9ème conférence de la Société Française d’Electrostatique, 27-29 août 2014, Toulouse, France. Effets des décharges partielles sur la résine époxy utilisée dans l’isolation des machines électriques F. Zeboudj1, M.A. Handala1*, E. Belhiteche1, N. Kireche1 and H. Goudjil1 1 Université Mouloud Mammeri, 15000 Tizi-Ouzou, Algérie * E-mail : [email protected] Résumé: Dans les machines électriques, particulièrement celles utilisées dans la gamme des moyennes et hautes tensions, les décharges partielles entre spires et entre spires et masse constituent une cause significative du vieillissement des isolants. Dans ce travail, nous présentons les résultats d’une étude expérimentale sur les effets des décharges partielles sur les propriétés électriques et diélectriques de vernis utilisé dans l’isolation des machines électriques. L’évolution des propriétés diélectriques intrinsèques de ces matériaux telle que la permittivité relative, la résistivité et le facteur de dissipation sont mesurés par la technique de spectrométrie diélectrique dans une gamme de fréquence (1kHz – 10 kHz). Les résultats de ces mesures sont discutés en fonction de la durée d’application de la contrainte électrique. La permittivité relative, la résistivité électrique et le facteur de pertes diélectriques dépendent de la fréquence et de la durée de l’application du champ électrique. L’état de dégradation de l’isolant est évalué par des observations au microscope électronique à balayage (MEB) et par des analyses par spectrométrie infrarouge à transformée de Fourier (FTIR). Les micrographies ont montré qu’à partir d’une certaine valeur de tension une importante érosion se produit à la surface du diélectrique soumis aux décharges électriques. Les courants de décharges dépendent de la durée d’application et du niveau de tension appliquée. La charge qui s’accumule à la surface du diélectrique a une influence sur la nature de la décharge [5. 6]. Les décharges de surface, telles que celles qui se produisent dans les isolateurs, les extrémités de l’enroulement du stator des alternateurs, les transformateurs à haute tension, sont néfastes pour ces matériels. De façon générale, l’utilisation de l’air en association avec un solide réduit la rigidité diélectrique de l’isolation [7]. Beaucoup d’efforts ont été développés pour suivre le comportement des décharges partielles, soit dans des échantillons de résine époxy, ou directement dans l’isolation des machines tournantes. Réf A. Défauts dans l’isolation des machines électriques La machine électrique occupe une place important dans les applications industrielles. L’un des constituants les plus critiques de ces machines et aussi l’une des principales sources de leur défaillance est l’isolation de leurs enroulements [8,9]. Plus de 30 % des défaillances dans les machines électriques sont dues aux problèmes liés à l’isolation [9]. Diverses contraintes peuvent être à l’origine de la rupture de l’isolation, les principales sont, thermiques, électriques, mécaniques et environnementales [10,11]. En outre, la classe d’isolation et les applications du moteur ont une forte influence sur le vieillissement du système d’isolation. La contrainte électrique peut conduire à une rupture de l’isolation pour différentes raisons : problèmes liés au matériau diélectrique lui-même, aux tensions transitoires, aux décharges partielles auxquelles la machine est exposée. Le type de matériau diélectrique qui est utilisé dans les machines électriques, ainsi que la tension appliquée à ce matériau influe d’une manière significative sur la durée de vie de l’isolation. Donc les matériaux d’isolation doivent être choisis d’une façon adéquate afin d’assurer un bon fonctionnement et une durée de vie souhaitée. L’effet couronne