quelle le potentiel varie graduellement de V1 à V2. Dans cette

I24
quelle
le
potentiel
varie
graduellement
de
V1
à
V2.
Dans
cette
couche,
l’unité
de
masse
électrique
est
sollicitée
à
se mouvoir
par
une
force
égale
à dv dn;
malgré
cette
force,
elle
reste
en
équilibre ;
il
faut
pour
cela
qu’il y
ait
une
force
antagoniste
précisément
égale
et de
signe
contraire.
Nous ne
nous arrêterons
pas
à rechercher
ici
quelles peuvent
être
les
causes
de
cette
force
antagoniste;
le
lecteur trouvera
dans
l’Ouvrage
de
Clausius
les
différentes
hypo-
thèses
faites à
cet
égard ;
ce
que
nous
tenons à
faire
remarquer,
c’est
son
existence
certaine.
Or,
est-il
évident
que
cette force
qui
agit
sur l’électricité
en
équilibre
va
cesser
d’agir
dès
qu’elle
est en
mouvement?
Certainement
non.
Il
faudra alors
tenir
compte
du
travail
qu’elle
produit,
travail
de
signe
contraire à
celui
de la
force
électrique.
Le
phénomène
Peltier
correspond
donc
à la différence de
ces
deux travaux
voisins
en
grandeur
absolue,
et non au travail de
la
force
électrique
seulement,
comme
on
l’admet
pour
en
déduire les
forces
électromotrices
de contact des
métaux.
Il
ne
peut .en
rien
nous
faire connaître cette dernière
quantité.
DESCRIPTION ET
EMPLOI
DES
LUNETTE
ET ÉCHELLE
D’EDELMANN;
PAR
M.
A.
TERQUEM.
La lecture
des
angles
par le
procédé
de
Poggendorff,
c’est-à-dire
par
la
rotation
d’un
miroir et
la
réflexion des
divisions
d’une
mire
fixe,
tend,
surtout
pour
les
petits
angles,
à
se
substituer
aux
autres
procédés
de lecture. Le centre du
miroir mobile
doit
être
évidemment
compris
entre
les
plans
horizontaux
passant par
l’échelle et
l’axe
de rotation
de
la
lunette,
et à
égale
distance
de
ces
deux
plans.
Comme
dans la
plupart
des
instruments,
la
lunette
et l’échelle
sont fixées
invariablement
au
même
pied;
ce
réglage
est
souvent
difficile,
surtout
si le
miroir est fixe. M. Edelmann
a
construit
un
appareil
qui
rend cette
installation
très
facile
et
permet
en
outre de
faire
les
lectures,
que
le
miroir tourne
autour
d’un axe horizontal ou
vertical.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090012401

I25
Un
pied
lourd
porte
en son
milieu
une
tige
conique,
autour
de
laquelle
peut
tourner
la
lunette,
d’un
mouvement
rapide, puis
d’un
mouvement
lent,
à l’aide
de la
vis
micrométrique
fi,
quand
on a
serré
la vis de
pression.
On
peut
aussi faire
tourner
la
lunette
autour
d’un axe
horizontal
à l’aide de
la
vis
V
et
la
fixer
dans
sa
position.
L’échelle est
tracée
sur
une
feuille de
papier
collée
sur
une lame
Fig. 1.
de bois
de
sapin
in;
elle
porte
des
chiffres en
encre
rouge
d’un
côté
du
zéro et
en
encre
noire
de
l’autre
côté.
Cette
bande de
bois
peut
glisser
dans
un
cadre
qu’on
peut
fixer,
à une hauteur
variable,
sur
la
colonne S;
de
plus,
ce
cadre
peut
tourner
légère-
ment
autour
d’un
axe
perpendiculaire
à
cette colonne. Cette
der-
nière
peut
être
placée
verticalement,
comme
le
représente
la
figure,
ou
horizontalement,
en la
vissant
en
c
sur le
pied, quand
on
veut
déterminer
la rotation d’un
miroir
au tour
d’un
axe hori-
zontal.
Installation et
71-églage.
-
10
On
donne
à la
lunette le
tirage
nécessaire
pour
voir distinctement
à une
distance double
de la
distance
du
miroir
à la
règle,
ce
qni
peut
se
faire
rapidement
si
le
tube
de
l’oculaire
a été divisé
en
plaçant
un
papier imprimé
à
diverses
distances.
2°
On
place
le zéro
de l’échelle au-dessus
du
milieu
de
l’objectif,
et
l’on met
la
règle
perpendiculairement
à l’axe
de la
lunette,
ce

