Prisme et RÈseau

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Prisme et réseau 1
Plate-forme Optique et Photonique C.E.S.I.R.E. Université J.Fourier Grenoble
PRISME ET RESEAU
APPLICATION A LA MESURE
DE LONGUEURS D'ONDE
PARTIE THEORIQUE
A - RESEAUX
1 - Définition
On appelle réseau plan le système constitué par un grand nombre de fentes fines, parallèles, égales et
équidistantes, situées dans un même plan. Ces fentes sont appelées les traits du réseau. On caractérise un
réseau :
- par sa période a, c'est-à-dire par la
distance qui sépare 2 points homologues de 2
fentes voisines.
- ou plus souvent, par le nombre N de
traits par unité de longueur.
Evidemment, N.a = 1, N = 1/a.
Le réseau est éclairé en lumière parallèle et l'on observe la figure de diffraction à l'infini qu'il produit. Le
dispositif expérimental est celui que l'on adopte pour l'étude de tous les phénomènes de diffraction à l'infini.
Un collimateur fournit la lumière parallèle qui tombe sur le réseau sous l'incidence i et l'on observe la lumière
diffractée dans la direction i' à l'aide d'une lunette visant à l'infini.
Dans la pratique, il existe deux types de réseaux :
1 - Les réseaux par transmission, obtenus en traçant des sillons opaques sur une surface transparente.
On montre, par application du théorème de Babinet des écrans complémentaires, que la figure de
diffraction obtenue est la même que celle produite par des fentes transparentes percées dans un écran
opaque.
2 - Les réseaux par réflexion obtenus en traçant des traits sur une surface métallique polie; les sillons
se comportent comme s'ils n'étaient pas réfléchissants.
La manipulation se fera uniquement avec un réseau par transmission.
2 - Théorie élémentaire - Formule du réseau
D'après ce qui a été dit plus haut, on peut faire le calcul en supposant que le réseau utilisé est
formé de fentes fines percées dans un écran opaque.

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2.1 - En lumière monochromatique
Supposons le réseau éclairé en lumière monochromatique. La théorie de la diffraction à l'infini par une
fente unique montre que :
a) Si la source est elle-même une fente, la figure de diffraction est formée de franges parallèles à la
fente source. On se place généralement dans le cas où fente source et fente diffringente sont parallèles. Il
suffit alors pour décrire le phénomène d'étudier ce qui se passe dans un plan, dit plan de section principale
perpendiculaire à la direction commune des fentes.
b) Si la fente diffringente est suffisamment fine, la vibration diffractée possède à peu près la même
intensité dans toutes les directions du plan de section principale (voir T.P. Diffraction).
c) La vibration diffractée par une fente a même phase que la vibration qui provient de son centre.
En éclairant le réseau plan par la lumière parallèle provenant d'une fente source parallèle aux traits
du réseau, on observe donc une figure de diffraction formée de franges rectilignes parallèles aux traits
du réseau. La position des maxima d'intensité lumineuse se calcule de la façon élémentaire suivante.
Pour une incidence i donnée, il y aura maximum d'intensité dans la direction i' si cette différence
de marche est un multiple entier de la longueur d'onde λ , soit :
a (sin i + sin i') = p λ(1)
Ce maximum est dit maximum principal.
On observe donc une série de raies intenses correspondant aux différents ordres p. Le nombre de
valeurs de p accessibles est limité de façon absolue par la relation :
(sin i + sin i') = 2
2.2 - En lumière polychromatique
Si la lumière incidente est polychromatique, il existera pour chaque longueur d'onde présente une série de
maxima principaux et l'on observera des spectres correspondant aux différents ordres p. Il n'y a évidemment
pas de séparation des longueurs d'onde dans le spectre d'ordre 0 puisque sin i = sin i' quelle que soit λ .
2.3 - Théorie complète
Le calcul précédent n'est qu'approché. Une théorie plus complète du réseau montre qu'en lumière
monochromatique, la variation d'intensité est la suivante
On voit que :
La différence de marche entre deux vibrations
diffractées par deux fentes voisines est :
OH + OK = a (sin i + sin i' )
(On vérifiera que cette expression est valable quel
que soit le cas de figure, que le réseau fonctionne par
réflexion ou par transmission, à condition de compter i
et i' tous deux positifs quand ils sont du même côté de la
normale).
Théorie
élémentaire Théorie exacte
p-1 p p+1 p-1 p p+1

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a) Entre deux maxima principaux consécutifs, il existe une série de maxima secondaires d'intensité
beaucoup plus faible (ils ne peuvent pas être observés dans la manipulation).
b) Chaque maximum principal se présente sous la forme d'une raie dont la demi-largeur à la base est λ/L,
où L est la largeur totale du réseau.
3 - Méthode du minimum de déviation
Par application directe de la formule fondamentale (1), il est possible de faire une mesure relative de
longueur d'onde ou de déterminer le nombre de traits par unité de longueur. En pratique la mesure de i et de i'
est imprécise, car il n'est pas possible de repérer avec exactitude la direction de la normale au réseau. On
élimine cette difficulté en utilisant la méthode du minimum de déviation.
Par définition, la déviation est D = i + i' (même convention de signe que plus haut).
2 sin Dmin
2 = p N λ (2)
C'est cette formule qui sera utilisée dans la manipulation.
B - PRISME
1 - Marche d'un rayon à travers un prisme transparent
Considérons un rayon
monochromatique contenu dans le plan
perpendiculaire à l'arête du prisme (plan de
section principale). Il traverse le prisme en
subissant une réfraction à l'entrée et une à
la sortie, tout en restant dans le plan
d'incidence.
L'angle des rayons incident et émergent
est l'angle de déviation D.
Les angles i, i', r, r', A et D sont définis
dans le plan orienté.
Les lois de la réfraction et quelques considérations géométriques simples permettent d'écrire les relations
suivantes : sin i = n sin r (1)
sin i' = n sin r' (2)
A = r + r' (3)
D = i + i' - A (4)
Cherchons à quelle condition D est minimum
dD = di + di'
D'autre part, d'après (1), sin i + sin i' = Npλ.
D'où cos i di + cos i' di' = 0
Donc au minimum de déviation, on a dD = 0 = di ( 1 - cos i
cos i' )
La seule valeur acceptable est i = i' (i = - i' correspond au
faisceau direct).
La déviation est alors D
min = 2i = 2i', et la formule
fondamentale du réseau devient :

