LES AIMANTS

IV- E
xplication de l'aimantation
1) Expérience de l'aimant brisé
Lorsqu’on aimante une épingle en la frottant contre un aimant puis qu’o
n la plonge ensuite
dans la poudre de fer, on observe qu’elle présente toujours deux pôles aux deux extrémités.
Coupons la en deux au moyen d’une pince en la mettant sous un papier pour ne pas r
isquer de
se blesser les yeux. Il réapparaît toujours un pôle sur le bout coupé, comme on l’o
bserve en la
plongeant dans la poudre de fer, de telle manière qu’il s’avère impossible d’i
soler un pôle (voir
vidéo ci-dessus).
Si l’on recommence à couper les morceaux en deux, le phén
omène se répète. On peut
imaginer une expérience de pensée ou on continue à couper les morceaux en deux. Est-ce
possible à l’infini ? Non, quand on sera arrivé à un atome unique (ατοµα v
eut dire insécable en
grec), il sera impossible de continuer. Extrapolant le résultat précédent jusqu’à
un atome
unique, on en déduit que le secret de l’aimantation réside dans le fait qu’u
n atome unique se
comporte comme un aimant.
2) Corps paramagnétiques et ferromagnétiques
On peut alors repartir dans l’autre sens, et, supposant que pour un corps donné, les atomes
sont de petits aimants, voir ce qui se passe lorsqu’on les rassemble. Pour cela, dans l
'animation
j
ointe (explication détaillée de l'animation avec ce lien)
une multitude de petits aimants
mobiles en rotation sont placés proches les uns des
autres. Ces aimants interagissent avec leurs
voisins (deux pôles de mêmes noms se repoussent et d
eux pôles de noms contraires s'attirent).
Ici, on considère une interaction magnétique entre p
roches voisins. Dans la réalité, l'interaction
est électrostatique, mais tend également à orienter
les petits aimants parallèlement ou
antiparallèlement (corps ferromagnétiques dans le pr
emier cas, antiferromagnétiques ou
ferrimagnétiques dans le second cas).
e
les lignes et les colonnes a à peu près la
me
raction entre deux aimants de deux lignes
voisines est plus faible.
À basse température, quand l'agitation thermiqu
e
est faible (dans l'animation on ajoute une
agitation aléatoire en rotation d'autant plus forte
que la température est sensée être forte), les
aimants se regroupent en domaines d'orientations identiques. On a un corps ferromagnétique.
Suivant que les domaines restent bloqués quand on en
lève l'aimant qui les a tous orientés dans
le même sens, ou suivant qu'ils ne restent pas bloqués, on a un aimant ou un matériau doux
(comme le fer pur). Au dessus d'une certaine tempéra
ture dite température de Curie et propre à
chaque substance, les domaines ne se forment plus, c
e qui n'empêchent pas les petits aimants
de s'orienter approximativement en présence d'un gro
s aimant et d'être globalement attirés,
mais plus faiblement. On a une substance paramagnéti
que comme l'oxygène liquide. La vidéo
ci-dessus avec les petites boussoles fixées sur une pla
évidence la transition ferro-para quand on chauffe.
C'est quand les petits aimants s'alignent dans le sens de la longueur de l'objet qu'il y a le plus
de pôles nords en face de pôles suds et que l'énergi
e est la plus basse. Un objet s'aimante donc
spontanément en présentant deux pôles opposés aux ex
trémités; c'est le cas d'une manière
évidente pour deux boussoles très près l'une de l'au
tre. Mais, on peut de force aimanter un
corps avec deux pôles opposés sur deux faces planes
opposées par exemple. Tel est le cas de
l'aimant posé dans la cuillère de la vidéo du chapitre précédent.
