EMISSION MULTI LONGUEURS D’ONDE PAR CASCADE RAMAN DANS UNE FIBRE OPTIQUE DE CHALCOGENURE Nicolas Ducros, Georges Humbert, Sébastien Février Institut de recherche XLIM, UMR CNRS n°6172, 123 avenue Albert Thomas, 87060 Limoges cedex [email protected] RESUME Une fibre de chalcogénure est utilisée pour une émission multi-longueurs d’onde autour de 1550 nm par cascade Raman. Quatre ordres Stokes sont obtenus à partir d’un pompage à 1550 nm. L’obtention de ces quatre ordres Stokes est due au fort gain Raman du verre As2S3 ainsi qu’à la très forte dispersion normale du matériau à la longueur d’onde de travail. Une partie théorique traite de l’amélioration des paramètres de la fibre pour une meilleure conversion Raman. MOTS-CLEFS : OPTIQUE NON LINEAIRE, DIFFUSION RAMAN STIMULEE, FIBRE CHALCOGENURE. 1. INTRODUCTION Certaines applications du domaine militaire nécessitent une émission laser à des longueurs d’onde du proche infrarouge, notamment dans les bandes de transmission de l’atmosphère situées entre 2 et 2,2 µm (bande I) d’une part, et 4,5 et 4,8 µm (bande II) d’autre part. Les lasers fibrés, peu sensibles aux vibrations, légers et potentiellement de faible coût, constituent une solution attractive. Actuellement, les lasers fibrés sont fondés sur des fibres silice dans le cœur desquelles sont dilués des ions optiquement actifs de terre rare. Cependant, la silice n’est pas transparente pour des longueurs d’onde supérieures à 2,2 µm et les raies lasers sont fixées par les transitions radiatives des ions de terre rare. Une solution fibrée fondée sur des fibres non silice et émettant en l’absence d’ions terre rare pourrait constituer une solution attractive pour l’émission en bande I et II. Une grande transparence dans le proche et moyen infrarouge des verres de chalcogénure à base de souffre et d’arsenic, ainsi que des propriétés non linéaires très intéressantes rendent l’utilisation de ces verres attractive. La conception et la réalisation de sources à partir de cascades Raman dans des domaines spectraux non couverts par la silice pourraient être obtenues. Ce matériau (As2S3) possède un gain Raman 90 fois supérieur à celui de la silice (gr = 5,7x10-12 m/W [1]). Cette étude porte sur la diffusion Raman stimulée (SRS) pour une émission multi-longueurs d’onde dans le proche infrarouge. Le zéro de dispersion du verre As2S3 étant proche de 4.5 µm, la diffusion Raman est l’effet non linéaire prédominant jusqu’à cette longueur d’onde dans le cas d’une fibre à saut d’indice (dispersion de guide négligeable). Récemment la SRS a été utilisée dans une fibre As2S3 afin de convertir un rayonnement de pompe à 1,55 µm vers 1,867 µm [1] sans toutefois atteindre la bande I. De plus il a été montré que la SRS permet d’atteindre la bande I par conversion de fréquence dans une fibre de silice pompée à 1,55 µm [2], l’obtention de longueurs d’onde supérieures étant limitée par l’absorption infrarouge de la silice. Dans cet article, nous proposons l’étude de l’effet Raman dans une fibre de chalcogénure pompée à 1550 nm en régime nanoseconde. 2. CARACTERISATION NON LINEAIRE Une fibre de chalcogénure a été fabriquée par le FORC de l’Académie des Sciences de Russie par la méthode du double creuset. Elle présente un diamètre de cœur de 10 µm, une ouverture numérique de 0,2 et une longueur de 3 m. Ces paramètres entraînent un comportement multimode (fréquence spatiale normalisée V = 4,05). Le montage expérimental utilisé pour la génération d’une cascade Raman dans une fibre de chalcogénure est représenté sur la figure 1. Une source laser fibrée émettant à 1550 nm, de durée d’impulsion 3,2 ns, de fréquence de répétition 140 kHz est collimatée puis injectée à l’aide d’un objectif de microscope x16 dans la fibre. Le signal issu de la fibre est collimaté par une microlentille et analysé spectralement par un système de détection infrarouge. Ce système est composé d’un monochromateur et d’un détecteur PbSe refroidi thermo-électriquement. Un système de détection synchrone est ajouté à ce système de détection pour maximiser le rapport signal sur bruit. Fibre As2S3, L=3m Système de détection IR Keopsys Ȝ 1550 nm, IJ = 3,2 ns, f = 140 kHz Microlentille de collimation Objectif x 16 Lentille de collimation Fig. 1 : Montage expérimental pour la mesure de génération Raman dans une fibre de chalcogénure 0 -5 -10 -15 -20 -25 -30 -35 -40 1500 1 Pe = 220 mW Pe = 334 mW Pe = 411 mW 1600 1700 1800 1900 2000 Longueur d'onde /nm Fig. 2 : Spectres mesurés en sortie de fibre pour différentes puissances moyennes injectées Ps /unité arbitraire Ps /unité arbitraire Les spectres obtenus sont présentés sur la figure 2. Nous pouvons également tracer l’évolution de la puissance de pompe et de la puissance des 4 ordres Stokes en fonction