peut devenir un sérieux problème, surtout dans le cas de bobinages qui fonctionnent dans une plage supérieure à 5 kV [12]. Cet effet se manifeste sous forme de décharges localisées qui est le résultat d’une ionisation gazeuse transitoire dans un système d’isolation ou la contrainte électrique a dépassé une certaine valeur seuil. Mots clés : Analyses FTIR, décharges partielles, dégradation de surface, micrographies MEB, résine époxy. I. INTRODUCTION La résine époxy est largement utilisée comme matériau d’isolation électrique, pour ses excellentes propriétés physiques, chimiques et électriques [1]. L’isolation des machines tournantes est essentiellement située dans le stator qui est composé de fils émaillés assemblés pour réaliser des bobines qui sont imprégnées avec une résine afin d’augmenter leurs propriétés mécaniques, électriques et chimiques [2]. La plupart des systèmes à haute tension sont soumis à un certain niveau de décharge électrique durant leur utilisation [3]. La mesure des décharges partielles dans les systèmes d’isolation a été largement utilisée dans l’évaluation de la performance d’un isolant [4]. 1 figure 4. L’isolant solide est soumis à un champ électrique entre deux électrodes planes auxquelles est appliquée une tension alternative délivrée par un transformateur d’essai de 100 kV, 10 kVA. Electrodes H.T. Fig.1. défaut multiple de spire à spire Fig.2. défaut entre deux phases Solide isolant La figure 1 présente plusieurs groupes de bobines qui ont subi une surchauffe. Le mode de défaillance est un court-circuit multiple de spire à spire. Un moteur subit de fréquents démarrages et, en raison des efforts électrodynamiques, des vibrations mécaniques, l’isolant se détériore et u court-circuit entre spires apparait. La bobine court-circuitée produit une surchauffe excessive qui entraîne une détérioration de l’isolation. Une chaleur de plus en plus intense sera produite dans la zone affectée jusqu’à destruction de l’isolement entre phases ou entre une phase et la terre. Suite à ce défaut la fonctionnement de la machine se trouve fortement perturbé. Fig.4. Dispositif expérimental pour la mesure des propriétés diélectrique A. Préparation des échantillons de résine époxyde Le matériau objet de cette étude est un polymère obtenu à partir du mélange de deux produits liquides, une résine époxyde et un durcisseur. Nous avons mélangé la résine avec 50% de durcisseur. Un agitateur électrique est utilisé pendant les premières minutes afin d’assurer une homogénéité du mélange. Ensuite, le produit obtenu est coulé dans un moule de 3mm d’épaisseur. II. MONTAGE EXPERIMENTAL Le dispositif expérimental utilisé dans notre étude est présenté dans [13]. Les décharges partielles sont obtenues dans un faible intervalle d’air en série avec une plaque de résine (Fig. 3). Après solidification complète du mélange (au bout de deux jours), nous obtenons une plaque de forme parallélépipédique de laquelle nous avons découpé des échantillons carrés. III. A Plaque de résine époxyde d’épaisseur «e» RÉSULTATS EXPERIMENTAUX ET DISCUSSION A. Le courant maximum de décharge Le courant de décharge présente trois composantes distinctes: le courant capacitif, le courant synchrone et le courant impulsionnel. Dans cette partie de notre travail, nous étudions le courant impulsionnel qui correspond aux décharges partielles dans la couche d’air en série avec l’échantillon de résine époxyde. En faisant varier la tension appliquée et l’épaisseur de l’intervalle d’air, nous enregistrons les impulsions positives et négatives de plus grande amplitude. La figure.5 montre une impulsion de courant positive. Le spectre de fréquence complexe 𝐼(𝑗𝜔) pour une impulsion de courant donnée non périodique 𝑖(𝑡) peut être obtenu par