Composants et capteurs Introduction aux composants optoélectroniques C. Koeniguer 2008/2009 1ère année IFIPS Département Electronique 2008-2009 Cédric KOENIGUER Composants et capteurs 1 Plan I. Généralités 1) Interaction rayonnement-semiconducteur 2) Etudes spectrales 3) Caractérisation des dispositifs II. Etude de quelques composants C. Koeniguer 2008/2009 1) Les différents modes de fonctionnement 2) La photoconducteur 3) La photodiode 4) La diode électroluminescente Composants et capteurs 2 Généralités : interaction rayonnement-SC Rappels sur les énergies du photon et de l'électron Energie d'un photon : hc E = hυ = λ Energie d'un électron dans un SC : E( eV ) = E = hc k 1.24 λ( µm ) Energie Energie Energie hc BC hc / n BC Eg Eg C. Koeniguer 2008/2009 Ex : Si Ex : GaAs k k BV BV k gap direct Composants et capteurs gap indirect 3 Généralités : interaction rayonnement-SC Liens entre les vecteurs d'onde interaction photon-électron : choc élastique E f − Ei = ± hυ k f − ki = ± k ph • conservation de la quantité de mouvement • conservation de l'énergie cinétique k ph = 2π C. Koeniguer 2008/2009 kelectron λ ≈ π 6.28 ≈ 107 m −1 600 nm 6.28 = ≈ −10 ≈ 1010 m −1 a 10 k electron >> k ph Les transitions radiatives sont verticales Composants et capteurs 4 Généralités : interaction rayonnement-SC Transitions radiatives Gap directs : Gap indirects :E (non radiatif) Ec E hυ absorption hυ Ec Ev Ev k k Ec E C. Koeniguer 2008/2009 hυ E émission Ev Ec hυ Ev k k Composants et capteurs 5 Généralités : Etudes spectrales Les différents spectres Emetteur Scène LED, Laser canal de transmission atmosphère fibre optique détecteur photodiode photoconducteur capteur CCD utilisateur Ex : oeil humain C. Koeniguer 2008/2009 Ex : transmission d'une fibre Composants et capteurs 6 Généralités : caractérisation Principales grandeurs - coefficients de réflexion/transmission - coefficient d'absorption du matériau : α en cm-1 taux de génération de porteurs : g ( x) = αϕ 0 e −αx nb d' e - photogénérés dans le circuit - rendement quantique interne : ηi = nb de photons incidents C. Koeniguer 2008/2009 - Pour les photodétecteurs : réponse spectrale en A/W R= Photocoura nt généré Puissance optique Composants et capteurs 7 Photodétecteurs les différents modes Les grands types de détection quantique Ec E2 Ec E1 Ev C. Koeniguer 2008/2009 détection interbande (photoconducteur, photodiode) Ec détection par photoémission interne (photodiodes Schottky) détection par transitions intrabandes (structure à puits quantiques) 2 modes : • photoconducteur : on applique une tension pour repérer une variation de conductance (donc pour faire circuler les charges) • photovoltaïque : la structure n'a pas besoin de tension pour faire circuler les charges Composants et capteurs 8 Photoconducteurs Photorésistance (photoconducteur) cf TD3 Sans éclairement : V= G0 I0 z y Sous éclairement : SC création de paires électrons/trous ⇒ augmentation de la conductivité σ ⇒ G=G0+∆G ⇒ I= I0+∆I x V C. Koeniguer 2008/2009 On détecte cette variation de courant. On montre que : ∆I = A × Flux de photons Composants et capteurs 9 Photodétecteurs : photodiode Photodiode : structure P+ N I ZCE x W 0 Xn V C. Koeniguer 2008/2009 Flux de photons incidents (côté P) pénètre dans les 3 zones ⇒ création de paires électrons trous dans les 2 zones Zone P : étroite (devant la longueur de diffusion) Zone N : longue Composants et capteurs 10 Photodétecteurs : photodiode Photodiode : photocourant de diffusion Dans les deux zones quasi-neutres : augmentation de porteurs minoritaires ⇒ courants de diffusions de minoritaires Région de type P étroite ⇒ courant de diffusion négligeable Dans la région de type N : 1 dj p ∆p 0 ( ) g x = − + − τp q dx d∆p j qD = p p dx g ( x) = αϕ 0 e −αx d 2 ∆p 1 αϕ 0 −αx − ∆ p = − e 2 2 dx Lp Dp C. Koeniguer 2008/2009 Conditions aux limites, si V proche de 0 ou en polarisation inverse : ∆p( x = W ) = 0 (champ électrique) ∆p( x = X n ) = 0 (contact ohmique) αL p −αW j p ( x = W ) ≈ − qϕ 0 e 1 + αL p Composants et capteurs 11 Photodétecteurs : photodiode Photodiode : photocourant de génération (cf TD4) Dans la ZCE : génération de paire électrons trous E 0 x W Sous l'action du champ : - les e- sont accélérés vers la zone N - les trous sont accélérés vers la zone P ⇒ peu de recombinaisons C. Koeniguer 2008/2009 peu d'électrons en x=0 : jn(0)=0 peu de trous en w=W : jp(W)=0 ∆n 1 djn + g ( x) − 0 = τn q dx g ( x) = αϕ 0 e −αx W jn (W ) = ∫ − qg ( x)dx 0 ( jn (W ) = − qϕ 0 1 − e Composants et capteurs −αW ) 12 Photodétecteurs : photodiode Photodiode : courant ( J = Js e qV / k BT 1 − α W e − 1 − qϕ 0 1 − 1 + αL p ) courant d'obscurité ≈ −qϕ 0 I C. Koeniguer 2008/2009 photocourant V Iph Composants et capteurs 13 Photodétecteurs : photodiode Photodiode : améliorations Favoriser le courant de génération dans la ZCE ⇒ grande ZCE 2 solutions : - polarisation inverse de la diode - on intercale une zone de SC intrinsèque entre N et P : c'est une photodiode PIN C. Koeniguer 2008/2009 P+ I N Composants et capteurs 14