de la puissance moyenne en entrée de fibre. Pompe Stokes 1 Stokes 2 Stokes 3 0.8 0.6 0.4 0.2 0 140 240 340 Puissance moyenne de pompe /mW Fig. 3 : Evolution des puissances de pompe et des différents Stokes en fonction de la puissance injectée dans la fibre Le rendement d’injection est estimé à 84 %. Ce rendement est calculé en tenant compte des réflexions sur les faces d’entrée et de sortie de la fibre ainsi que des pertes linéiques (estimées à 1dB/m). Le spectre mesuré permet d’observer 4 ordres Stokes décalés de 360 cm-1 de leur pompe respective (ΔAs2S3 = 345 cm-1). Nous constatons un bon transfert d’énergie de la pompe vers le Stokes 1 puisque la différence de niveau entre les deux raies spectrales est de 4,25 dB. Cependant, au cours de la propagation, en raison du caractère multimode, certains modes existants ne génèrent pas de SRS, ce qui explique la non déplétion des différentes pompes. Une fibre de plus grande longueur et monomode à la longueur d’onde de pompe permettra un meilleur transfert d’énergie et l’apparition d’ordres Stokes élevés. L’autre facteur limitant l’apparition d’ordres Stokes élevés est la faible intensité seuil de dommage du verre As2S3 évaluée à 1,28 GW/cm2. Cette valeur est en accord avec celle donnée par Kulkarni et al [1]. L’évolution des puissances des différents ordres Stokes en fonction de la puissance injectée est représentée sur la figure 3. L’effet de seuil pour les ordres 2 et 3 est bien visible Le seuil du Stokes 2 est d’environ 140 mW tandis que le Stokes 3 présente un seuil de 230 mW. Une tendance oscillatoire est à noter, elle peut être attribuée au caractère multimode de la fibre. 3. SRS : ETUDE THEORIQUE La SRS est un effet non linéaire basé sur un échange d’énergie entre une molécule (ou groupe de molécules) et une onde optique. L’évolution des amplitudes des champs électriques de pompe et Stokes est régie par les équations couplées suivantes [3] : dAp =−α p Ap − G0 Ap As1 + N s1 Ap 2 (1) dz 2 2 ( dAsi =−α si Asi + G0 npλp Asi −12( Asi + N si Asi −1 )− Asi Asi +1 + N si +1 Asi 2 dz 2 2 nsiλi ) (2) dAsN =−α sN AsN + G0 npλ p As N −1 2(AsN + N sN AsN −1) (3) dz 2 2 nsN λN où z est l’axe de propagation, Asi et Ap sont les amplitudes des champs électriques liés aux ondes Stokes et pompe, G0 est le gain Raman défini par G0 = gr/Aeff, nsi et np sont les indices de réfraction aux longueurs d’onde Stokes et pompe, Įs et Įp sont les pertes linéiques et Nsi correspond à l’amplitude de l’émission spontanée dans le matériau. N est l’indice du dernier Stokes calculé. La fibre modélisée est une fibre que nous envisageons de faire réaliser au FORC. Son diamètre de cœur est égal à 2,9 µm et son ouverture numérique vaut 0,2. Ces paramètres conduisent à un caractère monomode à la longueur d’onde de pompe. Dans cette configuration, les pompes (pompe et Stokes 1, 2 et 3) seront converties intégralement comme le montrent les figures 4 et 5 au bout de 3 m de fibre. 60 Pompe Stokes 1 Stokes 2 Stokes 3 Stokes 4 25 Ps /W 40 Ps /W 30 Pompe Stokes 1 Stokes 2 Stokes 3 Stokes 4 50 30 20 15 20 10 10 5 0 0 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 Z /m Fig. 4 : Evolution des puissances pompe et Stokes en fonction de z pour P pompe = 60 W 0 10 20 30 40 Puissance de pompe /W 50 60 Fig. 5 : Evolution des puissances pompe et Stokes en fonction de la puissance de pompe en L = 3 m CONCLUSION En conclusion, grâce à un zéro de dispersion très éloigné de la longueur d’onde de pompage (très forte dispersion normale), la génération Raman dans une fibre chalcogénure est possible à 1550 nm. Un caractère monomode à la longueur d’onde de travail (d = 2,9 µm) permettrait d’accroître le transfert d’énergie entre les différents ordres Stokes successifs. Cette étude est une étude préliminaire dans le but de concevoir et réaliser des sources laser dans le moyen infrarouge et notamment dans les bandes I et II. La prochaine étape sera la réalisation ainsi que la caractérisation de la fibre modélisée. Une autre étape consistera en la caractérisation non linéaire de la fibre utilisée dans la première partie en pompant celle-ci à l’aide de sources émettant dans l’infrarouge moyen. Nous remercions grandement le Fiber Optics Research Center de l’Académie des Sciences de Russie pour la fabrication de la fibre présentée dans cet article. RÉFÉRENCES [1] O. P. Kulkarni et al, "Third order cascaded Raman wavelength shifting in chalcogenide fibers and determination of Raman gain coefficient," Opt. Express 14, 7924-7930 (2006). [2] P. T. Rakich et al., “Efficient mid-IR spectral generation via 4th order cascaded-Raman amplification “, CLEO US (2008). [3] S. Yiou, et al, "Stimulated Raman scattering in an ethanol core microstructured optical fiber," Opt. Express 13, 4786-4791 (2005).