-1Expérience no 7 LE GYROSCOPE 1. GENERALITES 1.1 Précession et nutation On appelle gyroscope un corps solide qui n'a qu'un seul point fixe. Son mouvement est une rotation autour de l'axe momentané de rotation qui peut changer de position à tout instant par rapport au corps. Le mouvement général d'un gyroscope est compliqué et très difficile à traiter mathématiquement. Afin de simplifier le problème, nous allons restreindre nos calculs au cas le plus simple du gyroscope symétrique à rotation rapide tel qu'on le rencontre souvent en pratique (volant, boussole gyroscopique, stabilisateur, etc.). Le théorème du moment cinétique est à la base de tous nos calculs. Il s'exprime ainsi: r r dB o = Mo 1) dt O≡ point de référence quelconque mais judicieusement choisi. La r dérivée du moment cinétique B o par rapport rau temps est égale au moment M o des forces extérieures agissant sur le corps. Le moment cinétique, ou moment d'impulsion, ou drall est l'équivalent pour la rotation de l'impulsion pour la translation. Ce moment est la somme des moments des vecteurs d'impulsion de chacun des points massiques mi situés à la distance ri du centre 0 et possédant la vitesse Vi. L'impulsion Pi est: r r p i = mi v i r Fig. 1 et le moment cinétique B (sousr entendu B o) est donné par: r r r r B = ∑ B i = ∑ ( r i x p i) i ou r B = i r ∑ ( ri r x mi v i) 2) i L'équation 1) est une équation vectorielle qui donne par conséquent des indications sur la grandeur, la direction et le r sens des variations de B . Dans le cas général d'un solide en rotation autour d'un axe de -2r r r rotation u r( u = ω /ω ) quelconque, il faut remarquer r que le moment cinétique B et l'axe momentané de rotation ω ne sont pas parallèles. La relation entre ces deux grandeurs se trouve de la façon rsuivante: r r r r r r r B = ∑ m i( r i x v i) avec v i = ω x r i = ω( u x r i) i r r r r r r r r donc B = ω ∑ m i( r i x (u x r i)) = ω ∑ m i( u ri2 - r i( u · r i)) i i r r r r r 2 B = ω ∑r mi ri ∑ mi r i( u · r i) r On voit qu'enr général B et ω ne sont pas parallèles. La r composante de B suivant l'axe de rotation u sera: r r r r B · u = Bu = ω ∑ mi(ri2 -( u · r i)2) = ω ∑ mi δ2 ≡ ωθ u θ u est le moment r rapport à l'axe u . d'inertie par Si l'axe de rotation coïncide avec un axe de symétrie du solide, B est parallèle à u et on peut écrire: r r B = θω Fig. 2 La figure 3 représente une toupie pointue T qui tourne rapidement autour de l'axe momentané de rotation supposé identique à l'axe de la toupie. Au temps t le moment r cinétique aura la valeur B . La r toupie étant penchée, son poids P agissant au centre rde gravité G produira un moment M par rapport au point 0. D'après 1) qu'on peut aussi écrire: r r d B = dt M l'accroissement du moment cinér tique d B est parallèle au moment r M . Au temps t + dt donc, le moment cinétique, l'axe ,de la r toupie avec lui et le moment M occuperont de r nouvelles positions r r r indiquées en Br + d B et M + d M . Si la force P agit constamment, l'axe de la toupie changera autour de la verticale passant par 0 et effectuera ce qu'on appelle une précession. Fig. 3 -3Si le moment cinétique n'est pas confondu avec l'axe de symétrie du corps (aussi axe de rotation rapide), la toupie effectuera un troisième mouvement de rotation superposé à la précession: la nutation. On la mettra le mieux en évidence expérimentalement en supprimant le moment M: c'est le cas du gyroscope supporté en son centre de gravité. r r dB M = 0 donc = 0 dt r Le moment cinétique B reste en r place et l'axe de rrotation rapide, s'il n'est pas confondu r avec B , tourne autour de B . Le moment cinétique B est fixe dans l'espace. L'axe de rotation r rapide décrit un cône qui a B pour axe, le cône de nutation. Ce mouvement est facile à observer: il suffit de donner un choc à un gyroscope rapide pour faire que le moment cinétique ne coïncide plus avec l'axe du corps qui décrit alors un cône de nutation. 