Séminaire Schwartz L. S CHWARTZ Solutions élémentaires des opérateurs ∆ et ∆ + λ Séminaire Schwartz, tome 2 (1954-1955), exp. no 8, p. 1-8 <http://www.numdam.org/item?id=SLS_1954-1955__2__A11_0> © Séminaire Schwartz (Secrétariat mathématique, Paris), 1954-1955, tous droits réservés. L’accès aux archives de la collection « Séminaire Schwartz » implique l’accord avec les conditions générales d’utilisation (http://www.numdam.org/legal.php). Toute utilisation commerciale ou impression systématique est constitutive d’une infraction pénale. Toute copie ou impression de ce fichier doit contenir la présente mention de copyright. Article numérisé dans le cadre du programme Numérisation de documents anciens mathématiques http://www.numdam.org/ Faculté des Sciences de Paris 8-01 -:-:-:- -Séminaire SCHWARTZ aux dérivées partielles) Année 1954/55 (Equations Exposé n° 8 SOLUTIONS ÉLÉMENTAIRES DES OPÉRATEURS 0394 et 0394 + 03BB . (Exposé du 14.1.1955). L’OPÉRATEUR RR~ 6. DANS -20142014201420142014- 20142014 L’opérateur 0394 ET ~ 2014 ’RR~ est in-variant par différentiel dans R l’avons déjà calculé (exposé lui précédent) : correspond appeler 0394 . que nous continuerons à , rateur rotation, donc il pour opé- un Nous ~ " + part, l’opérateur A D’autre ~ 0~ dans pond aussi un core 0394 , et pour T ~ (autrement dit sur est le transpose ~T~>=T~?>) . l’opérateur 0394 R , sur de bien distinguer l’opérateur /B les distributions. Il est bon de R+ , on peut étudier les opérateurs 0394 pour n réel ou complexe, quelconque ; c’est seulement qu’ils auront l’interprétation initialement donnée. ÉLÉMENTAIRES élémentaire rotation (car DE a E = on pour 1 entier n ~ , INVARIANTES PAR ROTATION. exposé antérieur, ~1 possède sûrement alors re- ci-dessus définis même sur un en- n les fonctions et D’après Donc il lui corres- : importera donc toujours, dans SOLUTIONS l’opérateur ’R (/)p marquer que de opérateur différentiel dans y que nous appellerons qui est le transposé de celui qui est défini par (l). On a + Il ’Rn dans E déduit ~ est une au moins une solution solution élémentaire invariante par 0 ~ -. ~ ~ = ~ ) . Alors E est solution complémentaire de l’origine sur R+ , homogène (5=0) ~ on peut d’autre part c’est Dans le rentielle d2E dt2 que le coefficient de soit 1 diviser le caractère alors, ; équation diffépar 4 t de façon une analytique-ellipti- dt opérateur différentiel à coefficients analytiques sur R étant trilorsque le plus hrut coefficient est 1 (voir~Distributions~ tome 1~ que d’un vial p.128), Il lui E fonction une Rn correspond dans [ dans est 0 de sorte que analytique de est démonstration subsiste la saire de faire (3) nous dans est donc analytique opérateur analytique-elliptique dans R ; pour 6 + À et cela sans qu’il soit nécesélémentaire. allons calculer cette solution par résolution n pour réel ou E(t) . soit un calcul effectif de la solution aucun Néanmoins 2 Sn E(2) n-2 , qui la fonction A (0. dans t complexe quelconque. Pour + n complète de entier ~.1 ~ . le calcul n’est pas fond différent de celui au qui a été fait dans le précédent exposé. 0 Tout d’abord dans les solutions de l’équation homogène, solutions usuelles de (3) sont nécessairement les pour les raisons données plus haut. Ces solutions sont données par la formule : Ce calcul est trivial si ~t n-2 2 sur ’~ n n dans R est entier ~ 1 . Car alors la distribution correspond à la distribution définie par la fonction constante et alors son laplacien est nul. Mais ce résultat est valable pour . quelconque distinct de tout entier n-2 . n ... t signifie Pf t tout entier pair £§ 2 pour : pair ~,0 (à condition de considérer que . Rn 0 ). On a alors, pour n distinct de 2e nenbre étant (la dérivée dans le On a de mené, pour Donc, pour prise distinct de tou t entier n pair £ 4 , distinct de tout entier n usuel, d’où pair / 4 : au sens le symbole {} ). on a : Rj~ pour et n = 2 (ce que montrerait aussi un calcul direct sur les parties n = 4 finies) , il est bien valable pour n distinct de tout entier pair .