l’intégrale de fourrier : Fig.3. Schéma du dispositif expérimental pour la mesure du courant efficace de décharge Afin d’étudier le courant de décharge, nous avons utilisé deux appareils de mesure : un oscilloscope à mémoire et un ampèremètre. L’oscilloscope est branché aux bornes d’une résistance R de 940 Ω, il offre l’avantage de faciliter l’acquisition de signaux de fréquence élevée et de les enregistrer. L’ampèremètre nous permet de mesurer la valeur efficace du courant de décharge. Il est branché en série dans le montage comme indiqué dans la figure 3. Le schéma du dispositif expérimental utilisé pour la mesure des propriétés diélectriques est représenté sur la +∞ 𝐼(𝑗𝜔) = � 𝑖(𝑡) exp(−𝑗𝜔𝑡)𝑑𝑡 −∞ 𝑖(𝑡) = 𝐼0 exp(−𝑡�𝜏) 2 La charge apparente est donnée par : La variation du courant de décharge en fonction de la tension appliquée et pour différentes épaisseurs de la couche d’air est donnée par la figure 7 en polarités positive. ∞ ∞ 𝑞 = ∫0 𝑖(𝑡) 𝑑𝑡 = ∫0 𝐼0 exp(−𝑡�𝜏) 𝑑𝑡 = 𝐼0 𝜏 24 Résine 20 18 Courant (mA) Impulsion positive g=5mm g=4mm g=3mm g=2mm 22 16 14 12 10 8 6 7 8 9 10 11 12 Tension (kV) Fig.7. Courant maximum de décharge en polarité positive en fonction de la tension. Fig.5. forme des impulsions positive La figure 6 présente le courant maximum de décharge en polarité positive et négative pour l’épaisseur de 3mm de résine époxyde. L’amplitude maximale des impulsions positives du courant croit avec la tension et diminue avec l’augmentation de l’épaisseur de l’intervalle d’air, ce qui est dû à l’augmentation de l’impédance de la couche d’air [15]. 30 Impulsion positive Impulsion négative B. Valeur efficace du courant de décharge 25 Courant maximum (mA) Résine 3mm+ 2mm d'air 20 La valeur efficace d’un courant variable au cours du temps correspond à la valeur d’un courant continu qui produirait un échauffement dans une résistance, cette 15 10 1 𝑇 0 6 7 8 9 10 11 𝑡 +𝑇 2 𝑖 (𝑡) 𝑑𝑡 valeur se calcule par : 𝐼𝑒𝑓𝑓 = � . ∫𝑡 0 5 12 0 Dans cette section, nous allons suivre l’effet de la tension d’alimentation sur le courant efficace de décharge électrique, en considérant plusieurs intervalles d’air. Tension d'alimentation (kV) Fig.6. Courant maximum de décharge en fonction de la tension 0,06 Valeur efficace du courant de décharges (mA) Nous remarquons que l’amplitude du courant augmente avec la tension appliquée pour les deux polarités, cependant cette augmentation est plus significative en polarité positive. L’amplitude maximum des impulsions positives est d’environ 10 fois supérieure à celle des impulsions négatives. Dans le cas où la pointe est négative, les électrons se déplacent dans la direction du champ d’intensité décroissante. Par conséquence, la vitesse de dérive et l’efficacité d’ionisation diminuent en s’éloignant de la pointe. Il est plus difficile pour une décharge électrique de se propager à travers l’espace inter électrodes dans un champ convergeant vers la cathode (pointe négative) que dans un champ divergeant de l’anode (pointe positive). Le champ électrique est aussi réduit par l’accumulation d’ions négatifs formés par attachement d’électrons libres avec les molécules d’oxygène dans l’intervalle d’air, l’oxygène étant électronégatif [14]. g=5mm g=4mm g=3mm g=2mm g=1.5mm 0,05 résine époxyde de 3mm d'épaisseur 0,04 0,03 0,02 0,01 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 Tension d'alimentation (kV) Fig.8. Courant efficace en fonction de la tension appliquée. D’après les résultats de mesure présentés dans la figure8, nous remarquons que la valeur efficace augmente avec la tension appliquée. Cette valeur diminue quand 3 l’épaisseur de la couche d’air augmente. Ce courant représente la quantité d’énergie active à laquelle est soumise la surface du matériau. 