1.2 Précession d'un gyroscope symétrique pesant à rotation rapide Lorsqu'un gyroscope est soumis à un moment dû à son poids (déséquilibre du point d'appui) son mouvement est plus complexe et présente une précession caractéristique. Ce mouvement est relativement simple, uniquement si l'axe de rotation coïncide avec l'axe de symétrie du corps et si la rotation est rapide. Fig. 4 Fig. 5 Considérons le gyroscope suivant (Fig. 4): un disque (D) est fixé à un moteur (ME) supporté par une barre (B) de telle façon que l'axe du gyroscope coïncide avec celui de la barre. Cette barre est fixée en 0 à un palier qui permet une rotation autour d'une verticale et d'une horizontale, en d'autres termes, un mouvement quelconque autour de 0. Un contrepoids C permet d'équilibrer le système. Le gyroscope formé par r disque tourne autour de son axe r le avec la vitesse angulaire ω . B est alors, par suite de la symétrie, dans la direction de l'axe du corps en rotation. r Tant que le gyroscope (Fig. 4) est bien équilibré M = 0, et à cause de 1) r r d B /dt = 0 B = constante Le moment cinétique est fixe dans l'espace et dans le temps. Suspendons un poids mg à l'extrémité libre de la barre, il en résultera un moment M par rapport au point fixe 0. B augmentera de dB = M dt et le gyroscope effectue une précession. La vitesse angulaire Ω de cette précession vaut: Ω = dα/dt, où dα est l'angle, dans le plan horizontal, dont a tourné l'axe du gyroscope -4pendant le temps dt. De la figure 5, on tire: dα = arc dB = rayon B mais dB = M dt et dα = M dt/B donc Ω = M/B. D'autre part, M = mg l et B = θω, par conséquent: Ω = gl m θ ω (3) La précession est donc d'autant plus rapide que le moment cinétique est faible, c'est-à-dire, pour un θ donné, que la vitesse angulaire est petite et que le moment M est grand 1.3 Détermination du moment d'inertie On fixe une masse m sur le disque du gyroscope (Fig. 6) et on détermine la période T du pendule physique ainsi formé. (Enlever les charbons du moteur pour diminuer la friction). On a: T = 2π θ + mL2 + θ′ mgL (Comparer introduction pendule) θ' = (m/2) r2 et on en tire facilement: Fig. 6 T2gL r2 2 θ = m( - L ) 4 π2 2 (4) Signification des symboles: T = période du pendule physique (disque + masse m) [s] θ = moment d'inertie du volant seul [kg m2] θ'= moment d'inertie de m par rapport à l'axe passant par son m L g r = = = = centre de gravité [kg m2] masse additionnelle [kg] distance centre de gravité de m à l'axe de rotation [m] 9,81 m s-2 rayon de la masse additionnelle [m] -52. EXERCICES 1. Déterminer le moment d'inertie θ du gyroscope selon la méthode décrite sous 1.3. (équ. 4). 2. Mesurer les vitesses de précession pour différentes vitesses de rotation propre de la roue et pour différents poids additionnels. Faire l'expérience avec 5 poids additionnels et 4 différentes fréquences de rotation de la roue (f en cycles). m Faire la représentation graphique Ω = Ω( ); de la pente tirer ω θ (équ. 3) et comparer ce résultat à celui obtenu à partir de l'équation (4). Vitesse de précession Mettre le gyroscope en rotation et le poser sur son palier à air (pression au mano. détendeur: 4kg); l'équilibrer exactement en déplaçant le contrepoids de manière à n'observer aucune précession. Puis produire un moment en suspendant un poids supplémentaire à la barre (sous le contrepoids). Le choc introduira en général une certaine nutation qu'on peut éviter en accrochant délicatement le poids, ou qu'on peut compenser en poussant de la main au départ le gyroscope dans son mouvement de précession (explication!). Ceci est nécessaire parce que dans nos calculs de Ω, nous avons supposé le mouvement établi et stationnaire, nous ne nous sommes pas occupés des conditions initiales et transitoires. Mesure de la vitesse de rotation avec le stroboscope: Faire vibrer le stroboscope à une fréquence supérieure à la vitesse maximum prévisible (dans les système mécanique simple 4000 tours/min est déjà considérable) puis baisser cette fréquence jusqu'à observer l'image stable du disque. Cette fréquence de stabilisation est égale au nombre de tours/ min. D'autres fréquences plus faibles correspondront à deux tours, trois tours etc. entre deux éclats de la lampe stroboscopique. r 3. Se convaincre de la justesse de la relation vectorielle entre B r et M . 5 août 2002_nd