Asie 2008 EXERCICE III : LES LOIS DE NEWTON ( 5,5 points) Correction © http://labolycee.org 1. Voir ci-contre : : O G2 G3 G4 G5 k 0 2 4 Régime transitoire entre les positions G0 et G8 . Pendant des durées égales, les distances parcourues par l’objet augmentent. Le mouvement de l’objet est rectiligne et accéléré. vG3 G6 6 a4 vG5 8,0 cm 10 G12 G13 G14 14 20 cm Régime permanent à partir de la position G9. Pendant des durées égales, les distances parcourues par l’objet sont égales (1cm schéma). Le mouvement de l’objet est rectiligne et uniforme. 2.1.1. Déterminons l’échelle x de l’image : image réel 8,0 cm ⇔ 20 cm 1,0 cm ⇔ x donc x = 20 × 1,0 / 8,0 = 2,5 soit 1 cm schéma 2,5 cm réels Z Les vecteurs vitesse ont été décalés sur l’axe Oz pour plus de lisibilité. Normalement leur point d’application est le point G. 2. Étude de la première phase : GG GG 2.1.1. v G3 = 2 4 = 2 4 , sur l’image G2G4 = 1,2 cm =1,2×10–2 m t4 − t2 2τ 2,5 × 1,2 × 10 −2 donc v G3 = = 0,30 m.s-1 2 × 0,050 GG 2,5 × 1,6 × 10−2 -1 v G5 = 4 6 , or sur l’image G4G6 = 1,6 cm =1,6×10–2 m donc v G5 = = 0,40 m.s 2 × 0,050 2τ -1 Avec l’échelle des vecteurs vitesse, 1 cm ⇔ 0,20 m.s , v G3 mesure 1,5 cm et v G5 mesure 2,0 cm. ( ) v − v .k v − v ∆v G5 G3 G G3 2.1.2. a 4 = = 5 = = a 4 .k où k vecteur unitaire porté par l’axe Oz. ∆t 2.τ 2.τ 0,40 − 0,30 -2 Ainsi : a 4 = = 1,0 m.s . 2 × 0,050 -2 Avec l’échelle des accélérations, 1 cm ⇔ 0,50 m.s , a4 mesure 2,0 cm. 2.2. Étude théorique 2.2.1. Poussée d’Archimède : Π = mfluide déplacé . g = ρ.V.g = Π = 1240 × 2,10.10-6 × 9,8 = 2,6 × 10–2 N P=m.g Poids de la bille : P m = = 1,46 donc P et Π sont du même ordre de grandeur. Π ρ.V f 2.2.2. Le solide est soumis : et dirigée vers le bas - à son poids P : force verticale - la poussée d’Archimède Π : force verticale et dirigée vers le haut - la force de frottement f : force verticale et dirigée vers le haut car opposée au sens de déplacement du solide. Π O k G P 2.3. Deuxième loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, la somme des forces extérieures appliquées à un système mécanique est égale au produit de la masse z du système par le vecteur accélération de son centre d’inertie G : ΣFext = m.aG . 2.4. En appliquant la deuxième loi de Newton au solide dans le référentiel du laboratoire galiléen : P + Π + f = m.aG ⇔ P. k – Π . k – f. k = m.az. k en projection sur l’axe (Oz) au point G4 : P – Π – f = m.a4 avec f , la norme de la force de frottement f = P – Π – m.a4 = m.g – ρ.V.g – m.a4 application numérique : f = 3,80×10–3 × 9,8 – 1240×2,10×10–6×9,8 – 3,80×10–3×1,0 f = 7,9× ×10–3 N. 2.5. L’énoncé donne : v4 = 0,32 m.s-1. (remarque : graphiquement on trouve v4 = 0,38 m.s–1, ce qui illustre la précision de la méthode) Or : k= soit k = f = k.v4 f v4 7,9 × 10−3 = 2,5× ×10–2 kg.s-1 0,32 ( car f en N avec N = kg.m.s-2 et v en m.s-1). 3. Étude de la deuxième phase 3.1. Durant la seconde phase, en régime permanent, le mouvement est rectiligne et uniforme. 3.2. Première loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, un solide soumis à un ensemble de forces qui se compensent est soit immobile, soit en mouvement rectiligne et uniforme. Et réciproquement. 3.3. On a : P + Π + f =0 ⇔ P– Π – f = 0 Posons v = vlim = Cte alors P – Π – k.vlim = 0 ⇔ ⇔ 3.4. v G13 = P − Π m.g − ρ.V.g g = = .(m − ρ.V) k k k 9,8 vlim = × (3,80 × 10 −3 − 1240 × 2,10 × 10−6 ) = 0,47 m.s-1. −2 2,5 × 10 vlim = G12G14 2,5 × 2,0.10 −2 . Or sur l’image G12G14 = 2,0 cm = 2,0.10-2 m donc v G5 = = 0,50 m.s-1 2 × 0,050 2τ On trouve une valeur proche de la vitesse limite calculée.