Faits marquants Laboratoire Collisions Agrégats Réactivité J. Billy & M. Büchner Interaction laser-matière Atomes froids Interférométrie Femto Coord: D. Guéry-Odelin Coord: A. Gauguet Coord: B. Chatel Structure et dynamique moléculaire Ions-matière Agrégats Coord: P. Moretto-Capelle Coord: JM. L’hermite Théorie Coord: C. Meier 1 Interaction laser-matière 1: optique atomique Interférométrie atomique présentation M. Büchner Atomes froids propagation d’ondes atomiques ultra-froides guidées optique atomique, chaos Collaboration LPT • Beam splitter atomique en configuration guidée Réalisation d’une cavité atomique P. Cheiney et al. EPL 103, 50006 (2013) simulation • experiment G. Gattobigio et al, PRL 109, 030403 (2012) Interaction laser-matière 2: dynamique ultra-rapide Femto Développement de sources laser femtosecondes Interaction en champ fort d’impulsions laser fs avec des nanopointes Collaboration CEMES, LPT Photoémission au dessus du seuil (ATP) 6 M. Bionta et al. J. Mod. Opt. 61 833 (2014) log(Counts) (a.u.) Interaction avec des nanopointes de tungstène Etude de l’émission de photoélectrons en champ fort (Ilaser > 1011 W/cm²) 3 photons 4 photons 5 photons 5 4 3 2 1 0 0 Travail de sortie W : 4,5 eV Energie d’un photon : 1,55 eV 5 10 Energy (eV) 15 Physique Moléculaire Agrégats Collage et fragmentation d’agrégats d’eau 20 30 40 50 Collaboration LCPQ 60 70 80 90 100 110 120 130 150 J. Boulon et al. J. Chem Phys. 140, 164305 (2014) Ions-Matière 140 Temperature (K) Nanocalorimétrie d’agrégats d’eau: mesure des températures de transition solide-liquide 130 120 110 (H2O)nH+ 100 : this work : Schmidt et al (H2O)n-1OH- 90 (H2O)n 80 - : this work : Hock et al Collisions d’électrons/protons/photons X avec des molécules/nanoparticules Vent stellaire (keV) H+ Interaction coronène C24H10 / proton Mesure du taux de production de H2 moléculaire par fragmentation J.-P. Champeaux et al., MNRAS 441, 1479–1487 (2014) Coronène Nébuleuse du Rectangle Rouge H2° Théorie Modèles quantiques pour décrire des dynamiques d’interaction entre des systèmes atomiques/moléculaires et un environnement (pulse de lumière, surface) Applications : plasmas, astrophysique, génération d’harmoniques, dynamique des réactions de transfert de charges, dynamique dissipative dans les systèmes d’intérêt biologique, dynamique excitonique dans des nanostructures, superfluidité dans des nanogouttes d’hélium dopées … Interactions hydrogène-surface Collaboration LPT, LCPQ, CEMES, Laplace, IRAP H Probabilité de collage par physisorption d’atomes d’hydrogène sur graphène en fonction de l’énergie de collision B. Lepetit & B. Jackson, PRL 107, 236102 (2011) Central CH group Dynamique dans des clathrates Structure d’eau solide stabilisée par la présence d’une molécule hôte R. Franklin-Mergarejo et al. J. Phys. Chem. A, 115, 5983 (2011) Battements d’ondes atomiques LCAR/IRSAMC Université de Toulouse III et CNRS UMR 5589, Toulouse Boris Decamps Jonathan Gillot Gilles Dolfo Matthias Büchner Alexandre Gauguet Jacques Vigué Interféromètres à géométrie Mach-Zehnder Atomique Optique Réseaux diffractants Source atomique deBroglie Séparatrice Miroir Séparatrice h 54 pm mv Introduction d’une perturbation sur un seul bras observation d’un déphasage et l’atténuation de l’onde transmise • mesure de deux phases topologiques (PRL 109, 120404 2012; PRL 111, 030401 2013) He-McKellar-Wilkens et Aharonov-Casher (EPJD 68 2014) (HMW: seminaire « flash » (NEXT days 2013) • application d’une perturbation périodique en temps battement d’ondes atomiques ↔ bandes latérales atomiques ↔ superposition des états de mouvement Application d’un champ oscillant Fentes de collimation Ondes stationnaires laser Lithium Fente de détection ≈ 30 µm Forte collimation du jet atomique Un seul état quantique interne Onde atomique séparée: Dx≈ 100 µm M1 M3 M2 0,6m x 0,6m Signal (c/s) I=I0∙[1+V ∙cos(miroir)] 45k 40k 35k 30k Visibilité V = 84.5 1% 25k 20k 15k 10k 5k 0 0,0 335,5 671,0 1006,5 x - position du miroir M3 (nm) 1342,0 Flux moyen I0 = 23700 c/s Application d’un champ oscillant E (t) I=I0∙[1+V∙cos(miroir+ pert)] a: la polarisabilité électrique Application d’un champ oscillant Eu(t) Vu(t) El(t) L= 50 mm Vl(t) Configuration: « Pockels » Application d’une tension oscillante • Application d’une tension osc. à n= 21 Hz (durée 13 s) • n= 43 Hz Temps: X 10 Radio Toulouse PM Radio Toulouse PM à 54 pm sur onde atomique s) 0,0 335,5 671,0 1006,5 x - position du miroir M3 (nm) 1342,0 Battements d’ondes atomiques Vu(t) Dw constant Vl(t) Vu= Vs + Vm cos(wt) Vl= Vs + Vm cos((w + Dw) t) avec Dw petit w/2p Conclusion, applications (?) • Modulation temporaires des phases d’onde atomique • Observation des battements d’ondes atomiques • Création de superposition d’états de mouvement: • | ki,, Ωi > (moment d’inertie ћki,, energy ћΩi) →∑p Ap | ki,, Ωi +p w> (bandes laterales) • Détection synchrone avec ondes atomiques (?) • augmenter ncoupure: appliquer un faisceau laser focalisé (effet Stark dynamique) • • Bit 1: pert -p/2 Fax atomique Original Faxed Bit 0 Bit 1 Bit 0 335,5 671,0 1006,5 1342,0 x - position du miroir M3 (nm) P.A.Böckstiegel 1917/1918