Physique Correction - TD no22 : Conversion électromagnétique de puissance
Correction - TD n˚22 - Conversion
électromagnétique de puissance
1 Le transformateur
1. La distribution de courant dans le solénoïde est invariante par translation suivant l’axe z
et par rotation d’angle θautour de ce même axe, donc le champ magnétique ne dépend ni
de z, ni de θ.
Tout plan perpendiculaire à l’axe du solénoïde est un plan de symétrie de la distribution
de courant, et le champ magnétique est donc perpendiculaire en tout point de ce plan, et
est donc dirigé suivant l’axe z.
Finalement : −→
B=B(r)−→
uz.
De plus, l’application du théorème d’Ampère sur un contour rectangulaire complètement
à l’extérieur du solénoïde permet de montrer directement que le champ magnétique est
constant à l’extérieur du solénoïde (seuls la circulation de −→
Best non nulle le long de
l’axe z, et étant donné que les courants enlacés dans ce contour sont nuls, on obtient
directement : B(r1) = B(r2)avec r2> r1> r).
Comme le champ créé doit nécessairement tendre vers 0 à l’infini, on en déduit que le
champ est nul à l’extérieur du solénoïde.
2. En prenant un contour rectangulaire dont un côté est à l’extérieur du solénoïde et l’autre
à l’intérieur, on montre directement que :
−→
B=µ0nI−→
uz
3. Le flux à travers chaque boucle du solénoïde est égal à :ϕ=πr2µ0nI, or le solénoïde
comporte N=n` spires, donc le flux total au travers du solénoïde est donné par :
φ=Nϕ =πr2µ0`n2I
4. On rappelle que φ=LI.
5. On en déduit donc que
L=µ0πr2`n2
7. Le flux du champ magnétique créé par le premier dans chaque spire du second vaut :ϕ0=
πr02B=πr02µ0nI or le second solénoïde comporte N0=n0`spires, donc le flux total au
travers du second solénoïde est donné par :
φ0=N0ϕ0=πr02µ0`n0nI
8. La loi de Faraday s’écrit dans le cas général : e=−dφ
dt .
9. La force électromotrice induite dans le deuxième solénoïde par le premier est donnée par :
e0=−dφ0
dt =ωπr02µ0`n0nI0sinωt
PSI - Année 2010/2011 1 Lycée Paul Eluard