Dynamique du solide en rotation. Note : les symboles en caractère gras désignent des vecteurs. 1-Produit vectoriel de deux vecteurs : Le produit vectoriel des 2 vecteurs V1 et V2 est un vecteur V3 noté : V3 V1 Λ V2 et ayant les caractéristiques suivantes : Direction : perpendiculaire au plan qui contient V1 et V2 Sens :il est tel que le trièdre :V1,V2,V3 soit direct.(*) Sa norme est : V3 V1 . V2 .sin (*) le sens est donné par la « règle de la main droite » : le trièdre est direct si l’index de la main droite correspondant à V1, le majeur à V2, le pouce correspond à V3. Exemple d’utilisation en physique : le moment d’une force M. M(F/) rΛ F Le vecteur moment est perpendiculaire au plan contenant r et F, il est orienté comme l’indique la figure ci-dessus et sa valeur est : M(F/D)= r. F. sin = b. F 2-Solide en rotation autour d’un axe fixe : Considérons un solide quelconque en rotation autour de l’axe . Tous les points matériels du solide comme P de masse m i ont un mouvement circulaire de rayon ri dont le centre est sur l’axe . a-Moment cinétique élémentaire : c’est le moment par rapport à l’axe de la quantité de mouvement mi.V. du point P. 2 L r mi .V( P ) ri .umi .Vt ri .mi .V (ut ) mi .ri (k ) puisque VP=.ri . est la vitesse angulaire du solide à la date t. b-Le moment cinétique du solide à la date t est : 2 L mi.ri ..k J ..k En valeur algébrique L = J. Jest une grandeur qui caractérise la répartition de masse autour de l’axe du solide, c’est le moment d’inertie du solide par rapport à l’axe de rotation. L’unité SI de moment d’inertie est kg.m2. c-Moments d’inertie d’objets courants : Tous les solides considérés ci-dessous sont supposés homogènes, de masse linéïque, surfacique ou volumique ρ. Tige de longueur L et de masse m Cercle de rayon R et de masse m Disque plein de rayon R et de masse m Sphère creuse de rayon R et de masse m Sphère pleine de rayon R et de masse m d-étude dynamique de la rotation: La dérivée par rapport à t de L, donne, d’une part : dri dL dV [( mi.VP ) (ri mi )] (ri mi ai ) (ri Fi ) M ( Fi / ) dt dt dt En effet le 1er terme de la somme entre crochet est nul car la dérivée de r est colinéaire à V, et le produit vectoriel de 2 vecteurs colinéaires est nul. Enfin la dérivée par rapport à t de la vitesse n’est autre que l’accélération a du point P. On obtient un résultat connu sous le nom de « théorème du moment cinétique » à savoir : la dérivée du moment cinétique est égale à la somme des moments des forces extérieures appliquées au solide. Et d’autre part, si l’on considère l’expression de L en fonction du moment d’inertie : dL d J. k dt dt Où d/dt est l’accélération angulaire instantanée du solide. On obtient le théorème de l’accélération angulaire (relation ici algébrique): M Fext / J . d dt La somme des moments des forces extérieures appliquées est égale au produit du moment d’inertie du solide par rapport à l’axe de rotation par son accélération angulaire. Cette relation est à comparer à : F m . a ext pour un solide en translation. Remarque : Un mouvement au sens le plus général peut être considéré à chaque instant comme la superposition d’une translation et d’une rotation autour d’un axe.(par exemple le mouvement d’une bille sur un plan incliné) Pour résoudre les équations du mouvement, les 2 équations encadrées si dessus sont nécessaires. Dans le cas d’une rotation autour d’un axe fixe, la première relation suffit. e/ cas particulier du mouvement de rotation uniforme : Si le mouvement est circulaire et uniforme (la vitesse angulaire est constante): l’accélération angulaire est nulle et donc la somme algébrique des moments appliquées au solide est nulle également. cte M Fext / 0 la constante pouvant être nulle (cas particulier de l’équilibre) . Cette relation est analogue à celle en translation: VG cte Fext 0