Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de la masse instant t M = Nm = cte instant t + dt Évolution eulérienne instant t + dt Évolution lagrangienne Bilan des entrées/sorties de flux de masse dans le volume : Traduction : la masse présente au voisinage d’un point de fluide augmente si le flux de masse est convergent, et diminue si le flux de masse est divergent Page 23 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Traduction : la masse volumique d’une parcelle fluide ne peut varier que par modification de son volume : elle diminue si le champ de vitesse au voisinage est divergent, elle augmente s’il est convergent Page 23 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de la quantité de mouvement : repères et référentiels Z R: référentiel absolu (ou inertiel) : repéré par une étoile fixe z Ω R’ : référentiel terrestre, tournant à la vitesse angulaire Ω, de repère (C, X, Y, Z) verticale k j latitude O i R’’ : référentiel local repéré par (O, x, y, z) plan équatorial Une parcelle atmosphérique est repéré par le point M Dans R, sa vitesse est la vitesse absolue : Étoile fixe λ θ Y X longitude Dans R’, sa vitesse relative est : Et C Vitesse d’entrainement Accélérations d’inertie Accélération d’entrainement En accélérations : Accélération de Coriolis Accélération absolue Accélération relative Page 24 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Page 24 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de la quantité de mouvement : bilan des forces Force de pesanteur : combinaison de la force d’attraction terrestre et de la force d’inertie centrifuge, correspond au poids (g dépend de l’altitude de la parcelle fluide considérée) Force de pression : bilan des forces de pression appliquées à un élément de volume Force de viscosité : force s’opposant à la vitesse, caractéristique du fluide atmosphérique et de sa température, souvent négligée sauf dans les phénomènes caractéristiques de la couche limite Force de Coriolis : pseudo-force dont l’existence est due à la rotation du référentiel; elle n’existe que lorsque la parcelle fluide est en mouvement. Elle est toujours perpendiculaire à la vitesse, à sa droite dans l’hémisphère nord et à sa gauche dans l’hémisphère sud. Page 25 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Page 25 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de la quantité de mouvement : équation de Navier-Stockes D ρ u ( a dV ) 2e loi de Newton : = ∑ forces appliquées au volume dV Dt R ρ = masse volumique de l’élément de volume dV € Du Dt R' Fg Fp Fv = −2Ω ∧ u − Ω ∧ ue + + + m m m Force d’inertie de Coriolis, perpendiculaire Force d’inertie centrifuge, intégrée à la pesanteur (déformation de la Terre à sa formation) au mouvement, à sa droite dans l’HN, à sa gauche dans l’HS −Ω ∧ ue € Equation du mouvement d’une particule fluide dans l’atmosphère terrestre € Pour une atmosphère au repos, on retombe sur l’équation de l’équilibre hydrostatique Page 26 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Page 26 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de l’énergie : principe thermodynamique Pour une particule fluide, la conservation de l’énergie se traduit par les lois thermodynamiques : 1ère loi de la thermo. (énergie interne) : ΔU = variation d’énergie interne Q = chaleur échangée W = travail échangé De plus, pour un gaz parfait : δW = -PdV et dU = cVdT Où cV est la chaleur massique à volume constant (717.5 J.K-1.kg-1) Il existe 4 évolutions possibles d’une particule d’air sec ou humide (sans changement de phase) : • Transformation isochore (V = cte) δQ = cVdT • Transformation isotherme (T = cte) δQ = PdV • Transformation isobare (P = cte) δQ = cPdT • Transformation adiabatique (Q = 0) cVdT = -PdV ---> Adiabatique utilisée pour représenter les mouvements verticaux des parcelles d’air Page 27 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Page 27 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Conservation de l’énergie : focus sur la transformation adiabatique Le transport adiabatique d’une parcelle d’air sans changement de phase de l’eau implique : La température potentielle est la température que prendrait une particule atmosphérique si elle était ramenée adiabatiquement à 1000 hPa : Cette grandeur est conservée lors d’un déplacement adiabatique; Où P0 = 1000 hPa On montre (air sec) : Elle permet de comparer deux masses d’air situées à deux altitudes différentes. Atmosphère stable : la particule revient vers sa position initiale R ⎞ ∂θ ⎛ P0 ⎞ c ⎛ ∂T = ⎜ ⎟ × ⎜ − Γa.s ⎟ ⎝ ∂z ⎠ ∂z ⎝ P ⎠ P Γa.s = −10°/ km Atmosphère instable : le mouvement de la particule est accentué Atmosphère neutre : le mouvement de la particule reste le même Page 28 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Page 28 Les composantes du système clima6que L’atmosphère – lois de conserva6on Phénomènes ondulatoires : solutions possibles des lois de conservation Ondes de gravité internes Ondes de Rossby Ondes orographiques Source NOAA-CDC Image NASA Variations de P concentriques créées par la chute d’une masse d’air et qui subit la poussée d’Archimède : peuvent créer des bandes nuageuses parallèles Mouvements ondulatoires de la circulation atmosphérique de grande λ, due à la variation de la force de Coriolis selon la latitude Page 29 Institut Pierre Laplace Chapitre 2 : Le Simon système clima6que – Lois et mécanismes Image METEOSAT Stable : air redescend et entre en oscillation autour d'une hauteur ~ au sommet. Instable : air continue de s'élever, avec ou sans oscillation Page 29