OG2_Cours_Systèmes Optiques_Miroirs et Lentilles

CH10 – OG2 : Systèmes Optiques – Miroirs et Lentilles – 1/1
1/14
Premières Définitions
Définition s :
Système Optique : Ensemble de surfaces réfractantes (dioptres) et réfléchissantes (catadioptres)
permettant
permettant l’observation indirecte d’un objet, en formant une image.
Système
Optique
Objet
Génère
l’information
lumineuse
Objectif du chapitre :
Définitions :
Remarque :
Ex :
Miroir
Télescope
Microscope
L’œil / La loupe
Lunette / Lentille
Syst
Reproduction de
l’objet lumineux par
le système optique
Etude des systèm
systèmes
es optiques les plus courants
(Miroirs, Lentilles et Associations)
Point Objet :
Intersection de rayons lumineux
arrivant dans le système optique
Peut émettre directement
sa propre lumière
(Objet physique réel)
A
Image
Point Image :
Intersection de rayons
lumineux sortant du
système optique
Ou n’être que l’intersection de rayons
(Par exemple l’image d’un système
précédent – Sans réalité physique)
Syst
1
A
Syst
2
Forcément généré par
un système optique…
Syst
A’
Un objet (ou une image) est dit étendu, si il (elle) est constitué(e) de plusieurs points
I
Le Miroir P lan
Miroir plan
I.1
=
(CH10 – OG2
OG2 – 2/14)
14)
Surface Plane réfléchissante
Construction de l’image ( Voir TP)
On applique les lois de Snell-Descartes :
Rayons
émergents
r
i
r = -i
On cherche l’intersection des rayons émergents
Ils se croisent AVANT la face de sortie du miroir
Les rayons semblent provenir de A’, symétrique
de A par rapport au plan du miroir.
I.2
Image =
Croisement
des Rayons
émergents
Rayons
incidents
A
H
A’
Objet Réel
Notion d e réel et de virtuel
Image Virtuelle
2 TYPES d’IMAGES
IMAGE VIRTUELLE
IMAGE REELLE
Le croisement des rayons se fait
AVANT la face de sortie du système
Le croisement des rayons se fait
APRES la face de sortie du système
Syst
A’
Syst
Oeil
Oeil
A’
L’image semble provenir de derrière la face
de sortie du système, l’endroit d’où elle
semble provenir n’a pas de réalité matérielle
Remarque : Seul l’œil ou un autre système
optique peut voir l’image (on peut l’observer,
la photographier, mais pas l’afficher
directement sur un écran)
Ecran pour
la visualiser
L’endroit où l’image se forme est bien réel,
bien matérialisable. Si on place la main ou
un écran sur A’, on voit l’image apparaître.
Remarque : L’œil peut aussi voir directement
l’image s’il est placé APRES à au moins 25cm
De la même manière pour un objet :
2 TYPES d’OBJETS
OBJET REEL
OBJET VIRTUEL
Intersection des rayons AVANT
la face d’entrée du système
Intersection des rayons APRES
la face d’entrée du système
A
Syst
Syst
A
Cas de tous les objets concrets
I.3
Ne peut être que
l’image réelle d’un syst
optique S1 précédent
S1
S2
A
Relation de Conjugaison
Relation donnant la position de l’image A’ en fonction de celle de l’objet A.
On dit que A et A’ sont conjugués par le système optique.
Ici, A’ est le symétrique de A par rapport au plan du miroir :
A
Système Optique
A’
HA = −HA′
(avec H projeté ortho de A)
II S ystème optique
optiq ue centré
(CH10 – OG2
OG2 – 3/14)
14)
Exemples :
II.1 Définition
Autres exemples :
Déf : Un système optique est dit centré s’il
présente un axe de symétrie de révolution.
(Système invariant par rotation autour de cet axe)
Cet axe est appelée l’AXE OPTIQUE du système
Miroirs
Paraboliques
Lentille
Miroir Sphérique
Remarque : L’axe optique est perpendiculaire à toutes les surfaces réfractantes ou réfléchissantes du système
Conséquence : Un rayon arrivant suivant l’axe optique d’un système centré n’est pas dévié par celui-ci
Vocabulaire :
Deux directions caractéristiques
Direction
“Transversale”
Direction “Axiale”
II.2 Stigmatisme
Principe :
Pour qu’une image soit nette, il faut que la lumière provenant d’un point objet A ne se concentre
qu’en U N U N IQ U E PO I NT I MA G E A ’
S Y ST E M E ST IG MA T IQ U E :
A’
Syst
Tous les rayons se croisent en un seul point,
la lumière est concentrée, l’image est nette
Définition :
Remarque :
S Y ST E M E NO N S TI GMA T IQ U E :
Zone Image
Syst
Tous les rayons ne se croisent pas en un seul point,
mais en une zone image, l’image est floue
Un système est dit S T I G MA T IQ U E si il fait converger tous les
rayons émergents d’un point objet A vers un unique point image A’.
