Principe et expression de la Poussée Par Julien ROMERO fusées-a-eau.blog4ever.com

Principe et expression de la Poussée
Par Julien ROMERO
fusées-a-eau.blog4ever.com
Pour que la fusée puisse s'extraire de la gravité terrestre et monter en altitude, il faut qu'une
force s'exerce sur elle et que celle-ci soit dans la direction et le sens de la fusée et de valeur
suffisante pour pouvoir la soulever. Cette force est la poussée.
La poussée est la force exercée par le déplacement de matière brassée par un moteur, dans le
sens inverse de l'avancement.
Pour les fusées à eau, il s'agit bien évidement de l'eau qui a été mise sous pression afin de
pouvoir être éjecté assez fortement de pouvoir propulser la fusée. En effet, d'après la troisième loi
de Newton aussi appelée le principe d'action-réaction, si un corps A exerce sur un corps B une
 B/ A sur A. Donc avec notre fusée :
force, le corps B exerce la même force F
Nous allons maintenant chercher différents moyens d'exprimer la Poussée. Nous supposons
que notre fusée n'est pas soumise à des forces extérieures (résistance de l'air etc..). Nous supposons
aussi que le réservoir de notre fusée a un volume fixe (pas de dilatation due à la pression). A un
instant t après le décollage, la masse de la fusée est m, sa vitesse v et la vitesse d'éjection de l'eau est
v éjection (donc par rapport à la terre, la vitesse de l'eau est v éjection ).
Utilisons maintenant le théorème de la quantité de mouvement : La quantité de mouvement à
cet instant t est donc : p = m.v
Considérons maintenant l'instant infiniment voisin t t , pendant le laps de temps très court
 t , une masse  m d'eau va être éjectée, donc la masse de la fusée aura diminuée de  m ,
mais sa vitesse aura augmentée de  v .
La quantité de mouvement de la fusée, à ce moment, sera de m− m⋅v v .
La quantité de mouvement de la masse d'eau éjectée au même moment sera :
 m⋅v−v éjection
Comme il y a conservation de la quantité de mouvement, on peut dire que la quantité de
mouvement à l’instant t est égale à la quantité de mouvement à l’instant t t , ce qui donne
l’équation suivante :
m− m⋅v v mv−v éjection=m⋅v
 m v−v éjection =m⋅v − m⋅v− m⋅vm⋅ v− m⋅ v 
 m v−v éjection = mv v −m⋅ v
 m⋅v éjection m⋅ v=m⋅ v
Or on peut considérer que  m⋅ v est négligeable car ce sont tout deux des nombres très faibles.
On peut donc écrire :  m⋅v éjection=m⋅ v
m
Ici, l'expression du débit massique est : Qeau =  t donc  m=Q eau⋅ t
On peut dire grâce à la formule précédemment trouvée que :
m⋅ v=Qeau⋅ t⋅v éjection
v
m⋅ =Q eau⋅v éjection
t
v
Or  t correspond à l'accélération.
On peut donc appliquer la troisième loi de Newton qui dit que si la somme des forces vectorielle
extérieures appliquées à un solide n'est pas nulle, alors la vecteur vitesse du centre d'inertie varie.
F =m⋅a
v
Ici on peut dire de F =m⋅  t . Or F correspond à la force générée par l'éjection de l'eau. On
appelle cette force la Poussée P.
P=Q eau⋅v éjection
Qeau =
méjectée
t
Or m=⋅V
eau⋅V eau éjecté
t
V
On sait que : eau éjectée =S éjection⋅V éjection
t
Donc Qeau =
Donc Qeau =eau⋅S éjection⋅v éjection
2
On peut maintenant exprimer la poussée : P= eau⋅S éjection⋅v éjection
2
Cherchons maintenant de quoi dépend v éjection . Nous allons utiliser l'énergie cinétique et l'énergie
potentielle:
V eau⋅ eau⋅v 2
1
2
Ec= ⋅m⋅v éjection =
2
2
Ep=m⋅g⋅h=V eau⋅eau⋅g⋅h
Etant donné qu'il y a conservation de l'énergie mécanique, on peut écrire pour deux points A et B:
Ec AEp AP A=Ec BEpB P B 
 eau⋅v A 2
eau⋅vB2
V⋅
V⋅ eau⋅g⋅hA P A=V⋅
V⋅eau⋅g⋅hBP B
2
2
2
2
eau⋅v A
 ⋅v
eau⋅g⋅hA P A= eau B  eau⋅g⋅hB PB 
2
2
Il s'agit d'un théorème énoncé par Daniel Bernoulli.
Etant donné que l'eau est un fluide incompressible, on peut utiliser le principe de conservation du
débit :
Q=S 1⋅v éjection=S 2⋅v 2
S
v 2 =v éjection⋅ éjection
S2
Les variables de ces formules seront employées suivant le schéma suivant :
A la surface de séparation entre l'eau et l'air sous pression, à un instant donné, on a une
pression P 2 , une surface S 2 (celle du corps de la bouteille) et une vitesse v 2 . A la sortie du goulot
de la bouteille, au même instant, on a :
- une pression P 1 qui est la pression atmosphérique P atm
- une surface S 1 qui peut s’écrire S éjection
- une vitesse v e , qui correspond à v éjection
La pression interne P 2 pourra donc se nommer plus simplement P. Entre les deux surfaces, on a
une hauteur d'eau h qui est la différence d'altitude entre les surfaces 1 et 2.
S éjection
Si l'on remplace dans le théorème de Bernoulli v 2 ou v A par v éjection⋅
, on obtient la relation
S2
suivante :
S éjection 2
eau⋅v éjection⋅

2
S2
eau⋅v éjection
eau⋅g⋅h1P =
eau⋅g⋅h2P atm
2
2
Si on isole v éjection , cela donne :
2
v éjection =
2 eau⋅g⋅hP−P atm 
 eau⋅1−
S éjection 2

S2
On a donc maintenant une nouvelle expression de la Poussée qui est :
P=
S éjection⋅2 eau⋅g⋅hP−P atm
2
S éjection
1−

S2