Dipôle RC 1-Le condensateur. 1-1-Définition : Un condensateur est constitué de deux armatures A et B + conductrices séparées par un isolant. + A + B Nous admettrons qu'à chaque instant, les + armatures A et B portent des charges qA qB électriques opposées, de mêmes valeurs Symbole du absolues : qA = - qB . condensateur 1-2-Charge électrique et intensité. Par définition , l’intensité i du courant est le débit de charge transportées, c’est à dire à la charge électrique transportée par unité de temps : Donc + A B dqA (C) coulomb (A) i(t) = dt qA q B (s) Algébrisation de l’intensité du courant : dqA ☞ i(t) > 0 ⇒ dt > 0 ⇒ qA ↗ ⇒ le condensateur se charge dqA ☞ i(t) < 0 ⇒ dt < 0 ⇒ qA ↘ ⇒ décharge du condensateur 1-3-La relation entre la tension uAB et la charge qA I0 On réalise le montage ci-contre . On A . A I0 ferme l’interrupteur K. Et on mesure la UAB V tension uAB au bornes du condensateur en fonction du temps. On obtient Une . B K fonction linéaire , donc : UAB = k.t ❶ générateur de courant Et puisque I0=constante, donc continu (I = cte) 0 dq qA =I0 .t ❷ I0 = i = A dt ❷ qA I qA =C.UAB = 0 =C d'où UAB k ❶ (V) (C) (F) C représente la capacité du condensateur , son unité dans S.I est le farad (F) . uAB la tension au bornes du condensateur en (V) . qA la charge du condensateur en (C) . Les sous multiples du farad: 1mF =10-3 F 1nF =10-9 F 2-Association des condensateur 2-1-Association en parallèle 1μF =10 -6 F 1pF =10-12 F . A i q Céq .B q1 C1 . A i UAB UAB . B q2 C2 Céq.UAB = C1.UAB + C2.UAB Selon la loi des nœuds: q = q1+q2 D'où Céq = C1 + C2 n On peut généraliser ce résultat pour un nombre C éq = Ci n de condensateur branché en parallèle i=1 Utilité de cette association : Amplifier la capacité. On peut , sous une faible tension , obtenir une très grande charge électrique que un condensateur seul ne peut pas la fournir . 2-2-Association en série UAB q Céq A i B i q1 C1 q2 C2 D A B UAB La branche AB est traversée par la même intensité du courant i, c’est à dire q1 = q2 = q On applique la loi d’additivité des tensions entre A et B : . . . . . q q1 q2 = + C C1 C2 1 1 1 = + C C1 C2 n 1 1 On peut généraliser ce résultat pour un = nombre n de condensateur branché en série : C i=1 C i éq Utilité de cette association : On peut obtenir un capacité de faible valeur en appliquant une haute tension que chaque condensateur ne peut pas la supporter. 3-Réponse d’un dipôle RC à un échelon de tension: Échelon de tension est un signal électrique u(t) . On distingue deux types : Échelon montant de tension Échelon descendant de tension t < 0 ona : u(t)= E t < 0 ona : u(t)= 0 t > 0 ona : u(t)= 0 t > 0 ona : u(t) = E UAB = UAD + UDB E E u(t) t u(t) t 0 0 3-1-Réponse à un échelon montant de tension (charge du condensateur) a-Équation différentielle vérifiée par la tension uC . On considère le montage électrique K i>0 . . suivant : uR R A l’instant t0 = 0, on ferme E u l’interrupteur K. La tension aux A. uC bornes du dipôle RC C . passe de 0 à E B y D’après l’additivité des tensions on peut écrire : u=uC +uR =E dC.uC duC dq et d’après la loi d’Ohm on a: uR =R.i =R. =R. =RC. dt dt dt du E =uC +RC C Équation différentielle dt vérifiée par la tension uC Remarque : Puisque uC = q C Donc RC. dq +q= C.E dt b-Solution de l’équation différentielle : On montre, que la solution de cette équation différentielle est : uC(t) = Ae−mt +B , telle que A , B et m des constantes à déterminer. En portant cette solution dans l’équation différentielle, On détermine la constante m et la constante B . duC E =u +RC C E=(A.e-mt +B)+RC(-Ame-m.t ) dt -mt E = A.e d’où 1-RCm=0 .1 -RCm +B 1 et m= RC B =E t donc la solution peut s’écrire uC (t)= A.e RC +E sous la forme suivante : En considérant les conditions initiales à l’instant t = 0 on a uC(0) = 0 on détermine A car uC(t) est une fonction continue à chaque instant t . u (0)= A.e-0 +E =0 C Donc la solution s’écrit : uC (t) =E 1 - e-t/ A = -E avec τ = RC qu’on l’appelle la constante du temps du dipôle RC c-Dimension de la constante de temps τ [R]=[U].