Circuits R , L , C série Résistances , bobines , condensateurs en série ou en parallèle sont intéressants car leur association est à l'origine d' oscillations à haute fréquence et donc de la radio . Circuits série . 1 . Rappel . Résistances en série fig 1 On a vu que les résistances en série s'ajou tent et que les tensions à leurs bornes s'ajoutent également : R = R1 + R2 et U = U1 + U2 2 . Résistance et condensateur en série Alimentons un circuit série RC (fig 2 ) avec le secondaire d'un transformateur 220 V 18 V . Mesurons les tensions alternatives sur R , C, . puis RC . On trouve UR = 16 V , UC = 10,2 V , UR et C = 19 V .Nous remarquons que la somme UR + UC = 26,2 V alors que la tension sur l'ensemble est 19 V Pourquoi cela ? Nous savons que la tension Uc est déphasée de - 90 ° par rapport à l'inten sité dans le circuit donc par rapport à Ur puisque Ur = R * i . Donc au lieu de représenter bout à bout sur une droite Ur et Uc on les représente ainsi , fig 3 : AB horizontalement représente Ur ( 32 mm ) ; BC dirigé à 90 ° vers le bas représente Uc (20mm) . La tension somme se lit alors suivant AC ( 38 mm pour 19 V ) Vérifier en faisant le dessin . Pour trouver la tension somme par le calcul il suffit de calculer AC dans le triangle rectangle ABC avec le théorème de Pythagore Voir le complément de mathématiques . AC2 = AB2 + BC2 D'où : AC = AB 2BC 2 ou U = Ur 2Uc 2 U = 16 2102 = 256104= 360 = 19 V Vérifier à la calculatrice 3 .Déphasage de U par rapport à I Si l'on voulait représenter i sur la figure ci-contre on aurait un segment sur l'axe horizontal qui porte R * i . Alors le déphasage de U par rapport à i est l'angle B'A'C' ( flèche ) d'environ 36° . Ce déphasage est négatif . Figure 3 bis 4 . Impédance du circuit série R C L'impédance Z = Ueff / Ieff , définie à la page 10-2 , est l'analogue de la résistance .C'est l'opposition au passage du courant alternatif dans un circuit . Cherchons la valeur del'impédance du circuit RC utilisé précédemment . Mesurons R à l'ohmmètre : 4 660 ohms . D'où l'intensité dans le circuit I = Ur / R = 16 V : 4 660 = 0,0034 A Impédance du condensateur = Uc / i = 10,2/ 0,0034 = 3 000 ohms qui pourrait aussi se calculer avec la formule Xc = 1 / 2pi f C avec f = 50 hertz et C = 1 µF Xc= 1 / (6,28 * 50 *1*10-6 ) = 3 184 voisin de 3 000 ohms Impédance du circuit RC = 19 V : 0,0034 = 5 588 ohms L'impédance totale du circuit série n'est donc pas égale à la somme des impédances : 4 660 + 3 000 = 7 660 et non 5 588 ohms Pourquoi cela ? On vient de voir que U = Ur 2Uc2 = ri2 Xci 2 = r 2 i 2 Xc2 i2 U= i r 2 Xc2 D'où Z = U / I = r 2 Xc2 A retenir On peut donc calculer Z avec cette dernière formule et le représenter avec un triangle rectangle figure 4 ci-contre . On peut faire le dessin à l'échelle et mesurer OC . On porte les résistances horizontalement et les réactances capacitives verticalement côté négatif . Avec les valeurs : Z = 4660 230002 =5 542 ohms On a trouvé 5 588 précédemment . Figure 4 5 . Résistance et bobine en série On pourrait faire une étude comme pour RC série . Pour calculer l'impédance du circuit RL série on porte R sur l'axe horizontal et Xl sur l'axe perpendiculaire et vers le haut figure ci-contre . OA représente R et AC représente Xl .Avec le th de Pythagore appliqué au triangle rectangle OAC : Z = R2 Xl 2 A retenir 6 .Circuit R , L, C série Oscillations . Alimentons le circuit R L C cicontre avec un générateur basse fréquence ( 200 Hz ) fournissant une tension en créneaux de quelques volts . On observe alors , aux bornes de R , des trains d'oscillations .La fréquence de ces oscillations est d'environ 5 kHz . . Mais ces oscillations vont en décroissant : on dit qu'elles sont amorties . Origine des oscillations Supposons un condensateur chargé , branché dans un circuit RLC . Il a emmagasiné de l'énergie .Comme il est relié à la bobine par le circuit il peut se décharger dans celle-ci fig 8 en faisant apparaître un champ magnétique et de Figure 6 Figure 5 Figure 8 Figure 7 l'énergie .La bobine freine l'arrivée du courant : c'est la portion OM de la courbe fig 7 . En M le condensateur est déchargé . La self prolonge prolonge ensuite le courant : portion MO1 . Pendant ce temps le condensateur se recharge en sens inverse . En O1 la bobine a perdu son énergie et le condensateur a retrouvé la sienne .Le phénomène recommence alors en sens inverse de O1 à M1 , puis de M1 à O2 , etc ... Il y a donc échange d'énergie entre le condensateur et le self .D'où les oscillations . On dit que le circuit série RLC est un circuit oscillant . Mais il y a des pertes d'énergie par effet Joule dans la résistance du circuit toujours présente .C'est pour cette raison que les oscillations sont amorties . Conclusion La présence simultanée de la self et de la capacité dans le circuit est à l'origine d'oscillations à haute fréquence . On montre en physique que la fréquence de ces oscillations est f= 1 2∗ pi∗ L∗C f en hertz , L en henrys , C en farads A retenir Cette fréquence ne dépend donc que du produit de l'inductance L par la capacité C . 