

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Q(t)
I(t)
t
t
Ordre de grandeurs :
Electronique (circuits intégrés, transistors …) : nA (10-9A), A (10-6A), mA (10-3A).
Electronique de puissance (alimentations, amplificateurs …) : 1A à 1 kA (103A).
Electrotechnique (moteurs, centrales …) : 10A à 104A.
TD01 variations : Exercices 3 à 6.
II.1.c) Loi des nœuds
Par convention le courant circule de la borne positive (potentiel le plus élevé) vers la borne négative
(potentiel le moins élevé) d'un générateur.
La mesure du courant électrique se fait avec un ampèremètre que l'on branche en série dans le circuit. Il
doit être traversé intégralement par le courant qu’il mesure, conformément au schéma ci-dessous :
Courant à mesurer
Ampèremètre
I
+
A
I
Récepteur
quelconque
I
COM
Sortie « - » ou « COM »
ou borne noire
Entrée « + » ou
borne rouge
Remarque : Le principe de conservation de la charge impose que l’intensité i du courant avant et après un
dipôle est la même.
Un nœud est une connexion qui relie au moins trois fils. D’après le principe de conservation de la charge
pour un nœud, on déduit :
Loi des nœuds : La somme des intensités des courants qui arrivent au nœud est égale
à la somme des intensités des courants qui sortent du nœud.
Dans l'exemple ci-contre, la loi des nœuds
donne la relation : i1 + i2 = i3 + i4.
i2
i1
i3
i4
Remarque1 : L’application du principe de conservation de la charge est
valable pour tout composant électronique ou même pour une portion de
circuit.
Pour le transistor bipolaire, par exemple, on a la relation : iE = iB + iC.
iB B
iC
C
E
iE
Remarque 2 : Un interrupteur permet d’ouvrir un circuit et d’empêcher le passage du courant.
i
i
i = 0A
i quelconque
TD01 lois mailles nœuds : Exercices 1 à 4
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II.2) Tension et loi des mailles
II.2.a) Introduction au potentiel électrique. Analogie mécanique
La bille ne peut se déplacer que si le plan est incliné. De même un courant électrique ne peut exister que
si il existe une différence de tension.
 La tension ou force électromotrice (FEM) ou différence de potentiel s’exprime en volt (V)
 La circulation du courant électrique entre deux points ne peut se faire que du potentiel le plus
élevé vers le potentiel le moins élevé.
II.2.b) La tension électrique
Définition : La tension électrique aux bornes d'un circuit est la différence de potentiel entre ses deux
bornes.
uAB = vA - vB
On notera uAB la tension égale à vA - vB. Cette tension sera symbolisée par
une flèche dont la pointe est en A et le talon en B (upointe talon). La mesure de
la tension électrique uAB se fait avec un voltmètre que l'on branche en
parallèle dans le circuit. La borne "+" du voltmètre est relié au point A et la
borne "COM" est reliée au point B. conformément au schéma ci-contre :
uAB
A
B
+
V
COM
Ordres de grandeur :
Electronique (circuits intégrés, transistors …) : V (10-6V), mV (10-3V) et V.
Electronique de puissance (alimentations, amplificateurs …) : 1V à 1 kV (103V).
Electrotechnique (moteurs, centrales …) : 100V à 400kV.
II.2.c) Lois relatives à la tension
Loi d'additivité :
Sur une branche (portion) d'un circuit, on trouve la
relation : uAC = uAB + uBC
uAC
A
B
uAB
C
uBC
Loi des mailles :
A
Une maille est constituée de plusieurs branches qui forment
un circuit fermé.
On choisit un sens arbitraire de parcours :
Alors la somme des tensions qui indiquent un sens est
égale à la somme des tensions qui indiquent l'autre sens.
uAD
uAB
B
uCB
+
Pour notre exemple, on a la relation : uAD + uCB + uDC = uAB.
C
D
uDC
Remarque : Un interrupteur fermé réagit comme un fil, la tension à ses bornes est nulle.
i
i = 0A
i quelconque
i
u quelconque
u
TD01 lois mailles nœuds : Exercices 5 à 12
BTS électrotechnique
u = 0V
u
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II.3) Résistance et loi d’Ohm
II.3.a) Loi d’Ohm en convention générateur et convention récepteur
La loi d'Ohm pour un conducteur ohmique de résistance R ou résistor linéaire, avec la convention
récepteur est :
Résistance
Volt (V)
Ohm (Ω)
u=Ri
En convention générateur on aura u = -R i
Ampère (A)
R
i
i
Ri
Convention récepteur
R
-Ri
Convention générateur
II.3.b) Association série et parallèle
Définition : Des dipôles sont en série lorsqu'ils sont traversés par le même courant.
Rs
R1
i
R2
u1
Rs
R3
u2
i
u
u3
u
Loi : Dans une association de résistors en série, la résistance équivalente est égale à la somme des
résistances. Si N est le nombre des résistors, on a :
RS = R1 + R2 + R3 + … + RN
Définition : Des dipôles sont en parallèle lorsqu'ils sont soumis à la même tension.
Exemple : associons trois résistances en parallèle et cherchons la résistance équivalente.
i1
i
i2
i3
R1
Rp
Rp
R2
i
R3
u
u
Loi : Dans une association de résistors en parallèle, l’inverse de la résistance équivalente est égale à la
somme des inverses des résistances.
1
1
1
1
=
+
+ ... +
RP
R3
R2
RN
Si N est le nombre des résistors, on a :
.
Remarques :
R 1R 2
Pr oduit