Le stigmatisme est une condition essentielle pour avoir un bon système optique
Mais LE SEUL SYSTEME RIGOUREUSEMENT STIGMATIQUE est le MIROIR PLAN…
STIGMATISME APPROCHE :
Pour les autres, on doit se satisfaire en général d’un stigmatisme approché
En effet, pour obtenir une bonne image, il suffit que la zone image (région où se croisent les rayons
émergents depuis un point objet A) soit inférieure à la taille d’une cellule de l’œil, ou à la taille d’un pixel
(pour un capteur numérique).
Illustration sur Capteur numérique 5*5 = 25 pixels
Zone Image A’
Stigmatisme Approché
Satisfaisant Image nette
Syst
Système NON Stigmatique,
ou Astigmate Image floue
II.3 Aplanétisme
Pour que l’observation d’objets étendus soit possible, il faut que cette
propriété de stigmatisme se conserve dans tout le plan transverse
(par exemple sur toute la surface d’une photo…)
Déf :
Un système est dit A P L AN E T I Q U E si le stigmatisme
pour tout couple (A, A’) de l’axe optique se conserve pour
tout couple (B, B’) dans les plan transversaux.
Autrement dit :
B
Syst
A’
A
B’
Plan
Objet
L’image de tout plan transverse est également un plan transverse
Plan Image
(CH10 – OG2
OG2 – 4/14)
14)
Page laissée intentionnellement blanche
III Lentilles Sphériques Minces
(CH10 – OG2
OG2 – 5/14)
14)
III.1 Présentation et Modélisation
Déf :
Lentille Sphérique = portion de MHTI comprise
entre deux surfaces sphériques présentant un axe de
révolution commun.
S1
e ≪ D

Lentille Sphérique Mince, si e ≪ R1
e ≪ R
2

Cas particulier :
R1
R2
S2
e
D
Courbure
Modélisation :
O
O = Centre optique de la lentille
(Les sommets S1 et S2 sont quasiment confondus)
Plan Tangent
Types de lentilles :
CONVERGENTES
DIVERGENTES
Bi-concave
Bi-convexe
Plan
Convexe
Ménisque
Convergent
Modélisation
Exemple de lentilles courantes :
Plan
Concave
Ménisque
Divergent
Loupes
Verres de lunettes, lentilles de contact …
Modélisation
III.2 Condition s de Gauss
Le seul système optique parfaitement stigmatique est le miroir plan. La lentille est donc non stigmatique.
Mais il suffit d’avoir un stigmatisme approché pour obtenir des images nettes.
Avec les lentilles minces, il faut limiter les conditions d’utilisation pour conserver un stigmatisme approché
Conditions de Gauss : On se limite aux Rayons PARAXIAUX
Proches de l’axe optique
Faiblement inclinés
D a ns l es c on di ti o ns de G aus s, un e l en ti lle m i nc e p rés e nt e
u n s t i g m a ti s me a p pr oc hé e t u n a pla n ét i s me a p pr o c h é
Conséquences mathématiques :
Lentille mince : e << R1,
e << R2
e << d
La lentille peut-être supposée plane, réduite à son plan tangent, O = S1 = S2
Tous les calculs se font dans des triangles rectangles (voir pages suivantes)
 sin α ≈ α

En général, on prend α < 10° (selon la précision voulue) :  cos α ≈ 1

 tan α ≈ sin α ≈ α
Rayons faiblement inclinés,
(CH10 – OG2
OG2 – 6/14)
14)
III.3 Foyers – Distance Focale
a) Foyers
Foyers Images
Images
Définition :
F O Y E R IM AG E ( P RI N C I P AL ) = Image d’un objet placé à l’infini sur l’axe optique
Syst Centré Focal
A∞ sur l’axe
Illustration :
Remarque :
Il suffit en fait de définir le foyer image :
Foyer Image
Objet à
l’infini
sur l’axe
Foyer Image F’
F’
F’
Bi-convexe
Peu importe la nature de la lentille, le
comportement est toujours le même
Lentille convergente Foyer REEL
B∞
F O Y E RS I MA G ES ( S EC O N D AI R E S)
= PL A N FO C AL I MA G E =
Images d’objets placés à l’infini
en dehors de l’axe optique.
