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5ES102
DISTRIBUTION DE FERMI-DIRAC
• à T=300K, kT ≈ 25meV d’où Eg=1,12eV≈45kT.
Des électrons peuvent-ils « franchir » 45 kT ?
• La probabilité qu’un niveau d’énergie E soit occupé par un
électron est F(E), où EF , le « niveau de Fermi », est une
constante de normalisation t.q. ∑probabilités = 1 :
• Pour E < EF, ε(E) est la probabilité de présence d’un trou
• n et p : densités d’électrons libres et de trous dans Si
→ n ∝ ε(Ec) et p ∝ ε(Ev), donc n·p ∝ e-Eg/kT qui est
indépendant de EF ⇒ en pratique, n·p constant !
1
1 + e(E-EF)/kT
F(E) = soit ε(E)=e-|E-EF|/kT petit
≈ ε(E) pour E > EF
≈ 1-ε(E) pour E < EF
6ES102
DISTRIBUTION DE
FERMI-DIRAC (2)
-0.1
0
0.1
0 0.5 1
ε(22,5kT) ≈ 1,7· 10-10
Donc seulement quelques électrons
libres par µm3 ⇒ Si est plutôt un isolant
Puisque np est constant, on va rendre n
différent de p pour augmenter µnn+µpp
et en faire un conducteur à volonté :
→ approche statique : dopage
→ approche dynamique : capacité MOS
E-EF
F(E)
Eg
Ec
Ev
T=500K
T=0K