.
R1  R 2 Somme
 Attention : La formule précédente (produit / somme) est valable uniquement pour deux
résistances .

Pour deux résistors R1 et R2 en parallèle, on a R P 
RP 
R1R 2 R 3
R1  R 2  R 3
FAUX
TD01 lois mailles nœuds : Exercices 13 à 23
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III) Dipôle actif
u
i
La caractéristique u = f(i) ou i = f(u) d'un dipôle actif
ne passe pas par le point d'origine des axes.
De plus, il peut fournir de l'énergie électrique.
U0
DA
u
Récepteur
Générateur
i
Remarque :
0
I
CC
 Si i = 0 (circuit ouvert) on a u = U0, c'est la tension à vide (des piles par exemple).
 Si u = 0 (court-circuit) on a i = ICC, c'est le courant de court-circuit qui peut être très élevé dans le
cas d'une batterie.
Exemple de la pile :
u(V)
batterie
2
i
1,5
u
1
Récepteur
(recharge)
-0,5
Générateur
0
Décharge
Recharge
Puissance
chimique
i(A)
Puissance
thermique
0,5
Exemple de la machine à courant continu :
u(V)
200
i
Puissance
mécanique
Puissance
électrique
Génératrice
Moteur
Machine
Génératrice
Moteur
Puissance
électrique
150
u
100
n
Moteur
-20
Génératrice
0
i(A)
Puissance
thermique
20
III.1) Modèles électriques équivalents
III.1.a) I) Sources de tension et de courant parfaits
Source de tension parfaite : La tension U0 à ses bornes est
constante quel que soit la valeur du courant délivré I.
On la note :
I
U
U0
U0
I
Source de courant parfaite I0 : L’intensité du courant I0
délivrée est constante quel que soit la valeur de la tension U à
ses bornes.
On la note :
I0
U
U
I0
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I
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III.1.b) Modèle équivalent de Thévenin M.E.T.
u(V)
u  U0  R 0 i
i
u
Dipôle
actif
linéaire
i
-R0
U0
-R0I
Générateur
Récepteur
R0
u
U0
i(A)
0
 U0 est la tension à vide du dipôle actif linéaire (lorsque i = 0).

u  U0  R 0 i avec 
u
R 0 est la résistance interne du dipôle actif linéaire et R 0 =- .


