Questions – Mesure de masse 1673.72 1674.72 Substance P(âques) Séquence: THREE EASTER EGGS 0.17 m/z 1670 1672 1674 1676 1678 1680 • Quelle serait la masse approx. en se basant sur le rapport isotopique? • La masse indiquée est-elle nominale, moyenne ou exacte? • Quelle est la resolution si la largeur de a 50% est de 0.17 m/z? • Si la form. emp. est C64H103N23O30, combien d’atome l’ion a 1674.72? 12C contient Règle de l’azote: Masse moléculaire paire pour un # pair d’atome d’azote CHM 2971 H06 1 Spectrométrie de masse Technique d’ionisation Principe Analytes Limite de detection Commentaires Impact electronique (EI) Impact d’électron de 70eV avec molécules neutres gazeuse Molecules volatiles < 1000 Da et thermiquement stables Bas pg Gain significatif d’energie interne (> 10eV) i.e. ion fragments Ionisation chimique (CI) Addition (+) ou abstraction (-) electrophile avec gas ionisant Molecules volatiles < 1000 Da, depend de l’affinite protonique (PA) ~10-50 pg Gas ionisants (CH4 , AP:552 kJ/mol) NH3, AP: 854 kJ/mol) – Eint. Ionisation/ désorption par champ élect. (FI/FD) Cationisation (+H, Na) avec sel Polymères jusqu’a 3.5 kDa ~50-100 pg Champ de 2V/Ǻ, analyte depose sur emetteur de graphite Bomb. d’atomes rapides (FAB) ou d’ions rapides (LSIMS) Echange de proton (ou adduit d’alkalin) avec matrice Biopolymeres jusque’a 20 kDa ~ng (pmols) FAB: Xe: ~8 keV, LSIMS: Cs+: ~30 keV, Matrice: glycérol, thioglycérol, DTT/ET Nébulisation électrostatique (ESI) Nebulisation d’especes ionique en solution sous un champ elect. Biopolymeres jusque’a 1MDa ~1 fmole Peu de fragmentation. Ions multiplement chargés Désorption laser avec matrice (MALDI) Desorption/ionisa tion avec matrice absorbant UV Biopolymeres jusque’a 300kDa ~1 fmole Peu de fragmentation, ions simplement chargés CHM 2971 H06 2 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Impulsion laser de 4 ns (λ337 nm , N2, 106-107 W/cm-2) Zone d’irradiation de 0.05-0.2 mm [M+H]+ To MS ± 30 kV Échantillon + matrice 10000 m/z 15000 Caractéristiques: Analytes: Sensibilité: Précision: Résolution: Purete de l’ech.: Matrice: CHM 2971 H06 Biomolecules jusqu’à - 500 kDa 1-10 pg (-1-10 fmoles) Avec TOF ± 0.02% (ext.), ± 0.005% (int.) Avec TOF 15,000 (<10kDa), <1000 @ >20 kDa Moindre susceptibilité à la présence de sels (mM) Absorbe en UV, dépend de l’analyte, peut causer un bruit de fond < 800 Da 3 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Impulsion laser de 4 ns 106 W/cm2 (λ337 nm , N2) Echantillon + matrice (1:5000) Co-crystallisation International Journal of Mass Spectrometry 200 (2000) 71–77 Mass Spectrometry Reviews, 17 (1998), 337–366 CHM 2971 H06 4 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice λ UV/visible regions Excimer gaz rares: ArF KrF XeCl XeF Azote 193 248 307 351 nm nm nm nm 337 nm Infrarouge Er:YAG CO2 fondamentale 2.94 µm 9.6 nm, 10.6 µm Plus communs Laser Science Inc. VSL-337ND nitrogen laser. Specifications : 250µJ/impulsion, 3 ns temps d’impulsion. Duree de vie ~ 2-4 ans. CHM 2971 H06 5 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Aspects mécanistiques Impulsion laser ± 30 kV Un faisceau moléculaire supersonique occasionne la sublimation de l’analyte/matrice Analyte + matrice Modèle de désorption avec matrice La matrice absorbe la radiation dans la gamme d’émission du laser. L’énergie absorbée occasionne la dissociation de la matrice. La zone irradiée s’etend sur une zone de 300 μm x 600 μm, 25 Å profondeur, et déplète environ 4.5 x 10-10 cm3 de solide. La dissociation rapide de la matrice libère des molécules neutres et des analytes en phase gazeuse et produit une région de plus haute pression dans le voisinage de la surface irradiée. Cette haute pression se traduit par une expansion supersonique amenant avec elle les analytes desorbés. CHM 2971 H06 6 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Aspects mécanistiques Photoexcitation CHM 2971 H06 Excitation par 2 photons Excitation par 2 photons simultanement Mass Spectrometry Reviews, 17 (1998), 337–366 7 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Matrices OH COOH 2,5-dihydroxy benzoic