Zeeman et non zeeman

Zeeman ou pas Zeeman en SAA?
Q : Quels sont les avantages et inconvénients de la correction effet Zeeman en SAA ?
R : Une chose est sûre : la correction d’absorption non spécifique à effet Zeeman a plus
d'avantages que d'inconvénients, et plus d'adeptes notamment chez les utilisateurs de Four
Graphite. Tous les constructeurs proposent au moins un appareil équipé de ce type de
correcteur, après pourtant des débuts hésitants, certains étant très réticents et très critiques
envers cette technologie. Reste bien sûr à savoir quel mode de correction Zeeman choisir
parmi ceux proposés par chaque constructeur, presque tous différents.....
Avantages :
- Meilleure capacité à corriger les absorptions non spécifiques élevées (> 0.5 au en
amplitude) ou structurées (raies d’absorption parasites hyper-fines autour de la
longueur d’onde de mesure)
- Corrige certaines interférences spectrales (ex. Fe sur Se) – correction effectuée
exactement à la longueur d’onde de la raie choisie.
- Corrige efficacement à toutes les longueurs d’onde (UV et Vis)
- Pas de vieillissement ni entretien / Lampes UV deutérium
Inconvénients :
- Sensibilité réduite pour de nombreux éléments, nécessitant l’utilisation de longueurs
d’onde annexes.
- Phénomène de « rollover » - limitation en absorbance – pour certaines longueurs
d’onde
Comment fonctionne la correction Zeeman ?
Nous donnerons ici une explication simplifiée et partielle du mode de correction à effet
Zeeman très employé aujourd’hui en Absorption Atomique Four graphite.
Voici la définition habituellement donnée pour un champ magnétique perpendiculaire à l’axe
optique :
« En présence d’un champ magnétique intense, les raies d’émission ou d’absorption sont
séparées en plusieurs composantes :
- une raie pi centrée sur la longueur d’onde d’analyse, polarisée parallèlement au
champ magnétique
- deux raies sigma écartées de part et d’autre de la raie centrale ( qqs centièmes de
nm) et polarisées dans le sens perpendiculaire au champ magnétique »
Effet Zeeman « normal » : Cd 228 ; Pb 283 ; Zn 213 …

Effet Zeeman « anormal » : Mn 279 ; Se 196 ; As 197 ; Cu 324 ; Na 589 …
Fort bien ! Mais en pratique, qu’est-ce que cela donne ? Hé bien, comme pour la mesure
effectuée avec la lampe deutérium, la séquence va être décomposée en deux temps : une
première mesure où l’absorption « totale » sera pris en compte, puis une deuxième évaluera
l’absorption non spécifique.
Pour compliquer les choses, il existe plusieurs technologies pour cette quantification :
1. Un aimant permanent placé perpendiculairement sur l’atomiseur, le champ
magnétique est appliqué aux atomes et ce sont les raies d’absorption qui sont
affectées (Hitachi Four et Flamme) : Zeeman inverse transversal continu
2. Un électro-aimant qui applique en discontinu, à fréquence rapide, un champ
magnétique perpendiculairement à l’atomiseur (Varian, Thermo et Analytik Jena -
Four) : Zeeman inverse transversal pulsé
3. Un électro-aimant qui applique en discontinu, à fréquence rapide, un champ
magnétique dans le même axe que l’atomiseur (Perkin Elmer – Four) : Zeeman
inverse longitudinal pulsé
4. Un aimant permanent autour de la lampe à cathode creuse, le champ magnétique est
appliquée aux raies d’émission produites par la source : Zeeman direct transversal.
Ce procédé n’est apparemment plus commercialisé.

Prenons comme exemple la technologie avec le champ magnétique pulsé (électro-aimant),
la plus vendue, avec champ magnétique perpendiculaire à l’axe optique de l’atomiseur
(transversal) :
• Dans la phase où le champ magnétique est coupé, la mesure effectuée est
exactement la même que celle obtenue avec la lampe deutérium éteinte : la radiation
issue de la lampe ne peut pas distinguer l’absorption spécifique seule : l’absorption
totale est mesurée : AA + BG
Champ coupé Champ en marche
• Dans la phase où le champ magnétique est en marche, la raie d’absorption est
éclatée en deux composantes sigma écartée de la longueur d’onde d’analyse (cas
les plus simples, effet Zeeman « normal »), et une composante pi restée centrée : la
mise en place d’un polariseur sur le trajet optique permet de l’éliminer, et la raie
d’émission de la source d’analyse ne peut que quantifier l’absorption non spécifique
présente : BG. Il ne reste qu’à effectuer la différence.