4,2 résine époxyde vierge vieilli 2h vieilli 4h vieilli 6h vieilli 8h 4,1 pérmitivité relative 4,0 C. Propriétés diélectriques: Les figures 9, 10, 11, 12 et 13 montrent l’influence de la fréquence et de la durée d’application de la tension (temps de vieillissement) sur les paramètres diélectriques (résistivité, permittivité relative et facteur de pertes) de la résine époxyde. Les échantillons sont vieillis sous un champ électrique de 3.33kV/mm. 3,9 3,8 3,7 3,6 3,5 1000 10000 fréquence [Hz] Fig.11. Variation de la permittivité en fonction de temps de vieillissement La résistivité Le facteur de perte 0,085 résine époxyde vierge vieilli 2h vieilli 4h vieilli 6h vieilli 8h 0,080 facteur de pertes 0,075 0,070 0,065 0,060 0,055 0,050 0,045 0,040 1000 10000 fréquence [Hz] Fig .9. Variation de la résistivité en fonction de la fréquence Fig.12. Variation du facteur de pertes en fonction de la fréquence On remarque que l’augmentation de la fréquence induit une diminution dans les valeurs de la résistivité. La résistivité est déduite de la mesure de la résistance à l’aide d’une relation qui dépend de la fréquence : 1 R= C0 ε′′ rω s ρ = ′′ εr C0 ω e 500Hz 2000Hz 4000Hz 10000Hz Facteur de pertes 0,08 Donc la résistivité diminue avec l’augmentation de la fréquence. Résine époxy 0,07 0,06 0,05 La permittivité 0 2h 4h 6h 8h Temps de vieillissement Permittivité 4,2 Résine époxy Fig.13. Variation du facteur de pertes en fonction de temps de vieillissement 500Hz 2000Hz 4000Hz 10000Hz Les figures 10, 11, 12 et 13 montrent que les valeurs de la permittivité réelle (εr’) et la permittivité imaginaire (εr’’) qui représente physiquement le facteur de dissipation (tangδ), diminuent avec l’augmentation de la fréquence et la durée de vieillissement. Cette diminution pourrait s’expliquer par le fait qu’en faibles fréquences l’orientation des dipôles électriques suit facilement la variation du champ électrique. Le facteur de dissipation εr’’ tend à s’annuler. Avec l’augmentation de la fréquence le facteur de dissipation εr’’ augmente jusqu'à une valeur maximale. En hautes 3,9 3,6 0 2h 4h 6h 8h Temps de vieillissement (Heures) Fig.10. Variation de la permittivité en fonction de la fréquence 4 fréquences l’orientation des dipôles ne suit plus la variation du champ électrique (ils restent immobiles) et le facteur de dissipation tend vers zéro. En fréquences intermédiaires, les dipôles suivent difficilement la variation du champ électrique, ce qui donne des pertes diélectriques élevées. Dans notre étude nous avons pu varier la fréquence de 500 à 104 Hz, situant ainsi dans une zone de basses fréquences par rapport au diagramme de Cole-Cole [16]. Pour une valeur de fréquence donnée, la permittivité et la résistivité diminuent avec l’augmentation de la durée d’application de la contrainte électrique. E. Topographie de la surface du solide isolant a Fig .15. Micrographie MEB d’échantillons de résine époxy a) vierge et b) vieilli sous décharges partielles durant 4h D. Diagramme de Cole-Cole La figure 15 montre les micrographies des échantillons vierge et vieilli pendant 4 heures sous décharges partielles. L’échantillon vierge présente une surface lisse et homogène. Par contre, pour l’échantillon soumis aux décharges couronne pendant 4h, nous pouvons observer pour des profondeurs d’analyse correspondant à la tension de 20 kV la topographie des zones ayant subi des dégradations. La permittivité complexe 𝜀 ∗ dépend de la permittivité relative 𝜀𝑟 et de la fréquence f. La partie réelle 𝜀 ′ de la permittivité complexe représente la permittivité relative. La partie imaginaire 𝜀 ′′ de la permittivité complexe représente les pertes dues au champ alternatif [17]. Le diagramme de Cole-Cole montre la dépendance de la permittivité complexe, donc la permittivité