DIU Echocardiographie Rennes 22 janvier 2010 Tours le 29 Oct. 2015 DIU Echo Ile de France Tronc commun PHYSIQUE ACOUSTIQUE Pr Frédéric PATAT Biophysique Médicale et Med. Nucléaire CIC - Innovation Technologique 1415 INSERM U930 – Université F. Rabelais Hôpital BRETONNEAU - CHRU de Tours Objectifs du cours • Donner une intuition des phénomènes fondamentaux • Concepts acoustiques pour écho • Définitions indispensables • Outils pour conduire un réglage de qualité • Outils pour discuter technologie avec constructeurs Plan de l’exposé • • • • • • • Ondes acoustiques - principes Ondes acoustiques - paramètres Interfaces Atténuation et dB Sémiologie physique et artéfacts Ondes tranversales : intérêt - élastographie Historique et conclusion ECHO…GRAPHIE ECHO …GRAPHIE La nymphe Echo, fut condamnée par Héra à répéter les derniers mots qu’elle entendait. Puis amoureuse de Narcisse, elle dépérit, s’effaça Seule sa voix subsiste…. ONDES ACOUSTIQUES Principes Ondes acoustiques ? Déplacement de matière Au sein d’un milieu matériel Moyenne nulle Mettant en jeu : Elasticité et Inertie Définition du son: Propagation de mouvements au sein de la matière Existent à différentes échelles de temps et d’amplitude 1 101 102 103 104 105 106 107 108 109 Hertz Médical Infra-sons Sons audibles Ultrasons Tremblements de terre : 0.1 to 1 Hz Hyper-sons amplitudes in cm Sons audibles : 20 to 20 kHz amplitudes in nm Ultrasons : 2 to n. 100 MHz amplitudes in A Y Premier modèle simple un(t) m a Sur une masse : Fn = Y .[ (un +1 − un ) − (un − un −1 ) ] Alors ∂ un m 2 = Y .(un +1 − 2.un + un −1 ) ∂t 2 A la limite où a 0 ∂ un un +1 − 2.un + un −1 = a . 2 ∂x 2 2 Alors : ∂ un Y .a ∂ un C ∂ un 2 ∂ un = . 2 = . 2 =c . 2 2 ∂t m / a ∂x ρ ∂x ∂x 2 2 2 2 La signature de la propagation : la dérivée seconde en temps proportionnelle à la dérivée seconde en espace. c² = C/ρ En d’autres termes : ∂u ∂u ∂u ∂u ( − c. ).( + c. ) = 0 ∂t ∂x ∂t ∂x Montre 2 solutions independantes : Vers les x positifs : Vers les x négatifs: u + ( x , t ) = g ( x − ct ) u − ( x , t ) = h ( x + ct ) c² = C/ρ La célérité au carré est égale à la raideur élastique divisée par la masse volumique Réalité plus complexe : 2 types d’ondes Tranverse Longitudinale Mouvement des particules Direction de propagation Différents types d’onde ; Onde transversale (cisaillement) ou onde longitudinale (compression) ONDES ACOUSTIQUES Paramètres Célérité d’une onde = Vitesse de propagation = c c² = Raideur / Inertie = Coef élastique / ρ ρ = masse volumique Air : c = 340 m/s = 1250 km / h Dépend ( peu) de la température Eau : c = 1500 m/s (très peu compressible mais dense) Dépend peu de la température Célérité dans les tissus mous voisine de 1540 m/s Ondes périodiques ou continues Fréquence f : Combien de crêtes par secondes ? En Hertz, ou kHz ou MHz (106 Hz ) Période T : Durée d’un cycle en s, ms ou µs période Ondes : temps Variations de la pression, du déplacement, de la vitesse longueur d’onde =λ = λ= c / f = c . T λ espace La longueur d’onde est l’échelle de référence pour tous les phénomènes acoustiques : les ordres de grandeur : 1 MHz : 1,5 mm 3D of mouse embryo, ED 14.5 3 MHz : 0,5 mm 5 MHz : 0,3 mm 15 MHz : 0,1 mm 50 MHz : 0,03 mm Ondes : Amplitude temps S’exprime en pression, déplacement, vitesse Unités : Pascal, m, m/s ou dérivées La relation pression - vitesse dans une onde p(x,t) est proportionnelle à V(x,t) Le coefficient de proportionnalité est Z = ρ.c Z est appelée impédance acoustique L’ impédance est simplement le produit de la masse volumique par la vitesse du son : Z = ρ0 .c Unité : 1 kg.m-3.m.s-1= 1 kg.m-2.s-1= 1 Ra Lord Rayleigh : 1842 - 1919 Theory of Sound : published in two volumes