Plan Focal Image
F’
Syst
B’
Foyers secondaires
b) Foyers
Foyers Objets
Objets
Définition :
F O Y E R O BJ E T (P R I NC IP AL ) = Point dont l’image est à l’infini sur l’axe optique
Syst Centré Focal
Foyer Objet F
Illustration :
A’∞ sur l’axe
Il suffit en fait de définir le foyer objet :
Image
à l’infini
sur l’axe
F
F
Foyer Objet
Par symétrie (et retour inverse de la lumière) :
F et F’ symétriques par rapport à O
(Le fait de dire image ou objet vient juste de l’orientation choisie pour l’axe optique)
C ∞’
Plan Focal Objet
F O Y E RS O B J ET S (S EC O N D A I R ES )
= PL A N F O C AL O B J ET =
Points dont les images sont à
l’infini hors de l’axe optique.
F
Foyers secondaires
C
Syst
c) Distances Focales
Déf :
Distance focale objet =
Distance focale image =
Déf :
f = OF < 0
f ′ = OF ′ > 0
Vergence V d’une lentille mince
Lentille convergente :
Lentille divergente :
V =
V>0
V<0
⇒ f = −f ′
1
1
=−
f′
f
(S’exprime en mètre)
qui s’exprime en dioptrie (δ avec 1δ = 1m-1)
F
d) Modélisation complète de la lentille
Il suffit de donner la position du centre, de l’axe et de l’un des foyers…
O
F’
(CH10 – OG2
OG2 – 7/14)
14)
III.4 Construction des Images
Atte ntion : TOUJOURS SE PLACER DANS LES CONDITIONS DE GAUSS
Trois rayons fondamentaux (convergente et divergente) :
1.
2.
3.
Rayon passant par le centre optique
Rayon passant par le foyer objet F
Rayon arrivant parallèle à l’axe optique
N’est pas dévié
Ressort parallèle à l’axe optique
Ressort en passant par le foyer image F’
Exemples de construction :
a) Lentille convergente – AB avant le foyer
B
b) Lentille divergente – AB avant le foyer
3
B
1
F
A
F’
O
2
3
A’
2
A
J
d
B’
Image REELLE RENVERSEE, inversée
A’
F’
B’
O
1
F
Image VIRTUELLE, non inversée
Voir EXOS
EXOS TECHNIQUES, Série 5 …
III.5 Grandissement
Définition :
L’une des caractéristiques principales d’un système optique est son grandissement, c'est-à-dire le
rapport entre les tailles de l’image et de l’objet.
On définit le GRANDISSEMENT
GRANDISSEMENT TRANSVERSAL :
γ =
A ′B ′
AB
(pour des objets transversaux)
Attention :
Il s’agit de mesures algébriques, qui peuvent donc être négatives
Un grandissement négatif signifie que l’image est renversée par rapport à l’objet
Exemple :
Reprenons les constructions précédentes
B
O
A
F’
A’
F
J
d
B’
f<0
L A C L E : A p pli q ue r l e th é o rè m e d e T hal ès dan s l es b o ns t ri
riaa ng le s r ec t an g l e s
Ici, on choisit les triangles rectangles ABF et OJF. Le théorème de Thalès donne
Ainsi, le grandissement est :
γ =
Et la seconde construction :
B
A
F’
A’
d
A ′B ′
OJ
f
f
=
=
= −
< 0
d
d
AB
AB
On calcule le grandissement dans les
triangles OAB et OA’B’ :
J
B’
OJ
f
=
<0
d
AB
F
O
γ =
A ′B ′ O J
f
=
=
>0
+d
f
AB
AB
f>0
Le calcul est adapter selon la position des objets/images, le type de la lentille, et selon les distances fournies
(CH10 – OG2
OG2 – 8/14)
14)
III.6 Relations de Conjugaison
Rappel : Relation de conjugaison = équation reliant les positions de l’image et de l’objet
a) Relation de Conjugaison avec Origine au Centre
OA , OA′
(On souhaite relier
et
f
ou
f ′)
La clé : On exprime le grandissement γ avec THALES dans les bons triangles rectangles
3 théorèmes
théorèmes de Thalès Possibles