i
Remarque : Il suffit de la mesure de deux points de fonctionnement pour déterminer le M.E.T. Une
mesure à vide donne directement U0 et une seconde en charge. L’écart entre les deux mesures permet de
u
calculer
et donc R0.
i
TD01 Dipôles actifs exercices 1 à 3
IV) Adaptation d’impédance
L’adaptation d’impédance concerne la transmission d’information ou le transfert de puissance entre deux
systèmes. L’un se comporte comme une source et l’autre comme un récepteur. On peut donc modéliser
cette liaison par le schéma suivant :
récepteur
source
i
r
v
R
u
La source peut être remplacée par son générateur de Thèvenin équivalent, de tension à vide u(t), de
résistance interne r, et le récepteur par sa résistance d’entrée R.
Adaptation en tension :
v
R
u v est maximal si R >> r
Rr
si R   alors v est maximal et v = u
v
u
0,8 u
0,6 u
0,4 u
0,2u
R
0
1
0,01 r
0,1 r
r
10 r
100 r
Adaptation en courant :
i
i
u
Rr
i est maximal si R << r
u
si R  0 alors I est maximal et i 
r
u/r
0,8 u/r
0,6 u/r
0,4 u/r
0,2 u/r
R
0
1
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0,01 r
0,1 r
r
10 r
100 r
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Dans le cas de la transmission de puissance il est nécessaire que le récepteur reçoive la puissance P = v i
la plus élevé possible.
Adaptation en puissance :
P
Ru
u
Ru 2
P=vi=
=
R  r R  r  R  r 2
0,5 ui
si R  r alors P est maximale et P 
0,4 ui
ui
2
0,3 ui
0,2 ui
Remarque : La charge reçoit la même
puissance que celle dissipée par la
résistance interne du générateur.
0,1 ui
R
0
0,01 r
0,1 r
r
10 r
100 r
TD01 adaptation d’impédance
V) Dipôles réactifs
V.1) Comportement de la capacité
Chargeons un condensateur de capacité C avec successivement les valeurs +I ; 0 et -I (1mA ; 0 et –1mA).
Les figures ci-contre représentent les chronogrammes de u(t) et i(t) :
i (mA)
2
1
t (ms)
0
i
0
300
600
900
300
600
900
-1
C
u
-2
u (V)
4
3
2
1
t (ms)
0
0

0 < t < 300ms :
La tension u croît linéairement, le coefficient directeur de la droite est positif :

u  I

.
t C
300 < t < 600ms :
La tension u reste constante, le coefficient directeur de la droite est donc égal à zéro :

600 < t < 900ms :
La tension u décroît linéairement, le coefficient directeur de la droite est négatif :
u 0
  0.
t C
u  I
 .
t C
Loi : La relation entre l'intensité du courant et la tension aux bornes d'un condensateur parfait est :
iC
u
t
ou
iC
du
dt
.
i du
=
= U 2 ω cos(ωt)
C dt
On observe l’apparition d’un déphasage entre u(t) et i(t) (voir régime sinusoïdal)
Remarque : en régime sinusoïdal : u(t) = U 2 sin(ωt) et
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u(V)
1
0,5
0
0
-0,5
0,2
0,4
0,6
0,8
1
0,4
0,6
0,8
1
t(s)
-1
i/C (V/s)
8
6
4
2
0
0
-2
0,2
t(s)
-4
-6
-8
V.2) Comportement de l’inductance
Appliquons les valeurs de tension +U ; 0 et -U (1V ; 0 et –1V) aux bornes d’une inductance L.
Les figures ci-contre représentent les chronogrammes de u(t) et i(t) :
u (V)
2
1
t (ms)
0
i
0
300
600
900
300
600
900
-1
-2
L
i (A)
u
4
3
2
1
t (ms)
0
0

