105 E9 MESURE DE LA CHARGE SPECIFIQUE e/m DE L'ELECTRON I.- INTRODUCTION Cette expérience permet de déduire la charge spécifique de l'électron e/m en observant la trajectoire d'un faisceau d'électrons dans un champ magnétique. II.- THEORIE Une charge q animée d'une vitesse v dans un champ magnétique H subit une force FL appelée force de Lorentz. (1) FL = q v × B v où B = µ O H est l'induction magnétique et µo = 4·π·10-7 [V·s·A-1·m-1] est la perméabilité du vide La direction de FL dépend du signe de la charge, mais est toujours perpendiculaire au plan défini par les vecteurs v et B (produit vectoriel). Cette force ne change donc pas l'intensité de la vitesse. H F q=-|e | Figure 1 D'autre part, on peut accélérer une charge q en la plaçant dans un champ électrique E puisqu'elle y subit une force F , donnée par : F = qE (2) Ainsi, dans un champ électrique, une charge acquiert une énergie cinétique Ecin: (3) E cin = 1 mv 2 = ∫ F ⋅ dr = q ∫ E ⋅ dr = q U 2 Γ Γ où U est la différence de potentiel entre les deux extrémités du chemin Γ dans le champ électrique E . III.- EXPERIENCE a) Principe La mesure de e/m se réalise sous des conditions géométriques spéciales, afin d'obtenir des expressions simples. Dans notre cas on éjecte un faisceau d'électrons accélérés par une tension U à une vitesse v perpendiculaire au champ d’induction B . 106 La force de Lorentz FL contraint les électrons à suivre une trajectoire circulaire de rayon r de telle façon que la force magnétique soit égale à la force centripète. → B → Fc -|e| 2 (3) Fc = mv = e v B = FL r → F et la vitesse des électrons est donnée par E cin = (4) ⇒ v= v → L 1 m v2 = e U 2 2eU m Figure 2 De (3) et (4) on tire le rayon de l'orbite circulaire. 2m U ⋅ e B r= (5) On considère (5) comme une relation entre r et U / B . En portant r en fonction de U / B , on obtient une droite passant par zéro dont la pente α nous permet de calculer e/m. e 2 = 2 m α (6) b) Appareillage Sphère en verre Faisceau électronique Filament et cathode anode cylindre de Wehnel Bobines de Helmholtz commutateur e/m Courant bobine Voltmeter Réglage courant bobine Focalisation Figure 3 Focus Electrode heater 107 Le système de mesure consiste en une sphère de verre contenant une faible pression de vapeur de mercure, 2 bobines de Helmholtz et un socle sur lequel on trouve toutes les connections électriques. Les électrons du faisceau vont exciter les atomes de mercure par choc rendant ainsi visible la trajectoire des électrons. faisceau électronique Le faisceau électronique est produit par la thermo-émission d'un filament. Les électrons sont accélérés par une tension continue U de 200 à 300 volts appliquée entre l'anode et le filament et sortent par le petit trou du cône anodique à une vitesse v bien définie. Le cylindre de Wehnelt sert à focaliser le faisceau. Il est porté à une tension négative (quelques volts) par rapport au potentiel du filament. Le champ magnétique est produit par des bobines de Helmholtz. Il s'agit de deux bobines minces séparées par une distance égale à leur rayon (condition de Helmholtz figure 5). Dans ce cas, le champ entre les deux bobines est relativement homogène. Le champ au centre O du système est donné par : (7) 4 B0 = µ 0 5 3/2 anode cylindre de wehnelt filament et cathode Figure 4 bobines faisceau NI R R N : nombre de spires par bobine (N = 130) I : courant par bobine R : rayon des bobines (R = 0.15 m) r O R Figure 5 Le faisceau se trouve à une distance r du centre et l’on doit alors corriger le champ Bo calculé pour le centre O. L'expression suivante permet de calculer le champ Br dans le plan médian. (8) 3 4 3 r B r = B0 1 − 2 5 R Au champ créé par les bobines se superpose le champ magnétique terrestre Ht. Ce champ, d'une intensité de 36 A/m et est incliné approximativement d'un angle θ≈60° par rapport à l'horizontale. On s'arrange pour que la composante horizontale µo Htcosθ soit parallèle au champ créé par les bobines. Il faut alors corriger le champ Br de la quantité ± µo Ht cosθ (le signe de la correction se décide en fonction de la position de l’appareil). La composante verticale du champ terrestre Htsinθ s'additionne vectoriellement au champ créé entre les bobines. Cependant, pour des courants dans les bobines supérieurs à 0.8 A, l’erreur faite en négligeant cette contribution est inférieure à 1%. 108 IV.- MANIPULATIONS - Aligner le plan des bobines perpendiculairement à la direction Nord-Sud. - Vérifier qu’aucun appareil est en marche. Réaliser le montage de la figure 6 Chauffage Alimentation stabilisée Tension accélération 100-300V = R=5Ω Socle tube e/m Champ magnétique Tension Voltmeter Focus Electrode Heater Courant Alimentation de courant V Figure 6 - Mettre au minimum la tension d'accélération ainsi que les courants de chauffage et du champ magnétique. Le voltmètre est branché pour lire des tensions jusqu'à 300 V et l'ampèremètre des courants jusqu'à 2 A. - Enclencher l'alimentation. Augmenter le courant de chauffage et ensuite progressivement la tension d'accélération jusqu'à ce qu'un faisceau lumineux bien focalisé soit visible. - Mesurer les diamètres de 10 différentes orbites en variant soit la tension d'accélération (200 - 300V), soit le champ magnétique (0.8 - 3 A). On utilise un miroir placé derrière le tube pour éviter les erreurs de parallaxe lorsqu'on mesure les diamètres de l'orbite. Prendre la valeur extérieure du rayon du faisceau. - Porter sur un graphique r en fonction de U / B , après avoir apporté les corrections nécessaires sur H. Déterminer la valeur de e/m à partir de la pente de la fonction r = f ( U / B) . Estimer les sources d'erreurs expérimentales. 109 Bc est la correction du champ d’induction liée à la composante horizontale du champ magnétique terrestre ; Bc = ± µo Htcosθ dépendant de la position de l’appareil. U=200 V [V] I [A] r [m] U ≈ 250 V [V] I [A] r [m] U ≈ 300 V [V] I [A] r [m] Bo Br B=Br + Bc [tesla] [tesla] [tesla] Bo Br B=Br + Bc [tesla] [tesla] [tesla] Bo Br B=Br + Bc [tesla] [tesla] [tesla] U /B U /B U /B