Possibles (mais 2 suffisent)
B
B
I
F’
O
d
B’
d
Peut aussi être utilisée, mais
donne un calcul plus long
γ =
f<0
I
O
A’
J
A ′B ′ O A ′
=
AB
OA
J
d
B’
f<0
γ =
F’
A’
F
A
F
A
J
F’
O
A’
F
A
B
I
B’
f<0
′ ′ FA
′ ′
A ′B ′ A ′B ′ F A
=
=
=
−f ′
′
AB
OI
FO
On regroupe et on élimine ce qui nous dérange :
γ =
′ ′ FO
′ + OA ′ −f ′ + OA '
OA′ F A
=
=
=
=
−f ′
−f ′
−f ′
OA
 1
OA′
On passe de l’autre coté :
Ainsi :
1−
 OA
+
OA ' OA′
=
=γ
f ′
OA
1 
=1
f ′ 
1
R e la ti on de c on j ug ai s on au s om m e t :
OA ′
−
1
OA
=
1
f ′
U T IL I T E : O b te ni r di r e ct e me n t l es c oo rd onn é es de l’i mag e à p ar ti r de c ell e d e l’ ob j e t
Remarque :
La relation de conjugaison est la même pour les 2 types de lentilles (seul le signe de f’ change)
b) Relation de Conjugaison avec Origine au Foyer
On peut préférer relier les positions des objets et images en les définissant depuis le foyer
On cherche alors à relier
FA , FA ′ ,
et
f
ou
f ′
Le choix des triangles est différent :
B
B
I
O
F’
O
A’
F
A
J
f<0
A’
B’
f<0
A ′B ′ O J
FO
f ′
=
=
=
AB
AB
FA
FA
⇒γ =
On regroupe :
J
d
B’
F’
F
A
d
γ =
I
γ =
′ ′ FA
′ ′
A ′B ′ A ′B ′ F A
=
=
=
−f ′
′
AB
OI
FO
′ ′
FA
f′
=
− f ′ FA
F ' A ′ ⋅ F A = − f ′2
(moins utilisée que l’autre au sommet)
(CH10 – OG2
OG2 – 9/14)
14)
IV Défauts des systèmes optiques
Aberrations géométriques et chromatiques
IV.1
Rappel des Notions impo rtantes :
Stigmatisme :
Tous les rayons issus d’un point objet convergent en un unique point image
Aplanétisme :
Si le système est stigmatique pour un couple de points (A, A’), alors il l’est pour
tout couple (B,B’) dans les plans transversaux.
L’image d’un plan transversal est un plan transversal
Conditions de Gauss :
Travail avec des rayons PARAXIAUX
Pourquoi ?
IV.2
Proches de l’axe optique
Faiblement inclinés
Dans les conditions de Gauss, les lentilles peuvent être considérées stigmatiques et aplanétiques.
Aberrations géométriques :
Pourquoi travailler avec des rayons proches de l’axe optique ?
Le stigmatisme (et l’aplanétisme) n’est pas du tout vérifié pour les rayons éloignés de l’axe optique…
Pourquoi travailler avec des rayons peu inclinés ?
Le stigmatisme n’est pas du tout vérifié pour les rayons très inclinés… L’aplanétisme non plus,
puisque les rayons issus de l’infini ne focalisent plus dans le plan focal.
Comment conserver un stigmatisme satisfaisant ?
Placer un diaphragme
Elimine les rayons non paraxiaux
Diminue la luminosité de l’image
Travailler avec lentilles non sphériques…
IV.3
Aberrations chromatiques
(liées à la couleur de la lumière)
L’indice d’un verre dépend en général de la longueur d’onde d’après la loi de Cauchy
Lumière blanche
Violet
Rouge
On a
λrouge > λviolet
n (λ ) = A +
B
λ0 2
⇒ nrouge < nviolet
Donc le rouge est moins dévié que le violet
L’image
L’image Rouge se forme après l’image Violette
Concrètement, l’image d’une longueur d’onde peut
être nette, alors que les autres couleurs sont floues
(CH10 – OG2
OG2 – 10/
10/14)
14)
Page laissée intentionnellement blanche
V Instruments d’Optique
(CH10 – OG2
OG2 – 11/
11/14)
14)
V.1 Objet situé à l’infini
Principe :
A
RL
Lorsque les rayons provenant d’un objet viennent de très loin, ils sont quasiment parallèles.
