Mouvement rectiligne uniformément accéléré • Mouvement d’un point matériel se déplaçant en ligne droite avec une accélération constante v(t) dv(t) a(t) = a0 = constante dt – On cherche x(t) – Solution: v(t) = a0 t + v0 , x(t) = a0 t2/2 + v0t + x0 , x O où v0 = v(0) = vitesse initiale où x0 = x(0) = position initiale – On vérifie la solution (quels que soient v0 et x0) en calculant la dérivée seconde de x(t). – Cas particulier: a0 = 0 mouvement rectiligne uniforme OS, 01 novembre 2005 29 Au tableau Complément Equation différentielle: première sensibilisation • Nous allons «intégrer» l’équation du mouvement rectiligne uniformément accéléré: d2x équation différentielle pour ˙˙ dt = a0 x la fonction inconnue x(t) Cherchons v(t) et x(t) avec les conditions v(0)=0 et x(0)=0 • On écrit (avec un abus de notation): v = dx/dt dx = v dt a = dv/dt dv = a dt «dt» = intervalle de temps très petit, «dx» = variation de x pendant dt «dv» = variation de v pendant dt • On divise l’intervalle de temps de 0 à t en N parties égales dti = t/N= dt délimitant les temps ti = i dt: dt2 dt1 t0=0 OS, 01 novembre 2005 t1 dt4 dt3 t2 t3 dtN dt5 t4 t5 ……... tN1 tN=t 30 Complément Equ. diff.: première sensibilisation (suite) • Variation de v dans l’intervalle dti: dvi = a0 dti limite N N N N i=1 t i=1 t i=1 t 0 0 0 v(t) = dvi = a0 dti = a0 dti = a0 t v(t) = dv' = a0 dt' = a0 dt' = a0 t • Variation de x dans l’intervalle dti: dxi = v(ti) dti = a0 ti dti N N N x(t) = dxi = a0 ti dti = a0 i (dti ) = a0 (dt) 2 i=1 i=1 i=1 2 2 N i i=1 t N(N+1) = a0 t2 N+1 = a0 N 2 2 N () limite N t t t 2 x(t) = dx' = a0 t' dt' = a0 t' dt' = a0 t2 0 0 0 OS, 01 novembre 2005 31 Galilée et la chute des corps • Le mouvement «naturel» des corps est rectiligne uniforme (principe d’inertie); toute déviation est due à une force. • La chute des corps (dans le vide, v0=0) est un mouvement rectiligne uniformément accéléré sous l’effet de la force de pesanteur. Galileo Galilei (15641642) – Prouvé expérimentalement par Galilée • Galilée constate que la période d’un pendule est indépendante de sa masse m force de pesanteur proportionnelle à m OS, 01 novembre 2005 32 Parenthèse sur Galilée Les quatre satellites de Jupiter découverts en 1610 par Galilée Io (1996 Galileo) Téléscope de Galilée Europa (1996 Galileo) Jupiter (1996 Galileo) Ganymède (1996 Galileo) Dessins de la Lune par Galilée Callisto (1972 Voyager) Sonde «Galileo»: 18 oct 1989 21 sep 2003 OS, 01 novembre 2005 33 Lois de Newton «Philosophiae Naturalis Principia Mathematica» (1687) • Lex prima (loi d’inertie): Sir Isaac Newton (16421727) – «Tout corps persévère dans l’état de repos ou de mouvement uniforme en ligne droite à moins qu’une force n’agisse sur lui et ne le contraigne à changer d’état» r mouvement rectiligne uniforme F = 0 • Lex secunda: – «Les changements dans le mouvement d’un corps sont proportionnels à la force et se font dans la direction de la force» r r F = ma • Lex tertia (action-réaction): – «A chaque action, il y a toujours une réaction égale et opposée; si un corps exerce une force sur un autre, cet autre corps exerce une force égale et opposée sur le premier» r r F12 = F21 OS, 01 novembre 2005 34 Force de pesanteur et chute des corps • Modèle phénoménologique: F = mg démo «tube de Newton» – l’attraction terrestre donne lieu à force verticale (appelée le poids) proportionnelle à la masse m: F = mg – facteur de proportionnalité: g constante = 9.8 m/s2 démo «mesure de g» 0.0 m = x0 au temps t0 = 0 x = g t2 / 2 v0=0 • Application de la 2ème loi de Newton: – Si le poids est la seule force appliquée à un point matériel: F = ma a = g = constante F = ma dans le vide les corps ont un mouvement uniformément accéléré d’accélération g 0.5 m = x1 au temps t1 g = 2x1 / t12 v1 1.0 m = x2 au temps t2 v2 g = 2x2 / t22 x OS, 01 novembre 2005 35 Au tableau Projectile sous l’effet de la force de pesanteur • On peut toujours choisir un repère Oxyz (avec z vertical) tel quel les conditions initiales s’écrivent: z v0 mg 0 r x0 r v0x v0x y r 0 g= 0 v0 = v0y = 0 x0 = y0 = 0 v0z z g x 0 0 v0z O r r • Application de la loi de Newton, F = ma , dans chacune des directions x, y, z: m˙x˙ = 0 x(t) = v 0x t + x 0 = v 0x t y(t) = v 0y t + y 0 = 0 m˙y˙ = 0 m˙z˙ = mg z(t) = 1 gt 2 + v t + z = 1 gt 2 + v t 0z 0 0z 2 2 • En éliminant t, on obtient l’équation d’une parabole dans le plan y=0: x 2 1 z = 2 g + v0z x v0x v0x OS, 01 novembre 2005 36 Décomposition du mouvement balistique z démo : deux boules, dont les conditions initiales ne diffèrent que par la vitesse horizontale, touchent le sol en même temps x • Le mouvement d’un corps en chute libre peut être vu comme la superposition de deux mouvements: – un mouvement rectiligne horizontal uniforme x(t) = v0xt – un mouvement rectiligne vertical uniformément accéléré x(t) = v0xt z(t) = 12gt2 z(t) = 12gt2 OS, 01 novembre 2005 37 Plan incliné sans frottement (table à air) N N = force de «liaison» qui contraint le point matériel a rester sur le plan incliné (perpendiculaire au plan) F = mg + N = ma mg x z Projection sur axe x: Fx = 0 Projection sur axe y: Fy = mg cos N = 0 Projection sur axe z: Fz = mg sin = maz y 0 r a= 0 g sin démos avec petit «g»: 1) a indép. de m, 2) intersection balistique OS, 01 novembre 2005 38 Expérience de Stévin (15481620) • Une masse est suspendue à deux fils obliques dont on mesure les tensions avec des dynamomètres démo • La diagonale verticale du parallélogramme construit sur les deux vecteurs forces est indépendante de la direction des fils F1 F2 F2 F1 F2 F1 • Conclusion: il est possible de représenter l’effet global des deux forces au moyen d’une seule force égale à F1+F2 – cette résultante est en l’occurrence opposée au poids de la masse puisque cette dernière est à l’équilibre (immobile) OS, 01 novembre 2005 39 Balistique avec frottement dans l’air • Notre modèle balistique avec F=mg est-il bon ? – vz(t) ne croît pas à l’infini ! • Modèle plus réaliste: – On tient compte de la résistance de l’air O – Force de frottement opposée r r à la vitesse: Ffrot = bv , b = constante • Attention: bv z v0 mg y x bv – Les forces s’additionnent comme des vecteurs – La 2ème loi de Newton s’applique en F=ma utilisant la somme vectorielle des forces (comme dans l’exemple précédent de la table à air) OS, 01 novembre 2005 mg 40