during 1877-1878 Z air = 1.2 x 344 = 412 Ra Zeau = 1000 x 1500 = 1.5 MRa Un parallèle utile Electricité Acoustique U la tension électrique I le courant électrique p la pression v la vitesse des particules fluides Π la puissance électrique Π la puissance surfacique = intensité acous. R l’impédance électrique Z l’impédance acoustique Oscillation en sinus Ip amplitude du courant Up amplitude de tension vp amplitude de vitesse particulaire pp amplitude de pression Un parallèle utile Electricité Acoustique U = R.I p= Z.v Π = U.I Π=p.v Oscillation en sinus Π= ½ R. I² p Π = ½ U²p/R Π= ½ Z. v² p Π = ½ p²p/Z INTENSITE ACOUSTIQUE L’ intensité acoustique I se calcule selon : I = p²/ 2.Ζ ( W.m–2 ) soit aussi : I = ½ . v² . Ζ car p = Ζ. V I : Intensité est la puissance qui traverse chaque unité de surface Ultrasons en Imagerie: Le corps humain proche de l’eau sauf gaz et os I = 100 mW/cm² = 103 W/m² ρ0 = 1000 kg/m-3 c = 1540 m/s Z = 1.54 Ra p = 0.55 105 Pascal : demie atmosphere! v = 3.7 cm/s Si f = 5 MHz λ = 0.3 mm u = v/w = 10-9 m = 10 Angstrœm γ = v.ω = 1.1 106 m.s-2 : 105 fois g !! ONDES ACOUSTIQUES Interfaces Réflexion –Réfraction Echos Réflexion – Réfraction - Une onde incidente - Une onde réfléchie - Une onde transmise (réfractée) Medium 1 : c1 Medium 2 : c2 Incidence normale C1, Z1 Continuité des contraintes Incidente Reflechie Transmise C2, Z2 pi + pr = pt Pas de vide à l’interface vi + vr = vt Sachant que: pi = Z1vi pr = − Z1vr On trouve: pt = Z 2 vt pr Z 2 − Z1 r= = pi Z 2 + Z1 pt 2.Z 2 t= = pi Z 2 + Z1 L’ amplitude des phénomènes de reflexion- transmission est gouvernée par le rapport des impedances acoustiques i.e. le contraste acoustique. C’est la même chose pour toutes les ondes (ex indice optique). En termes d’énergie : 2 pr Z 2 − Z1 R= = p Z + Z 1 i 2 2 pt ² Z1 4.Z1.Z 2 T= . = Z 2 pi ² ( Z 2 + Z1 )2 Of course R + T = 1 : conservation de l’énergie Le principe du SONAR C’est pourquoi : Tissus mous peu d’échos, le faisceau continue Os Calcul gros écho puis plus rien Air pulmonaire Air digestif gros écho puis plus rien Car R + T = 1 : conservation de l’énergie En incidence oblique : ρ1 , c1 ρ 2 , c2 θ r = θi θi θr θt sin θ r sin θ i = c2 c1 Fermat principle : Quand c1 sin θ i ≥ c2 On a une reflexion totale. ONDES ACOUSTIQUES Atténuation Echelle des décibels Echelle des dB pour : déci Bel C’est en fait une échelle log par rapport à I0 la référence I = 10 x I0 alors I vaut 1 Bel soit 10 dB I = 100 x I0 alors I vaut 2 Bel soit 20 dB I = 10 -4 x I0 alors I vaut - 4 Bel soit -40 dB … Intensité en dB = 10 log (I/I0) Intensité en dB = 20 log (A/A0) Echelle des dB pour : déci Bel Pour les amplitudes : La puissance est le carré des amplitudes de vitesse ou pression donc : Intensité en dB = 10 log (I/I0) = 10 log (A²/A²0) soit Intensité en dB = 20 log (A/A0) Les 2 façons de calculer sont équivalentes. Echelle des dB pour : déci Bel Exercice : I = 1W I0 = 1mW Que vaut I en dB ? Echelle des dB pour : déci Bel Exercice : I = 1W I0 = 1mW Que vaut I en dB ? Réponse : 30 dB car I/I0 = 1000 = 103 Echelle des dB pour : déci Bel Exercice : p = 200 Pa Rq : log 2 = 0,3 p0 = 105 Pa Que vaut p en dB par rapport à p0 ? Echelle des dB pour : déci Bel Exercice : p = 200 Pa Rq : log 2 = 0,3 p0 = 105 Pa Que vaut p en dB par rapport à p0 ? Réponse : p/p0 = 2. 102/105 = 2. 