UE libre UBO CLIMAT : Passé, présent, futur Plan du chapitre • Comprendre comment la pression et la température atmosphérique sont reliées entre elles • Établir les forces motrices responsables du mouvement de l’air Chapitre 4 Circulation atmosphé atmosphérique • Avoir une idée de la circulation générale de l’atmosphère (essentiellement horizontale) au niveau de la mer (surface) et au niveau de la tropopause • Évaluation du mouvement vertical atmosphérique S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 1 ATMOSPHÈRE et OCÉAN : FINES ENVELOPPES FLUIDES sur une TERRE TOURNANTE rayon de la Terre (RT) épaisseur troposphère épaisseur océan S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 2 Diffé Différences entre les enveloppes fluides de la Terre: l’atmosphè atmosphère et l’l’océ océan ATMOSPHÈRE = GAZ OCEAN = LIQUIDE ≈ 6,4 106 m = 6400 km ≈ 104 m = 10 km = 1.6 o/oo RT ≈ 5 103 m = 5 km = 0.8 o/oo RT N2 ~ 78 % O2 ~ 21 % Ar ~ 1 % H20 ~ 0.5 % CO2 ~ 0.04 % Composition de l’Atmosphère S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 3 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 4 1 Le sol terrestre est directement chauffé chauffé par le rayonnement solaire et, à son tour, il chauffe l’atmosphè atmosphère La basse atmosphè atmosphère (Troposphè (Troposphère) est chauffé chauffée par le sol et l’l’océ océan • L’atmosphère est subdivisée en couches selon la distribution de sa température; • Le profil vertical de température indique clairement les sources et les puits de chaleur pour l’atmosphère. S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 5 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 6 ATMOSPHÈRE := GAZ Masse Volumique Supérieure à 99.9% Supérieure à 99% Supérieure à 90% Distribution des molécules Supérieure à 50% Pression (mb) Loi des gaz parfaits P V= n R T • La masse volumique ρ est la masse contenue dans une unité de volume (i.e., kg/m3) • Pour une colonne d’air donnée, la masse volumique de l’atmosphère décroît avec l’altitude Haute atmosphère Masse volumique Niveau de la mer Pression Valeurs petites Valeurs grandes S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 7 1m 1m S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 8 2 Pression et Masse Volumique Pression atmosphérique Sommet de l’atmosphère • La pression P est une force par unité de surface (N/m2) • dans ce cas, le poids de la colonne d’air par unité de surface • La pression à chaque niveau d’altitude dépend de la masse d’air (poids=mg) contenue auau-dessus de ce niveau. - Sommet de l’atmosphère - Haute atmosphère P + P + Surface de la Terre Niveau de la mer Surface de la Terre 1m 1m Donc, puisque la masse d’air diminue avec l’altitude, la pression diminue toujours avec l’altitude S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 9 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 10 Variations de Pression Variations de Pression • Relation entre les variations de pression horizontales et le vent • Quel phénomène cause les variations horizontales de la pression atmosphérique ? • Équation d’état pour les gaz (Loi des gaz parfaits) • Équation d’état pour les gaz (Loi des gaz parfaits) PV = nRT → P=(nM /V) RT/M= ρ RT/M P=(nM/V) P= ρ (R/M)T= ρ r T si r=R/M=cste r=R/M=cste P= ρ r T La pression (P) varie si la masse volumique (ρ) varie ou si la Température (T) varie P, S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 11 ρ et T sont liées S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 12 3 Température et Masse Volumique Pression et masse volumique P = ρr T • Pour un volume d’air donné, la pression variera si la masse de l’air contenue dans ce volume varie (i.e. ρ car P = (avec r=R/M) colonne d’air Poids de l’air ρ = mair/V) surface ρr T ρ = P/rT P/rT Les deux colonnes d’air, de même masses, ci-contre ont des températures différentes. La colonne froide a une masse volumique plus importante (car la masse volumique est inversement proportionnelle à la température) colonne d’air chaud colonne d’air froid augmentation de la température Pfroid = S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 13 Température et Pression P = Pchaud S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 14 Variation d’élévation – surface isobare A cause des variations de masse volumique, une surface isobare s’élève dans de l’air chaud, s’abaisse dans de l’air froid. Là où la température change le plus rapidement, l’élévation de la surface isobare évolue le plus rapidement. ρr T •La température affecte la façon dont la pression décroît avec l’altitude. •La pression diminue avec l’altitude plus rapidement dans de l’air froid que dans de l’air plus chaud. •A 5km d’altitude la pression est plus forte au point 2 Changement de l’élévation de la surface isobare 500hPa: Là où la surface isobare s’abaisse le plus rapidement, les iso contours se resserrent. = S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 15 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 16 4 Variations de pression verticales et horizontales Gradient de Pression Horizontal La pression diminue avec l’altitude (donc selon la direction verticale) La pression change aussi d’un lieu géographique à un autre, même situés à la même altitude (variations horizontales de pression, dues aux différences de températures) Gradient de pression = variation de pression sur une distance donnée Pression (mb) Les variations de pression sur la verticale sont beaucoup plus importantes que sur l’horizontale L’écartement des isobares (lignes d’égale pression) montre le gradient de pression horizontal. Néanmoins les variations horizontales de pression sont très importantes car elles sont la raison de l’existence des vents (mouvements d’air horizontaux) S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 17 S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 18 Plan du chapitre Mouvements d’ d’air • Comprendre comment la pression et la tempé température atmosphé atmosphérique sont relié reliées entre elles • Établir les forces motrices responsables du mouvement de l’air • Avoir une idée de la circulation générale de l’atmosphère (essentiellement horizontale) au niveau de la mer (surface) et au niveau de la tropopause • Évaluation du mouvement vertical atmosphérique