0 < t < 300ms :
Le courant i croît linéairement, le coefficient directeur de la droite est positif :

i  U

.
t
L
300 < t < 600ms :
Le courant i reste constante, le coefficient directeur de la droite est donc égal à zéro :

i 0
  0.
t L
600 < t < 900ms :
i  U

.
t
L
Loi : La relation entre l'intensité du courant et la tension aux bornes d'une bobine parfait est :
Le courant i décroît linéairement, le coefficient directeur de la droite est négatif :
uL
i
t
ou
uL
di
dt
.
Remarque : en régime sinusoïdal (pour des raisons similaire au condensateur) on observe l’apparition
d’un déphasage entre u(t) et i(t) (voir régime sinusoïdal)
TD01 Dipôles réactifs
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VI) Puissance et énergie électrique
VI.1) Expression générale et mesure de la puissance électrique
Soit un dipôle D quelconque, traversé par un courant d'intensité i et soumis à la tension u.
Avec la convention récepteur (schéma ci-dessous), la puissance instantanée reçue par D s'écrit :
i
p = u.i
Watts (W)
Volts (V)
u
Ampères (A)
p  Ri 2
Pour une résistance
et
p
u2
R
D
.
La puissance est une grandeur algébrique dont le signe dépend de la convention choisie.
Avec la convention récepteur, le comportement du dipôle est le suivant :
 si p = ui > 0, alors le dipôle reçoit la puissance (récepteur)
 si p = ui < 0, alors le dipôle fournit la puissance (générateur).
Remarque : Lorsque la puissance absorbée fluctue, on considère la valeur moyenne de p(t) notée
P = <p(t)>. Si la tension et le courant sont continus alors u(t) = U, i(t) = I et P = U I.
La puissance se mesure avec un Wattmètre (schéma ci-dessous). Cet appareil mesure à la fois la tension
et le courant pour en déduire la puissance.
I
*
W
*
U
Récepteur
On rappelle que la puissance correspond à un débit d’énergie
P=
W
t
.
Avec ΔW en joule, mais pour les fortes quantités d'énergie, on utilise une autre unité, le Wattheure
(W.h):
 1 W.h = 3600 J
 1 kW.h = 103 W.h = 3,6.106 J.
VI.2) Rendement
Pour un système en équilibre : puissance absorbée = puissance utile + puissance perdue
Pa = Pu + Pp
Définition : Le rendement d'un système est défini par le rapport :

P
Puissance utile
= u 1
Puissance absorbée Pa
Exemples :
 Photopile
 Moteur électrique
 Résistance chauffante
TD 01 puissance et énergie
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et on a aussi

Pu
Pu  Pp
  ≈ 10 %. ( = 36 % en laboratoire).
 85 %    98 %.
  = 100 %.
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VII) Résumé
Notion de tension : La circulation du courant
électrique entre deux points ne peut se faire que du
potentiel le plus élevé vers le potentiel le moins
élevé.
Loi des nœuds : La somme des intensités des
Loi des mailles : Alors la somme des tensions qui
courants qui arrivent au nœud est égale à la somme indiquent un sens est égale à la somme des tensions
des intensités des courants qui sortent du nœud.
qui indiquent l'autre sens.
Association de résistances :
Série :
RS = R1 + R2 + R3 + … + RN
Loi d’Ohm : u = R i
1
1
1
1
=
+
+ ... +
Parallèle :
RP
R3
R2
RN
Q
Notion de courant : I 
t
Adaptation :
en tension : v est maximal si R >> r
en courant : i est maximal si R << r
en puissance : P est maximale si R  r
du
dt
Puissance : p = u.i
Capacité : i  C
BTS électrotechnique
 U tension à vide.
M.E.T : u  U0  R 0 i avec  0
R 0 résistance interne.
Théorème de superposition : La tension aux bornes
d'un dipôle d'un circuit comportant plusieurs
générateurs indépendants, est la somme des tensions
aux bornes de ce dipôle lorsque chaque générateur
fonctionne seul, les autres étant éteints. (même chose
pour le courant)
di
Inductance : u  L
dt
Energie : ΔW = P Δt .
P
Puissance utile
= u 1
Rendement :  
Puissance absorbée Pa
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