~ 0 . Conne B) nous avons vu que était trivial par passage à ce dans Calcul de + On (Ne a toujours oublier que . R est + Y ). la fonction d’Heaviside Cela , pour C) n nous donne dans quelconque / Calcul de une pour avec bord, 1 n’est pas autre chose que Alors J~ ’ R 2 : variété une . solution élémentaire de l~ ~ valable ~ . n=2 . t (1)- Rappelons que f(3c) veut dire la fonction f ou la distribution définie est une variable muette~ ce que nous exprimerons par par cette fonction ; On le symbole /B . pourra aussi écrire T(x) pour une distribution qui n’est veut dire S" . Mais fréquemment nous pas une fonction ; par exemple confusion n’est à craindre. aucune ce symbole ~ quand supprimerons x d’où 1~, solution Cela nous C’est ce donneJdans Rn que nous pour n entier i $ la solution élémentaire : l’exposé précèdent. avions trouvé dans C) La solution générale de (3) est nécessairement combinaison des solutions déjà trouvées et d;- .ne distribution H ayant pour support l’origine. Alors dans AH figure qui n’est jamais nul si Il en terne avec un est distinct de tout entier n résulte que toute solution de distinct de tout entier n pour un (3) pair £ 2 J coefficient pair $ 0 . est donnée par et 2 ~ A et B étant des constantes arbitraires. Si n est un entie pair Ç 0 ~ (10) donne toujours une solution de (3), nais la solution générale n pour de (3) En . = n~est pas donnée par particulier nérale de C étan u e consta s arbit a re. C résulta pour 0394 , dans Rn, n (17)c c entier qui 1, la solution élémentaire la soit invariante par rotation, plus gé- est donnée par pouvait d’ railleurs s’obtenir s calcul, car toute solution élémentaire diffère de l’une d’entre elles d’une fonction harmonique ; une telle fonction est analytique, à cause du caractère analytique-elliptique de 6 , résultant de la considération de l’une de ses solutions élémentaires. Or il n’y ~, pas d’autres fonctions harmoniques (au sens usuel, puisque fonctions analytiques) invariantes par rotation, que les constantes, d’après (4). sans au le En ce C constante arbitraire. concerne RECHERCHE DES SOLUTIONS Nous cas (R+) et (l’équation est équation une 2 par n à fonction une analytique entière qu’on tique une de Bessel modifiée) : fonction de produit de on doit t par remplacer t une par fonction r obtient dans [ (Rn)0 , une Bessel, et par donc ? r2, est le t ’ /t alors analytique entière multiplier de produit S~ t ; en passant sorte n r donc une fonction analyanalytique entière de laplacien est donc son laplacien usuel, calculé dans fonction son Jn-2 2 (u) u2 ; de . . J On s..i t que entier 1 . n-2 est le l’équation homogène. solution de une fonction de une u À c + étant des constantes arbitraires, B Supposons d’abord de DE 0394 de trouver La solution est la suivante A un l’équation il op est n ÉLÉMENTAIRES à résoudre avons Dans N où entier .$ 0 pair, nous laissons lecteur le soin de vérifier que la solution élémentaire la plus générale dans qui cette fonction . est dans Rn une solution de l’équation homogène. Ce résultat subsiste pair $0 ; . on sur R + précédemment le voit dans le cas 03BB = n tions de Bessel : Le terme n-2 on J t~ . ne nous intéresse pas, puisque est solution de une de vo r dans A) Reste le terme en nous venons l’équation homogène. T* nous avons 0 . est distinct de tout entier pair. s’exprime simplement comme combinaison de fonc- Nous allons d’abord supposer que Alors la fonction de Neumann de tout entier quelconque, distinct n pour que . donc à calculer n-2 alors t~ J p. ~/7"~) est une fonction " T* Sor terne’ constant est: Appelons al ~ ~ désignant d’où finalement son coefficient de t. On la dérivée usuelle. Puis a analytique entière de t . qui été fait pour A a (au solution formule des Nous n’est pas nouveau, le calcul est le n$me (4 - 2n) Le facteur = usuel) de compléments relative , à calcul pouvons pas laisser de côte le de n . On sait est une en de et v u 0, respondant à v On en tout entier = sur R déni-plan on en D’R , qui, dans il nous ne correspond à un sur Oi ~>-0 ~ N~ (u) on considère la entier 0 :. déduit que dépend t ~N continuement de v pour + (29) de n pour n reste exacte pour quelconque, n on peut entier pair 2 , 0 . déduit la solution la plus pair £ car Dans tous les et la formule n-2 2 pair ~> 0 ~ = ici. Mais réel > 0 , Si maintenant u alors 6 dépend continuement limite, nouveau varie dans le ~~~0. passer à la le montre à Rv > pour u~O~~~~O. Comme À différente paires 0 , et pour peut seulement dire que u N (u) est fonction contiu 0 , 0 , et qu’elle est majorée par k log u on est une distribution n sont entières qui n raisonnerons par passage à la limite nous fonction continue de v et u pour Mais effet que, si V demi-droite nue R . dans r(~) de la obtient : on occuperons pas des valeurs de cas d’une il est 0 , car elles donnent lieu à un A quelconque dans A) ; le facteur problème donné celui nul, puisqu’il s’agit à {} , l’équation homgène. Finalement, compte-tenu 0 . Quant sens ne nous que générale de (21)~ pour n distinct de cor- 8-08 où A est une constante arbitraire. ~ En particulier, Rn , dans la solution élémentaire la est où compte tenu de plus générale ce que par rotatif de . . __ C est une , constante arbitraire ; n entier 1 .