I26
qui
est
facile,
grâce
à
la
forme
cubique
de l’extrémité de
la
lunette.
Puis on
place
l’appareil
vis-à-vis
du
miroir,
à une hauteur
telle
que
la
lunette soit un
peu
au-dessous
du
miroir;
on
descend ou
l’un monte la
règle
le
long
de
la
colonne
S,
jusqu’à
ce
que,
regar-
dant de côté
le
long
de
la
lunette
pointée
à
peu
près
vers
le
mi-
roir,
on
aperçoive
dans
celui-ci
l’image
de la
règle.
On
voit
alors
cette
image
dans
la
lunette,
oi1 il suffit de
faire
légèrement
tourner
celle-ci autour
de l’axe horizontal
pour
l’apercevoir.
On achève
ce
réglage
en
changeant
la
hauteur
de
la règle,
l’inclinaison
et
le
tirage
de
la lunette
jusque
ce
que
l’on
voie
les
divisions
parfaitement
nettes
au milieu
du
champ.
3°
La
règle
étant bien
perpendiculaire
à l’axe de la
lunette,
on
déplace
tout
l’appareil
latéralement,
et
on le fait tourner
tout
d’une
pièce
jusqu’à
ce
que
le
milieu de
l’image
soit net et clair
et
que
le
zéro
corresponde
au réticule très sensiblement.
La règle
est alors
évidemment
parallèle
au miroir et la lunette
perpendiculaire
à
tous
deux.
4°
On
rend la
règle
perpendiculaire
à l’axe de rotation
du
miroir
en
faisant
tourner
le cadre
qui
soutien t
la
règle
par
rapport
à la
colonne S.
Quand
cette
perpendicularité
n’existe
pas,
on voit
les
divisions
osciller
par
rapport
au réticule
horizontal de
la
lunette,
ce
qui
est
très
gènant.
5° On fait
coïncider
exactement
le zéro
avec
le
réticule en fai-
sant
un
peu
glisser
la
règle
dans
son
cadre,
ou
mieux en faisant
tourner
légèrement
la
lunette autour de
la
verticale.
6°
On
éclaire la
règle
avec
un
grand
miroir
concave,
en
se
ser-
vant
de
la
lumière du
jour
ou d’une
lampe.
Formules
à
el1lployer. 2013Q
étant
l’angle
don t on a
tourné le ’
miroir,
7z la
division
lue
dans
la
lunette, d
la distance
de la niire
au
miroir,
on
a,
pour
un
angle
inférieur
à
6°,

I27
Pour
une déviation
quelconque,
on
a
La
valeur
d’une des
divisions
de
l’échelle
est,
pour
de
petites
dé-
viations,
L’échclle
de
l’appareil
de
M. Edelmann
est
divisée
en
doubles
centimètres,
dont les
dixièmes tracés sur
la
règle
sont
écartés
de
o"l,002.
D.-J. KORTEWEG. 2014 Ueber
die
Fortpflanzungsgeschwindigkeit
des
Schalles in elas-
tischen
Röhren
(Sur
la transmission du son
par
les fluides renfermés
dans
les tubes
à
parois
élastiques);
Ann.
der
Physik
und
Chemie,
t.
V,
p.
525;
I878.
La théorie démontre
que
la
vitesse
du
son
dans
un
fluide
indé-
fini
est la
même
que
dans une colonne
cylindrique,
renfermée
dans
un
tube à
parois
inébranlables
et
infiniment
rigides;
ménle
dans
ce
cas
l’expérience
a montré
qu’il
n’en était
pas
ainsi et
que
diverses causes tendent
à diminuer
la
vitesse
de
propagation
des
ondes.
Mais,
si les
parois
sont flexibles et
élastiques,
cette vitesse
subit,
par cette
cause,
une nouvelle
diminution ;
si
le
fluide est
un
gaz,
et
que
les
parois
soient
épaisses
et
assez
rigides,
la diminution
est
faible ;
elle est
déjà
notable
si
les
parois
sont minces
et
flexibles,
et
enfin
devient très considérable si
le fluide
est
un
liquide.
Aussi la vitesse
du
son dans
une
colonne
cylindrique
d’eau a-
t-elle
été
trouvée
notablement
inférieure àla vitesse
théorique
1437m,
par
MM.
Wertheim,
Kundt et
Lehmann
et Dvorak
(1).
M.
lVlarey
ayant
cherché
la
vitesse
de
propagation
des
ondes
dans
les
liquides
renfermés dans des tubes
de
caoutchouc,
au
point
de
vue
de
la
cir-
etilauion du
sang
et
du
phénomène
du
pouls,
M.
Resal
a
traité ce
cas particulier.
M.
Korteweg,
professeur
à
Breda,
a
repris
la
ques-
tion
et a
cherché
à la résoudre
dans
le
cas
le
plus
général.
(1) Journal
de
Physique,
t.
V,
p.
159
et
195.