Avantage Zeeman : meilleure correction de fond, plus juste, plus précise,
même dans les cas d’absorption non spécifique très élevée
A gauche, exemple de signal obtenu sur un appareil avec correcteur à deutérium, dans le
cas d’absorption non spécifique très importante (env. 1.0 Abs) qui déforme le pic corrigé
(descend en dessous de la ligne de base) et empêche un intégration correcte en surface de
pic
A droite, le même type d’appareil, équipé d’un correcteur Zeeman, élimine le problème.
La comparaison en sensibilité est possible dans ce cas, la technologie utilisée en four
« deutérium » et zeeman est identique ((test avec zeeman transversal)
Inconvénient Zeeman : sensibilité réduite pour la plupart des éléments
C’est un point à connaître si vous avez la chance de travailler dans des milieux d’analyse
ultra simples qui ne génèrent pas ou très peu d’absorption non spécifique : il vaut mieux
alors, si la détection est primordiale, opter pour un appareil à correction deutérium, quitte à
ne pas l’activer dans les cas les plus favorables.
En pratique, lorsque le champ magnétique est actif sur la source d’atomes, la dissociation de
la raie centrale en composantes n’est pas toujours complète, particulièrement dans l’effet
Zeeman « anormal » - voir plus haut. La composante résiduelle spécifique de l’élément,
éventuellement présente, est absorbée et comptabilisée dans la phase de mesure 2, champ
magnétique en marche, et sa valeur vient s’ajouter à celle de l’absorption non spécifique. Il
s’en suit une augmentation de la mesure de l’absorption non spécifique avec la
concentration de l’élément. On évalue cette « perte » en calculant le MSR (ou Zeeman ratio):
rapport de sensibilité magnétique, spécifique à chaque longueur d’onde. Pour le vérifier, il
faut , en prenant une solution étalon capable de générer une absorbance bien lisible :
- mesurer l’absorbance recueillie en Ht-pic sans correction de fond activée (signal
brut) : A1
- mesurer l’absorbance recueillie en Ht-pic avec la correction zeeman activée A2
- faire le rapport des deux signaux, exprimés en % : (A2 / A1) . 100

Plusieurs travaux ont montré qu’il était possible de réduire cette « perte » en utilisant un
champ magnétique variable, personnalisable. Sur les appareils standards, ce champ
magnétique est fixé à 0.8 Tesla. Sur quelques instruments, ce champ est programmable de
0.8 à 1.0 Tesla
Voici des valeurs de MSR relevées sur quelques éléments pour un champ fixe 0.8 T
Longueur d’onde MSR % Longueur d’onde MSR %
Ag 328.1 89 Fe 248.3 85
Al 396.1 100 K 766.5 90
Al 309.3 88 Mn 279.5 80
As 193.7 86 Na 589.0 92
Ba 553.6 100 Ni 232.0 83
Bi 223.1 88 Pb 283.3 81
Be 234.9 64 Sb 217.6 96
Ca 422.7 94 Se 196.0 78
Cd 228.8 82 Si 251.6 100
Co 242.5 90 Sn 286.3 93
Cr 357.9 94 Ti 364.3 100
Cu 327.4 74 V 318.5 79
Cu 324.8 64 Zn 213.9 84
Voici le signal graphique qui illustre l’intérêt potentiel du champ variable, sur le Cu, élément
parmi les plus pénalisés. A noter cependant que le bénéfice n’est valable que pour une
poignée de longueurs d’onde. Il s’agit d’un document constructeur :
Figure issue de publication Analytik-Jena
Atomisation de 118 µg/L de Cu – 10 µL ; en rouge : signal corrigé ; en bleu : fond
On voit clairement l’augmentation du Zeeman ratio avec le champ magnétique