[I]-1 [τ]=[RC]=[R].[C] or R=U/I ⇒ [C]=[I].[t]/[U] C=q/u ⇒ [C]=[Q]/[U] ⇒ [τ]=[RC]=[U].[I]-1.[I].[t].[U]-1 ⇒ [τ]=[t] τ=RC a la dimension d'une durée, est appelé constante de temps du dipôle RC et s'exprime en seconde Www.AdrarPhysic.Fr la courbe qui représente uC = f(t) La tangente l’asymptote régime transitoire régime stationnaire uC(t) (V) E6 5 0,63.E 4 3 2 1 0 2 τ 6 8 10 12 14 16 18 d-Détermination de la constante du temps τ t(s) Première méthode : On utilise la solution de l’équation différentielle : uC(t=τ) = E(1−e−1) = 0,63E τ est l’abscisse qui correspond à l’ordonnée 0,63E Deuxième méthode : La tangente à la courbe à t=0, coupe l’asymptote u=E au point d’abscisse τ . e-Expression de l’intensité du courant de charge i(t) CE -t/τ duC dq -t/τ 1 = .e = C.E. 0+ .e i= = C. τ RC dt dt E -t/τ i(t)= .e R E R i(t) t(s) 0 3-2-Réponse à un échelon descendant de tension Après la charge du condensateur, on ❶ K ❷ . . bascule l’interrupteur à la position ❷ que . l’on considère comme origine des dates i>0 uR t=0, le condensateur se décharge dans R E . la résistance . A y uC C a-Équation différentielle vérifiée par . B la tension uC . D’après la loi d’additivité des tensions, on a: u=uC +uR et d’après la loi d’ohm : uR =R.i =R. dq =R. dC.uC =RC duC dt dt dt du D'où 0 =uC +RC C dt b-Solution de l’équation différentielle : u La solution de l’équation différentielle est de la forme : : uC(t) = Ae−mt +B , telle que A , B et m des constantes à déterminer En portant cette solution dans l’équation différentielle, On détermine la constante m et la constante B . duC -mt -m.t 0 =u +RC 0 =(A.e +B)+ RC (-Ame ) C dt -mt 0 = A.e d’où 1-RCm=0 m= .1 -RCm +B 1 et RC B=0 t donc la solution peut s’écrire uC (t)= A.e RC sous la forme suivante : En considérant les conditions initiales à l’instant t = 0 on a uC(0) = E on détermine A car uC(t) est une fonction continue à chaque instant t . u (0)= A.e-0= E C Donc la solution s’écrit : uC (t)=E.e-t/ A =E avec τ = RC est la constante du temps du dipôle RC c-Détermination de la constante du temps τ la courbe qui représente uC = f(t) E6 5 4 3 0,37.E 2 1 La tangente régime transitoire régime stationnaire uC(t) (V) 0 2 τ 6 8 10 12 14 16 18 t(s) Première méthode : On utilise la solution de l’équation différentielle : Pour t = τ, uC(t=τ) = E.e−1 ≈ 0,37.E Deuxième méthode : la tangente à la courbe à t = 0, coupe l’axe des abscisses (asymptote u = 0) à t = τ . d-l’influence de τ . uC(t) (V) uC(t) (V) τ1<τ2 ❷ ❶ t(s) ❶ ❷ t(s) τ est grand , la charge ou la décharge se fait lentement et inversement e-Expression de l’intensité du courant de décharge . E -t/τ duC dq 1 .e-t/τ = - CE .e-t/τ avec = -C.E. i(t)= - .e = C. i= τ τ =RC RC dt dt R t(s) 0 i(t) -E R 4-l’énergie électrique emmagasinée dans le condensateur . 4-1-Étude expérimentale ❷ ❶ On réalise le montage suivant : i K On charge le condensateur en plaçant le R commutateur en position ❶ .On bascule le commutateur en position ❷ , le moteur E uC M C tourne et le condensateur se décharge . Www.AdrarPhysic.Fr Au cours de la charge , un condensateur emmagasine de l’énergie , qu’il restitue lors de la décharge . 4-2-L’énergie électrique emmagasinée dans le condensateur La puissance électrique fournie au condensateur : P =uC .i duC q telle que i= C. donc i dt duC d 1 uC P =uC .C. = .C.u2C dt dt 2 1 dE e et on sait que la puissance électriqueP = d’où P = .C.u2C 2 dt L’énergie électrique stockée par un condensateur est : 2 q 1 1 Ee = .C.u2C = . . 2 2 C Ee s’exprime en joule (J) avec C en farad (F), uC en volt (V) et q en coulomb (C) . Applications : Le condensateur est utilisé dans des générateurs de tension, flash d’appareil photo, ordinateurs, etc…