3) Le moteur à transition paramagnétique-ferromagnétique
Les pièces de un Franc étaient en Nickel pur. Au
dessus de la température de Curie du
N
ickel qui vaut 358°C, la pièce de un Franc est très
faiblement attirée par un aimant et n'est
donc pas retenue proche de l'aimant. À basse température (en dessous de 358°C), l
e Nickel est
ferromagnétique et est fortement attiré par un aimant. On réalise ainsi un moteur thermique
comme on le voit dans l'animation ci-dessus, et dans la vidéo ci-c
ontre à droite. Pour le fer, la
température de Curie est de 770°C. Lorsqu'on fait le
moteur avec un trombone (vidéo
suivante), on voit qu'il faut qu'il soit chauffé au
rouge pour ne plus être attiré. On a ainsi une
p
reuve que les pièces de un Franc ne sont pas en aci
er et que l'acier n'est pas le seul métal à
être attiré par un aimant. La différence des points
de Curie qui se manifeste par le fait qu'un
objet doit être chauffé au rouge et pas l'autre, met bien en évidence la différence.
4) Origine de l'aimantation atomique
Nous avons vu au paragraphe 4 du chapitre III sur les aimants au cycle 3, qu'un courant
électrique circulaire se comporte comme un aimant. O
r, dans un atome, les électrons tournent
en rond autour du noyau, créant ainsi autant de cour
ants électriques circulaires. De plus,
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bien en
nche de contreplaqué met
Dans la plaquette du dessous
, l'interaction entr
ême intensité. Dans la plaquette du dessus l'int

l'électron possède un spin, ce qui correspond intuitivement à une rotation de l'électron sur lui-
même. Il correspond également un courant électrique
circulaire à cette rotation. Ce sont ces
rotations de particules chargées microscopiques qui
sont à l'origine de l'aimantation de chaque
atome d'une substance sensible au magnétisme.
5) La plupart des corps sont pratiquement insensibles au magnétisme
On peut alors se demander pourquoi si peu de corps sont sensibles à l’e
ffet magnétique.
Montrons tout d'abord que dans les isolants, les éle
ctrons se regroupent deux par deux avec des
rotations opposées, ce qui annule l’aimantation : dans les sels, les ions ont un nombre pair
d’électrons, et le regroupement deux par deux est total. Dans une substance non ionique, les
électrons célibataires qui restent sont mis en commu
n deux par deux pour faire des liaisons
chimiques, et les deux électrons de chaque liaison o
nt encore une aimantation totale nulle. Ce
n’est pas le cas tout de même pour toutes les liaisons
chimiques. Certaines orbitales
moléculaires peuvent garder des électrons célibataires ; c’est le cas de la molécule O2 qui est
paramagnétique (vidéo ci-contre à droite). Seules les couches électroniques quantiques d et
f
peuvent rester avec un nombre impair d’électron, en étant profondes et ainsi sans participer à
des liaisons chimiques. Ce phénomène explique par ex
emple le magnétisme de la magnétite
Fe3 O4 . Pour les métaux, les électrons délocalisés qui assurent la conductivité électrique sont
obligés de se tasser dans des états quantiques différents, donc de rotations opposées ; le
magnétisme des électrons délocalisés, le paramagnétisme de Pauli est donc très faible (sous
l’action d’un champ magnétique, les spins s’a
lignent tout de même un peu avec ce dernier). À
la température ordinaire, seuls le Fer, le Cobalt et le Nickel sont ferromagnétiques. Il s’agit du
ferromagnétisme de STONER des électrons délocalisés.
Deux électrons de même spin,
contrairement à deux électrons de spin opposés, sont obligés de s’éviter, car s’i
ls étaient trop
près l’un de l’autre, il seraient alors totalement dans le même éta
t quantique (position et spin),
ce qui est interdit. Leur énergie de répulsion élect
rostatique est alors plus faible que celle de
deux électrons de spin opposés donc d’aimantation nulle qui peuvent s’a
pprocher. Il peut donc
dans certains cas être favorable énergétiquement que tous les spins des électrons de conduction
dans un domaine soient alignés et de même sens. C’est le cas du Fer, du Cobalt et du Nickel.
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L'oxygène liquide (ébullition à -183ºC), est
généré par liquéfaction sur la surface d'un
cône métallique rempli d'azote liquide
(ébullition à -196ºC). Il est attiré par un
champ magnétique non uniforme : les
gouttelettes de O tombent par terre mais,
lorsque le champ magnétique est appliqué
("ON"), elles sont retenues entre les deux
pôles de l'aimant.
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