Prenons l’exemple des rayons provenant de la lune (Rayon RL ≈ 1700km) vus de la Terre
(à une distance d ≈ 384000km) par un télescope de rayon r = 1m.
Lune
Lune
Sur Terre
B
r
Syst
Syst
r
d
d
C
β
B
A
r 
−7
−9
 = 1, 5.10 ° ≈ 10 rad ≈ 0°
d
 
Ainsi : β ≈ arctan 
Syst
B
On peut supposer que les rayons arrivent parallèles
C
Définition :
Un objet est dit placé à l’infini
l’infini si les rayons qu’il émet sont tous parallèles
Une image est dite placée à l’infini si les rayons qui la forment sont tous parallèles
Remarque :
Puisque les rayons sont parallèles jusqu’à l’infini, la taille de l’objet/image est infinie.
Un objet à l’infini ne peut plus être caractérisé par sa taille (son diamètre ou son rayon).
Comment caractériser un objet à l’infini ?
Par son rayon angulaire apparent α
Ou son diamètre angulaire apparent 2α
α
Oeil
Exemple de la Lune :
Rayon angulaire apparent (entre 2 rayons provenant de A et de B :
α ≈ tan (α ) =
Diamètre angulaire (entre 2 rayons provenant de A et C diamétralement opposés) :
d
≈ 0.28°
RL
2α ≈ 0.57°
Si on place un autre instrument après :
Utilité ?
Pas de réglage nécessaire de la position
car la lumière est la même partout…
Si on place un ŒIL après l’instrument :
Pas de fatigue oculaire
car pas besoin d’accommoder
(L’œil au repos regarde à l’infini)
Syst 1
F’
Syst 2
Déplacement possible
V.2 Système centré focal ou afocal ?
a) Système centré focal
Foyer Objet F’ :
Point dont l’image est à l’infini
sur l’axe optique
Foyer
Foyer Objet REEL :
F
Syst
Foyer Image F’ :
Image d’un objet placé à l’infini
sur l’axe optique
Foyer Objet VIRTUEL :
Syst
Foyer Image REEL :
A
F
Déf :
SYSTEME FOCAL Qui possède des foyers
Syst
F’
Foyer Image VIRTUEL :
A
Syst
F’
(fait converger ou diverger des faisceaux parallèles)
(CH10 – OG2
OG2 – 12/
12/14)
14)
b) Système centré afocal
afocal
Déf:
SYSTEME
SYSTEME AFOCAL Qui ne possède pas de foyers (ils sont rejetés à l’infini)
l’infini)
Il transforme un faisceau parallèle en un autre faisceau parallèle
A∞
Syst
Afocal
α
A∞
α'
Syst
Afocal
Un système afocal sera caractérisé par son GROSSISSEMENT ANGULAIRE :
V.3 Notions sur l’oeil
Description :
Pupille : joue le rôle d’un diaphragme
(réglage de la quantité de lumière)
Œil Normal :
α′
α
Rétine = Capteur composé des
- Cônes : vision des couleurs
si la lumière est suffisante
- Bâtonnets : Vision en noir et
blanc sous faible intensité
Iris : muscle
entourant la pupille,
recouvert de la cornée
qui protège l’oeil
Cristallin : joue le rôle
d’une lentille déformable
(distance focale variable
selon l’accommodation)
G =
Nerf Optique =
Liaison électrique
avec le cerveau
Humeur vitrée = Substance
transparente (95% d’eau) qui
remplit la cavité oculaire
L’œil normal est dit ŒIL EMMETROPE
AU REPOS = sans accommoder : La rétine se trouve sur le foyer image du cristallin
L’œil voit donc net les objets à l’infini = Il s’agit du Punctum Remotum (PR = l’infini)
EN ACCOMMODANT (déformation du cristallin par les muscles ciliaires) : La distance focale
du cristallin diminue pour que l’image se forme encore sur la rétine
Le PUNCTUM PROXIMUM est le point le plus proche sur lequel l’œil peut accommoder
De manière commerciale, on accepte la valeur PP ≈ 25cm.
