(première partie) ( 1.2 Mo) - Université catholique de Louvain

ELEC2753 - 2012 - Université catholique de Louvain
Machine asynchrone (première partie)
ELEC 2753 Electrotechnique

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Cage d ’écureuil
•Bobinages rotoriques d ’une machine
asynchrone mis en court-circuit =
•Cage d ’écureuil (Cu ou Al)
barres court-circuitées par des anneaux
aux extrémités
coût réduit
adaptation automatique au
nombre de pôles du stator
construction robuste

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Notion de glissement (déjà introduite au
cours précédent)
On définit aussi le glissement, g, comme le
rapport entre la fréquence électrique au
rotor et la fréquence électrique au stator.
s
r
s
r
f
f
g
Il existe une relation entre le glissement et la vitesse mécanique du
rotor. En effet, on sait que l ’on a la relation s= r+ p m, où m
est la vitesse de rotation en radians par seconde.
s
ms p
g
Dans l ’expression du glissement, on
peut donc éliminer rau profit de m.
En multipliant numérateur et
dénominateur par p, on obtient aussi
p/
p/
s
ms
g
Le glissement est donc l ’écart relatif entre la vitesse de rotation mécanique et
une vitesse s/ p que l ’on appelle la vitesse de synchronisme.

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Circuit équivalent de référence
La machine asynchrone étant un cas particulier de machine à champ
tournant et pôles lisses, on peut repartir du circuit présenté dans les
transparents du cours précédent.
Il suffit d ’y court-circuiter le rotor (Ur= 0) . On notera aussi que
r/ s= gn’est autre que le glissement et qu ’il faut changer le sens de
référence de
r
'I

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Circuit équivalent de référence (suite)
On notera que la résistance de pertes magnétiques Rpm ne modélise que les
pertes magnétiques statoriques.
Nous verrons plus loin que, en fonctionnement normal, les pertes magnétiques
rotoriques sont normalement négligeables. Le circuit équivalent d ’une machine
asynchrone devient donc