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2 - Variation de D avec i
D est une fonction de A, n et i. Pour un prisme donné, A et n sont fixes : la déviation est une fonction de i
présentant un minimum.
En différenciant les relations précédentes, il vient :
• cos i di = n cos r dr
• cos i' di' = n cos r' dr' ñ ? i'
? i = cos i cos r' cos i' cos r
• 0 = dr + dr'
• dD = di + di'
et par conséquent ? D
? i = 1 + ? i' ? i = 1 - cos i cos r' cos i' cos r
Cette dérivée est nulle pour i = i' = im , ce qui implique rm = r'm = A/2
La valeur im est définie par sin im = n sin (A/2)
Conditions d'émergence :
A = 2 αavec 1 = n sin α
i0 = i = p/2 avec sin i0 = n sin (A -α)
3 - Variation de D avec l'indice n
Pour un prisme donné et un angle d'incidence donné, D croit avec n :
?D
?n = sin A cos i' cos r
L'indice est lui-même une fonction de la longueur d'onde, donc le prisme éclairé par un rayonnement non
monochromatique dévie de façons différentes les différentes longueurs d'onde. C'est un instrument dispersif.
PARTIE PRATIQUE
1 - Description du goniomètre
Voir le schéma détaillé dans la salle.
En pratique, on mesure l'angle de déviation minimum à l'aide d'un goniomètre. Cet appareil se compose
de trois parties :
A – une plateforme sur laquelle repose le prisme ou le réseau. Celle-ci, mobile autour d'un axe vertical,
est munie d'un dispositif de blocage (1) permettant ensuite une rotation très faible au moyen d'une vis
micrométrique (2).
La courbe représentant la variation de D (i)
est celle de la figure ci-dessous. i
0 est la valeur
minimale de i, à laquelle correspond i' = p/2. On
vérifie en faisant i = i0 et i = p/2 que D passe
bien par un minimum pour i = im.
Ce minimum est donné par : Dm = 2 im - A
d'où sin im = n sin A/2 = sin (A + Dm)/2

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B – un collimateur, dispositif optique permettant d'obtenir un faisceau parallèle de lumière, muni d'une
fente (3) éclairée par une lampe spectrale (4). La largeur de la fente est réglable à l'aide de la vis
micrométrique (5).
C – une plateforme mobile autour d'un axe vertical, munie elle aussi d'un dispositif de blocage (6)
permettant ensuite un réglage fin de la rotation au moyen de la vis micrométrique (7).
Sur cette plateforme on distingue :
* C1 , une lunette autocollimatrice composée
- d'un objectif (8) avec son dispositif de réglage (9)
- d'un réticule (10), croisillon métallique placé perpendiculairement à l'axe optique de la lunette. Ce
réticule peut être à la fois "objet" (autocollimation) et "référence" lors des mesures précises des
angles (axe du système)
- d'un dispositif à lame semi-transparente (11) actionné par un petit levier (12)
- d'une source lumineuse interne (13)
- d'un oculaire (14) permettant d'adapter l'appareil à la vue de l'observateur
- d'une vis de réglage (15) placée sous la lunette autocollimatrice qui permet de régler l'horizontalité
de l'axe de celle-ci
* C2 , un viseur muni de son oculaire (16) qui permet de repérer les rotations
de l'ensemble de la plateforme C.
2 - Réglages
Avant d'effectuer les mesures, il faut procéder aux réglages de l'appareil en utilisant le prisme.
2.1) Réglages optiques
Pour obtenir des images nettes, il est nécessaire de travailler dans les conditions de stigmatisme rigoureux
du prisme, c'est-à-dire avec un faisceau de lumière parallèle (rôle du collimateur) tombant dans une zone
proche de l'arête du prisme. La lunette autocollimatrice permet de focaliser le faisceau parallèle dévié par le
prisme dans son plan focal image (cf. schéma de principe ci-dessous).
a - Réglage de la lunette autocollimatrice sur l'infini
- Utiliser la source interne de lumière (13).
- Régler l'oculaire de façon à voir l'image nette du réticule.
- Placer le prisme au centre de la plateforme.
- Faire tourner la lunette jusqu'à ce que l'axe optique soit à peu près perpendiculaire à une face du
prisme : on voit alors apparaître un cercle plus éclairé, réflexion du faisceau incident sur cette face.
- Régler le tirage de la lunette (9) de façon à observer, dans le cercle lumineux, une deuxième image
nette du réticule (autocollimation) : le réticule est alors dans le plan focal de l'objectif, la lunette est dite
"réglée sur l'infini".
b - Réglage du collimateur sur l'infini
Comme la lunette autocollimatrice a été réglée sur l'infini, on ne verra de façon nette dans l'oculaire que
les objets ou sources lumineuses placés dans le plan focal objet du collimateur.
- Utiliser la lampe spectrale.