S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 19 Forces • • • • qui agissent sur les particules d’air Force de gradient de pression Frottement Gravité Force de Coriolis S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 20 5 Forces Force qui agissent sur les particules d’air • Deuxième loi de Newton : mouvements horizontaux • Force du gradient de pression • Force de Coriolis • Frottement • Gravité F = m a Force = masse x accélération • Intensité mouvement verticaux • Direction S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 21 Force du Gradient de Pression •Met l’air en mouvement elle est dirigée des hautes pressions vers les basses pressions •Son intensité est proportionnelle à l’espacement des isobares (plus intense si les variations de pression se font sur une courte distance) •Plus le gradient de pression est important, plus forts sont les vents S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 22 La Force du Gradient de Pression (FGP) détermine la vitesse du vent • FGP élevée – isobares très rapprochées – forte vitesse du vent S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 23 •FGP faible – isobares moins rapprochées – faible vitesse du vent S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 24 6 Pression au niveau de la mer (janvier) Pression au niveau de la mer (juillet) S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 25 Gradient de Pression Vertical Pour l’air il existe aussi un gradient de pression vertical dirigé de la surface de la Terre (pressions plus élevées) vers le sommet de l’atmosphère (pressions les plus basses) Le gradient de pression vertical est beaucoup plus intense que les gradients horizontaux, mais il est contrecarré par la force de gravité Équilibre hydrostatique = bilan des forces dans le fluide sur la verticale Gradient de Pression vertical Gravité (poids de la particule d’air) S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 26 Forces et mouvements atmosphériques les mouvements horizontaux de l’air sont plus importants que les mouvements verticaux car l’atmosphère (et l’océan) sont des enveloppes fluides fines – distance entre l’équateur et les pôles : 10 000 km – élévation moyenne de la troposphère :~ 10 km équilibre hydrostatique (sur la verticale) – équilibre entre la force de gravité et le gradient vertical de pression Une particule qui reste à un même niveau dans l’ l’air est en l’équilibre ’équilibre hydrostatique S. Speich - N. Daniault UBO Climat 4_ 27 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 28 7 Mais pourquoi la pression atmosphérique varie-t-elle d ’un lieu à un autre à la surface de la Terre ? Énergie solaire reçue en fonction de la latitude Soleil S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 29 Terre S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 30 Bilan radiatif terrestre: structure spatiale Rayonnement net = (rayonnement reçu à la surface de la Terre) moins (rayonnement émis à la surface de la Terre) Durant l’été austral, les régions recevant le plus d’énergie de la part du soleil sont les régions situées légèrement au Sud de l’Équateur géographique. Du fait de l’inclinaison de l’axe de rotation terrestre, les régions tropicales reçoivent beaucoup plus d’énergie que les régions subtropicales et polaires Les hautes latitudes de l’hémisphère Nord sont les plus déficitaires S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 31 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 32 8 Bilan radiatif terrestre Rayonnement net en moyenne annuelle Températures de surface Rayonnement net en moyenne annuelle les régions tropicales sont plus chaudes en général que les régions polaires – réception et absorption du rayonnement solaire Distribution en latitude de la moyenne annuelle du rayonnement solaire incident moins le rayonnement terrestre émis Rayonnement net en moyenne annuelle et ZONALE Énergie émise par la Terre (IR) Énergie solaire incidente (UV et visible) • En moyenne sur le globe le rayonnement incident et le rayonnement émis sont égaux; • Il y a un excès de rayonnement solaire incident sous les tropiques; aux plus hautes latitudes le rayonnement incident est inférieur à celui émis par la Terre (i.e., déficit); Rayonnement net en moyenne annuelle et ZONALE échanges d’énergie par les voies atmosphériques et océaniques – sinon : régions équatoriales beaucoup plus chaudes; régions polaires beaucoup plus froides • Afin d’équilibrer le déficit et porter le système vers l’équilibre, l’atmosphère et l’océan se mettent en mouvement. Ils transportent l’excès de chaleur tropical vers les régions polaires (régions qui perdent continuellement de la chaleur). S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 33 Force motrice des mouvements atmosphériques S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 34 Transport et distribution d’énergie calorifique par l’atmosphère et les océans • zones d’excès d’énergie près de l’équateur • zones de déficit d’énergie près des pôles • le système atmosphère océan cherche à rétablir un certain équilibre entre ces deux zones • résultat : la mise en mouvement et la circulation générale de l’atmosphère et des océans S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 35 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 36 9 Force motrice Rayonnement net en moyenne annuelle et ZONALE Le déséquilibre radiatif au sommet de l’atmosphère implique qu’il doit y avoir un transport méridien interne de chaleur, par l’action combinée de l’océan et de l’atmosphère, égal à ~6 1015 W à 30°N/S. Transport de chaleur de l’équateur vers les pôles par l’atmosphère Transmission de chaleur par convection Évaluation du transport de chaleur par l’atmosphère issu de différentes jeux de données S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 37 S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 38 Condition déséquilibrée de réception et absorption de l’énergie entre l’équateur et les pôles force motrice de la circulation atmosphérique et océanique transport de l’excès d’énergie à partir de l’équateur vers les pôles où il y a un déficit d’énergie transport en plusieurs étapes transport par les deux fluides : masse d’air et courant océanique S. Speich – N Daniault UBO Climat 4_ 39 10