![](//s1.studylibfr.com/store/data-gzf/ee93514bdae4d811400f0a6ae12849fd/1/002844277.htmlex.zip/bg2.jpg)
18
Pourlamêmeraison,lechampàlasurfaceduconducteurdoitêtreperpendiculaire
àcettesurface,cars’ilyavaitunecomposanteparallèle,leschargeslibres
migreraientsurlasurfaceduconducteur.
b‐Leconducteurenéquilibreconstitueunvolumeéquipotentiel
Eneffet,ladifférencedepotentiel(ddp)entredeuxpointsquelconquesMetM’est
définiepar
·
,orE=0pourunconducteurenéquilibre⇒V=cte.
Commelepotentielestlemêmeentouslespointsduconducteur,lasurfaceexterne
estunesurfaceéquipotentielle.Onretrouvebienquelechampestnormalàcette
surface.
c‐Lachargeestnulleentouterégioninterneauconducteur.Lachargeestlocalisée
ensurface
LechampEestnulentoutpointMintérieurauconducteur,lefluxΦ
·
est
doncnulàtraverstoutesurfaceferméeintérieureauconducteuretentourantM.
D’aprèslethéorèmedeGauss,lachargeintérieureàcettesurfaceestnulle.
Leschargesserépartissentdoncuniquementsurlasurfaceduconducteur(enréalité
unesurfaceoccupantuneépaisseurdequelquescouchesd’atomes).
Remarque
Lesmêmesrésultatssontencorevalablespourunconducteurcreux.Lechampest
nuldansleconducteuretlacavitéquiconstitueunmêmevolumeéquipotentiel.
Leschargessontlocaliséesàlasurfaceexterneduconducteur.
d‐ Relationentrelechampauvoisinageimmédiatd’unconducteuretlacharge
électriquesuperficielle
Lefluxélectriquesecomposede3termes:
‐ Fluxàtraverslasurfacelatérale(nul)(
)
‐ Fluxàtraverslabaseintérieure(nul)(E=0)
E=0
V=k
σ=0
E=0
V=k