Ainsi, l’œil peut voir de manière nette entre le PP et le PR
0
PP ≈ 25cm
PR = +∞
Défauts de l’œil :
La Myopie : Cristallin trop convergent, l’image se forme trop proche, avant la rétine
Correction avec lentilles divergentes 0 PP
PR
PP et PR se rapprochent
Hypermétropie :
Cristallin trop peu convergent, l’image se forme derrière la rétine
Correction avec lentilles convergentes
0
PP
PP et PR s’éloignent
PR
Astigmatie : Présence d’aberrations géométriques – Cornée et cristallin non sphérique
Correction avec des verres non sphériques
Presbytie :
Défaut d’accommodation des muscles qui perdent en efficacité (avec l’âge en général)
Le PP s’éloigne et le seul point visible devient le PR
Correction avec verres à double foyer ou progressif
PP
PR
0
(CH10 – OG2
OG2 – 13/
13/14)
14)
V.4 Quelques exemples d’instruments
a) Collimateur
Un collimateur est simplement une lentille convergente + un objet ponctuel sur son foyer objet
Objectif :
Envoyer une source ponctuelle non directive à l’infini (voir TP)
Remarque : Méthode d’autocollimation
Méthode permettant de déterminer la position du foyer
On place un miroir en sortie du collimateur
Si la source est bien placée sur le foyer, alors elle coïncide avec
sa propre image réfléchie dans le miroir (très utile en TP)
b) Lunette astronomique
Il s’agit d’un SYSTEME AFOCAL ayant pour objectif d’agrandir un objet à l’infini (voir TP)
Objectif
(Lentille côté objet)
Oculaire
(Lentille côté œil)
α
α'
Etoile à l’infini ou
objet très lointain
Image intermédiaire
sur le plan focal de l’objectif
+ Superposition d’un réticule
La lunette sera caractérisée par son grossissement angulaire
G =
Image renvoyée à l’infini
agrandie pour l’œil
(Les plans focaux de l’objectif et
de l’oculaire sont confondus)
α′
α
Exemples :
Lunette de Galilée : (simplifiée)
Objectif
Convergente
c) Microscope
Oculaire
Convergent
Objectif
(Lentille côté objet)
Lunette de Képler : (simplifiée)
Objectif
Convergente
Oculaire
Divergent
Oculaire
(Lentille côté œil)
B
α'
A
Objet très proche
et de petite taille
Image intermédiaire agrandie
+ Superposition d’un réticule
Image renvoyée à l’infini
agrandie pour l’œil
(Image intermédiaire dans
le plan focal de l’oculaire)
V.4 Quelques exemples d’instruments - SUITE
(CH10 – OG2
OG2 – 14/
14/14)
14)
d) Grossissement commercial d’une loupe
Une loupe est tout simplement une lentille convergente. Lorsque l’objet est placé entre le sommet de
la lentille et son foyer objet, L’image est agrandie, virtuelle, et à l’endroit.
J
B’
B
F’
F
A’
O
A
d
Image agrandie,
virtuelle, à l’endroit
Oeil
Objet à agrandir
Pour mesurer le grossissement, on doit comparer deux angles :
G =
D iam ètre angu laire m axim al de l'im age à trav ers la lou pe
D iam ètre angu laire de l'o bjet à l'oeil nu au P P (25cm )
Représentons ces deux situations :
Cas sans loupe Au PP
Cas limite au foyer Au PR
B
B
Oeil
A=F
F’
α = Arctan (AB / f ’ ) ≈ AB / f ’
Ainsi :
G =
PP
f′
Oeil
α’
α
A=F
α’ = Arctan (AB / PP ) ≈ AB / PP
Par exemple si on donne un grossissement G = 5 pour une loupe, il
s’agit en fait d’une lentille de distance focale f ′ = PP = 25cm = 5cm
G
4
e) Spectrogoniomètre (utilisé en TP)
Le spectrogoniomètre est un instrument permettant de mesurer précisément des angles, à l’aide d’un
collimateur et d’une lunette de visée à l’infini. Les rayons peuvent être déviés par des prismes, des
miroirs ou des réseaux (2ème année).
La description complète du spectrogoniomètre
est détaillée dans le TP5 d’Optique
Bien penser aux réglages :
Réglage de la lunette
- Distance réticule-objectif (réticule direct)
- Distance réticule-objectif par autocollimation
Réglage du collimateur
- Distance fente-lentille par autocollimation
- Alignement de la source et de la lunette
Source
Collimateur
Lunette
Oeil