7 .Oscillations forcées ; résonance . Alimentons maintenant le circuit RLC avec une tension sinusoîdale variable autour de 5 kHz .. On observa à l'oscillographe que les tensions Ur, Ul et Uc sont sinusoîdales . On peut calculer i dans le circuit en utilisant la tension sur R et la valeur de R .Loi d'Ohm : i = U / R .Si l'on trace la courbe des variations de i entre 3 et 7 kHz on constate que cette courbe passe par un maximum pour la fréquence 5 kHz . ( fig 9 ) . Pour les autres valeurs de f , i est faible On dit alors que le circuit est en résonance et que 5 Figure 9 kHz est sa fréquence de résonance . On montre que cette fréquence de résonance est donnée par la formule vue plus haut . C'est la formule de Thomson : à savoir par coeur 8 .Surtension à la résonance Fig 10 Que se passe-t-il encore dans notre circuit ? Observons les 2 tensions Ul et Uc en même temps à l'oscilloscope : - elles sont en opposition de phase - elles sont maximales - elles ont la même valeur numérique Figure 10 Le maximum mesuré est de 22 V crête à crête alors que la tension d'alimentation n'est que de 3 V ccrête à crête . Il y a donc surtension aux bornes de L et de C à la résonance . Le coefficient de surtension est : 22 V / 3 V = 7 (fois) = Q 9 .Réactance à la résonance . Impédance . D'après la formule U = Z * i ( loi d'Ohm ) on a Ul = Zl * i = Xl * i et Uc= Zc * i = Xc * i Comme Ul = Uc à la résonance on en déduit Zl * i = Zc * i . D' où Xl = Xc à la résonance Hors résonance , comme Xl = 2 * pi * f * L et Xc = 1 / ( 2 *pi *f * C ) , Xl est différent de Xc : si Xl augmente ,Xc diminue et inversement .Cherchons l'impédance du circuit RLC série hors résonance et à la résonance .Pour cela représentons R par OA sur l'axe horizontal des graphiques ci-dessous , Xl par AB sur l'axe perpendiculaire au précédent et vers le haut (+) , Xc par BC donc à la suite de Xl mais vers le bas (-) . 1er cas : Xl > Xc L'impédance résultante Z du circuit est alors représentée par OC dans le triangle rectangle OAC avec OA = R et AC= Xl - Xc . D'après le théorème de Pythagore : OC2 = OA2 + AC2 ou Z = R2 Xl −Xc 2 L'effet de self l'emporte sur l'effet de capacité : le circuit a une impédance inductive ( ou selfique ) 2eme cas : Xl < Xc L'impédance Z est toujours représentée par OC . Comme OA = R et AC= Xc - Xl , Z = R2 Xc− Xl 2 ¿ L'effet de capacité l'emporte sur l'effet de self : l'impédance est alors capacitive . 3eme cas : Xl = Xc L'impédance , représentée par OC ou OA est égale à R . L'effet de self et l'effet de capacité se compensent . On dit que l'impédance du circuit est purement résistive . On est à la résonance . Z = R . A savoir Figure 11 Donc , quel que soit le cas : Z = R Xl −Xc ¿ 2 2 Minimum de l'impédance lorsque Xl = Xc L'intensité est maxi à la résonance et l'impédance Z = U / i passe par un minimum qui est R . Pour toute valeur de Xl - Xc différente de 0 , Z est supérieur R (formule précédente) ? Donc retenir : A la résonance Z minimum et Z = R Z Fig 12 R f 10 .Coefficient de qualité ou de surtension : Q Figure 13 Comment calcule-t-on le coefficient Q ? Les tensions sur L et C sont Ul = Xl * i et Uc = Xc* i . Aux bornes du générateur comme Z = R on a U = R * i . Pour trouver Q on divise Ul ou Uc par U : Q = Ul / U = Xl * i / R * i Donc Q = Xl / R ou Q = Xc / R En remplaçant Xl par 2 pi f L et Xc par 1 / 2pifC on obtient Q= 1 L R C A savoir Q s'exprime sans unité .Q est d'autant plus grand que R est faible et que le rapport L / C est grand . Si Q est élevé la courbe de i est "pointue" comme sur la figure 13 .On dit que la résonance est "aiguë" Si Q est faible la courbe est aplatie . La résonance est "floue"? 11 .Circuit RLC série comme "filtre" Si les fréquences f1 , f2 , f3 sont présentes à l'entrée du circuit figure 14 et si le circuit a pour fréquence de résonance f2 , les fréquences présentes à la sortie sont seulement f1 et f3 . La fréquence f2 passe par RLC qui a une impédance faible . Elle n'est pas à la sortie Uf2 faible . On a un " filtre " . On verra d'autres filtres plus loin . Figure 14 Lien vers le FORMULAIRE RLC - ( clic )