relative et du facteur de perte, de la fréquence de la tension alternative d’essai. Aussi ce diagramme peut montrer des changements dans la structure du matériau et des mécanismes de polarisation [17]. Les systèmes d’isolation ont une influence importante sur la durée de vie des machines, et la dégradation de l’isolation cause des changements significatifs des paramètres électriques et non électriques des machines. [18]. Facteur de pertes F. Analyses FTIR La figure 16 montre les spectres des échantillons de la résine en forme de films : un échantillon vierge et un autre soumis aux décharges pendant 8 heures de temps. résine époxy vierge 80 3 4 60 résine époxy Transmittance (%) Vierge Vieilli 2H Vieilli 4H Vieilli 6H Vieilli 8H 0,08 b 0,07 40 20 1 0 0,06 2 4000 3500 3000 2500 2000 1500 1000 500 Nombre d'onde (cm-1) 0,05 Résine époxy vieilli 8h 60 0,04 3,6 3,7 3,8 3,9 4,0 4,1 4,2 Transmittance (%) 3,5 Permittivité Fig.14. Variation du facteur de pertes en fonction de la permittivité La figure 14 montre le diagramme de Cole-Cole d’un échantillon vierge et d’échantillons vieillis de 2h à 8h. On peut remarquer l’évolution du facteur de pertes avec l’augmentation de la permittivité. Ceci dans la gamme de fréquence allant de 500Hz à 10kHz, soit es basses fréquences, utilisées dans les machines électriques. Pour les échantillons de résine époxy vieillis sous contrainte électrique, le facteur de pertes diélectriques est plus élevé. 50 40 30 20 10 0 4000 3500 3000 2500 2000 1500 1000 500 Nombre d'onde (1/cm) Fig.16. Spectre FTIR de résine époxyde vierge et vieilli pendant 8 heures. 5 [4] On remarque la diminution de l’intensité des pics, en particulier les pics 1 et 2 correspondants respectivement aux groupements OH et CH. Le vieillissement électrique est engendré par la mobilité moléculaire de la partie époxy du composite, ce vieillissement entraine la rupture des liaisons covalentes et liaisons simples, ainsi la structure chimique initiale du matériau est modifiée. Ces modifications influent directement sur les caractéristiques thermiques et mécaniques du composites, il provoque une diminution de la densité de réticulation et une diminution de la rigidité mécanique de la résine époxyde. [5] [6] [7] [8] [9] IV. CONCLUSION [10] La mesure des caractéristiques électriques et diélectriques de l’isolation des machines électriques revêt une grande importance pour le diagnostique de ces machines. Dans ce travail, nous avons suivi l’évolution de l’amplitude maximum des impulsions de courant et de la valeur efficace du courant de décharge partielle qui pourrait apparaître dans un intervalle d’air en série avec l’isolant du bobinage d’une machine électrique. Ce travail a été aussi focalisé sur l’influence de la contrainte électrique sur les propriétés diélectriques du matériau isolant des spires. L’analyse des mesures de spectroscopie d’impédance nous a montré l’évolution de la permittivité, la résistivité et le facteur de pertes, en fonction de la fréquence ainsi que de la durée d’application du champ électrique. La représentation de la variation de ces paramètres indique une diminution significative de𝜀𝑟 , tg𝛿 et 𝜌, avec l’accroissance de la fréquence, alors qu’on observe une diminution de 𝜀𝑟 et 𝜌 avec l’augmentation du temps de vieillissement. Les méthodes spectroscopiques d’analyse (FTIR, MEB) ont confirmé la dégradation de la résine époxy sous l’action de la contrainte électrique. [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] REFERENCES [1] [2] [3] [18] A. Knecht, Development of Surface Charges on Epoxy Resin Spacers Stressed with Direct Applied Voltages, Gaseous Dielectrics Ⅲ, Pergamon Press, New York, pp. 356-364, 1982. F. Aymonino, T. 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