10-3 Donc log (p/p0) = 0,3-3 = -2,7 Donc p/p0 = 20 x -2,7 = -54 dB Atténuation des ondes ultrasonores L’amplitude diminue avec la propagation Atténuation des ondes ultrasonores I(x) = I0.exp (- α.x) = I0.exp (- β.fx) α en cm-1 et proportionnel à la fréquence α = β.f β typique 1 dB /cm/ MHz Atténuation des ondes ultrasonores I(x) = I0.exp (- α.x) = I0.exp (- β.fx) Exemple : différence de puissance entre échos venant de 2 cibles identiques à 2 cm et 12 cm à 4 MHz ? NB : β = 0,8 dB.MHz-1.cm-1 Atténuation des ondes ultrasonores I(x) = I0.exp (- α.x) = I0.exp (- β.fx) Exemple : différence de puissance entre échos venant de 2 cibles identiques à 2 cm et 12 cm à 4 MHz ? Réponse : Trajet supplémentaire 2 X 10 = 20 cm à 4 MHz Atténuation : 0,8 x 20 X 4 = 64 dB L’atténuation amène à faire le compromis : Profondeur / Résolution Plus haute fréquence = plus petite longueur d’onde = meilleure résolution = moins de pénétration Exploration du vieillissement et de la régénération cutanés à 50 MHz 1 mm 50 MHz Avant-bras 25 ans 50 MHz US at 50 MHz, 60 years old Avant-bras 60 ans Les ultrasons HF sensibles au remaniement des faisceaux de collagène et de la substance fondamentale du derme au cours du vieillissement → Extraction de paramètres acoustiques quantitatifs 40 MHz Echographie du petit animal Biologie du développement du fœtus chez la souris: 11.5 et 13.5 jours a) 11.5 jours : tube neural NT, cœur H, ébauche colonne vertébrale S b) 13.5 jours (section transversale): ébauche membres, cœur, colonne vertébrale c) 13.5 jours : ventricules cérébraux LV, TV, yeux E. Les échos peuvent être –120 dB voire –140 dB sous le niveau d’émission . Les déplacements correspondant sont de l’ordre de 10-5 A ONDES ACOUSTIQUES Ondes dans les tissus Sémiologie physique Les milieux homogènes n’ont pas de rupture d’impédance acoustique donc pas d’échos ! Les milieux liquides sont homogènes (le plus souvent) donc anéchogènes • Le sang • L’amnios • L’urine • La bile • Les épanchements (plèvre, péricarde, ascite) Rayleigh Scattering Inhomogéneités beaucoup plus petites que la longueur d’onde ρ0 , κ 0 Milieu moyen ρ,κ Inhomogénéités Echos de diffusion (speckle) λ Interaction ultrasons/milieu de propagation Échos de diffusion speckle Échos spéculaires foetus adénopathies bowel liver lung foie Réponses tissulaires échographiques pancréas 40 MHz Echographie du petit animal Biologie du développement du fœtus chez la souris: 11.5 et 13.5 jours a) 11.5 jours : tube neural NT, cœur H, ébauche colonne vertébrale S b) 13.5 jours (section transversale): ébauche membres, cœur, colonne vertébrale c) 13.5 jours : ventricules cérébraux LV, TV, yeux E. foetus adénopathies bowel liver lung foie Réponses tissulaires échographiques pancréas Remarque très importante : la dynamique de l’image est de 60 à 80 dB : exige une grande maîtrise du faisceau Correction d’atténuation La correction d’atténuation est faite globalement pour toute l’image, ce qui entraîne des différences du niveau d’énergie US d’une ligne d’exploration à l’autre à une profondeur donnée. Attention les échographes récents proposent des « magic touch » qui reformatent les réglages de gain et correction en fonction de la profondeur pour une « belle » image. Utile mais peut être piégeur . ONDES ACOUSTIQUES Existence des ondes transversales Intérêt médical Elastographie N’existe pas dans les liquides Particule movement Wave propagation Comment faire pour distinguer le dur du mou ? On compare force et déplacement Concept de raideur élastique F=k.x K est la raideur du ressort K = F / x = Force / déplacement Force importante pour petit déplacement = raideur élevée Et dans les solides ? CAS ISOTROPE : 2 Elasticités différentes : Compression et cisaillement C’est parfois très compliqué : 21 élasticités différentes! Les différentes façons de « palper » 1 ∂ui ∂u j Sij = + So the infinitesimal strain tensor is 2 ∂x j ∂xi Another notation S11 : S12 S22 S13 S1 S 23 → S33 Makes the matrix a 6-Vector Pareil pour le tenseur de contraintes : S6 S2 S5 S4 S3 Les ondes correspondantes : Onde de cisaillement µ c = ρ 2 Onde de compression Souvenez vous de l’importance du cisaillement ! Mesurer l’onde transverse C’est mesurer le cisaillement C’est différencier le dur et le mou Principes de base: modèle de compression des tissus • Comprimer les tissus Avant compression Après compression Comment se sont-ils déformés en cisaillement ? Les paramètres élastiques dans différents tissus Liquides Tissus mous 2 3 4 5 6 7 8 9 Os 10 10 10 10 10 10 10 10 10 10 Tissu glandulaire du sein Foie Muscle relâché Derme Tissu conjonctif Muscle contracté Graisse Nodules palpables Epiderme Cartilage Os Compression K Module d’élasticité (Pa) Cisaillement E L’imagerie du paramètre de cisaillement µ (E = 3 µ ) est très prometteuse ... 1ère Application : comprimer et mesurer Fibroscan® (Echosens) 20 Skin 80 mm Score de Metavir Le score Métavir apprécie deux éléments: l'activité (grade) [AO = sans activité,A1 = activité minime, A2 = activité modérée, A3 = activité sévère] et la fibrose (stade) [F0 = sans fibrose, F1 = fibrose portale sans septa, F2 = fibrose portale et quelques septas, F3 = fibrose septale sans cirrhose, F4 = cirrhose]. 20 20 E ~ 3 kPa ∆z 45 50 55 60 65 70 ∆t 75 80 0 10 20 30 40 50 60 70 80 E ~ 8 kPa 35 40 45 50 55 60 score (biopsy) F0 45 50 55 60 65 70 75 80 75 80 10 20 30 40 50 60 70 80 0 10 Time (ms) Time (ms) METAVIR 35 40 65 70 0 E ~ 40 kPa 25 30 Depth (mm) 35 40 20 25 30 Depth (mm) Depth (mm) 25 30 F1 Few fibrosis F2 Significant 20 30 40 50 60 70 80 Time (ms) F3 F4 Extensive Cirrhosis La force de radiation - la fontaine acoustique Les ultrasons ça pousse !! La force de radiation - Génération de l ’onde de cisaillement - http://www.supersonicimagine.fr Une machine qui qffiche le module de cisaillement en kPa ∂ 2ut ρ 0 2 = µ∇ 2ut ∂t ∇ 2ut µ ( x, z ) = ∂ 2ut ρ0 2 ∂t Résultats « in vivo » sur le sein Fibradénome qui présente une élasticité moyenne faible (28kPa) mais un contour légèrement plus dur (moyenne de 40 Kpa). L’absence de valeur d’élasticité sur une partie de l’image peut aussi être une source d’information: les ondes de cisaillement ne se propagent pas dans les liquides purs, aucune valeur d’élasticité ne peut donc en être déduite. Deux petits kystes apparaissant sur la carte d’élasticité sans aucune valeur d’élasticité, indiquant ainsi qu’il s’agit probablement de contenus liquides. La lésion, clasée ACR4 dans la classification BI-RADS apparait, sur l’image élastographique, comme très dure (moyenne de 270 Kpa) et entourée de tissus mous (environs 30 Kpa). Conclusions générales sur la physique échographique • Supportée par une physique extrêmement riche • Extraordinaire vitalité technologique du domaine • Demain : agents de contraste ciblés, thérapeutiques élargies, élastographies nouvelles, 3D généralisé, capteurs implantés… Historique Mesure de la vitesse du son dans le lac Léman Ondes acoustiques et imagerie échographique Histoire 1950 : les premiers appareils d ’échographie (Tourelle de B29) Ondes acoustiques et imagerie échographique Histoire 1957 : le Pan Scanner 1960 : premier échographe japonnais commercial Aloka SSD1 Echographe à balayage manuel et échelle de gris, 1973 L ’imagerie échographique des années 1970 3D rendu de surface Jumeaux 12e semaine 24e semaine jambes et insertion du cordon Miniaturisation des échographes Exemples de sondes à usage transcutané L’échographie Une technique d’imagerie simple Peu couteuse en investissement Prolongement de la palpation Non ionisante Possible au lit du patient Opérateur dépendante Patient dépendante Moins réinterprétable à distance Susceptible d’artéfacts Demande une pratique constante Exigence nécessaire sinon danger d’erreurs