acid (DHB) 1, 2, 3, 4, 5 OH CN CH=C α-cyano-4-hydroxycinnaminic acid (CHCA) COOH 1, 2 HO OH 3-hydroxypiconilic acid (HPA) N OH COOH O 4 OH Dithranol (non acide) 5 OH O Sinnapinic acid HO C CH 3 2 HO (1: peptides, 2: protéines, 3: oligosaccharides, 4: acides nucléiques, 5: polymères) CHM 2971 H06 8 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Préparation de l’échantillon A. Evaporation • Désaler l’échantillon (Zip tip). Utiliser au besoin des billes échangeuse d’ions pour réduire la formation d’adduits alcalins. • Préparer solution ~ 10 µM de l’échantillon dans une solution aqueuse d’acétonitrile. • Préparer une solution de 0.1 M solution de matrice (DHB ou CHCA) in 1:1 Acétonitrile:eau. • Mélanger la solution de matrice et l’echantillon 1:1 (v:v). • Appliquer 0.5 µL de l’echantillon/matrice sur la plaque et sécher. S.L. Cohen, B.T. Chait, Anal. Chem. 68, 31-37 (1996) B. Couche mince • Dissoudre la matrice dans l’acétone avec 1-2% eau et appliquer sur la plaque. • Rinser la plaque légerement avec l’eau pour enlever les sels. • Appliquer l’échantillon. O. Volm, P. Roepstorff, M. Mann, Anal. Chem. 66, 3281-3287 (1994) C. Sandwich • Préparer une couche mince comme decrit en B. • Appliquer analyte/matrice sur la couche mince celle-ci formant de cristaux de germination. F. Xiang, R.C. Beavis, Rapid Commun. Mass Spectrom. 8, 199-204 (1994) CHM 2971 H06 9 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Application de l’échantillon CHM 2971 H06 10 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Présence de sels Compatibles Procédure pour désaler les echantillons Bicarbonate d’ammonium Acetate d’ammonium Bis-Tris Tris(≤100 mM) Hepes(< 100 mM) Billes échangeuse d’ions Incompatibles Lavage: Tampons phosphates Tampons sulfates Tris(> 100 mM) Hepes(>100 mM) 1. Utiliser 0.1% TFA ou 5% isopropanol pour les detergents nonionique 2. Pipetter 1-5 μl de solvant et appliquer sur l’echantillon/matrice et laisser reposer 5s 3. Enlever le liquide avec une pipette ou avec un jet d’air. 4. Repeter 2 fois 5. Secher avant l’analyse MALDI. CHM 2971 H06 1. 2, 3. 4. 5. 6. Placer ~0.1 mg de billes SCX (200 mesh) sur un parafilm. Ajouter 5 to 10 μl d’echantillon aux billes. Pipetter ~ 20 fois. Laisser reposer 30 s. Enlever le surnageant et deposer la solution de matrice/solvant Laisser reposer ~30s et appliquer surnageant sur la plaque MALDI 11 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation - Désorption laser avec matrice Instrumentation MALDI-TOF DE STR PerSeptive Biosystems CHM 2971 H06 12 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) ⇑ Champ électrique ↓ ↓ ↓ ↓ ↓ Nébulisation des gouttelettes ↓ ↓ Echantillon/ phase mobile ↓ Air Evaporation du solvant ↓ ESI voltage (5 kV) ↓ Ejection des ions Caractéristiques: Analytes: Sensibilité: Précision: Résolution: Hybride: CHM 2971 H06 Biomolécules jusqu’à - 500 kDa 1-10 pg (-1-10 fmoles pour 1000 Da) ± 0.02% (ext.), ± 0.005% (int.) Avec TOF 15,000, >100,000 avec FTMS Couplage en ligne avec EC, CLHP, infusion 13 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) o La nébulisation électrostatique est obtenue suite a l’application du voltage (~1-3 kV) a l’extremité de l’émetteur (capillaire couvert d’une couche métallique, tube d’acier inox, jonction liquide). o Un fin pinceau de gouttelettes chargées est observé à l’extremité de l’émetteur. o Les goutellettes chargées sont rapidement dispersées avec l’évaporation du solvant. o Pour les débits > 1 μL/min l’evaporation est accélerée avec l’utilisation d’un nébuliseur coaxial ou de jets d’air chaud. o L’ émission des gouttelettes chargées dépend du voltage appliqué ainsi que du débit de l’ échantillon www.newobjective.com CHM 2971 H06 14 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Caractéristiques du spectre de masse ESI 8+ 9+ 1112.1 1251.0 +H 10+ 7+ Protéine de 10,000 Da 1429.6 6+ 1667.7 1001.0 1500 1000 m/z Apparition d’ions multiplement chargés ie [M-nH]n- ou [M+nH]n+ Espacement entre deux série d’ion multiplement chargés correspond a l’ajout ou l’abstraction d’un proton de la molécule. Comment peux t’on determiner la masse moléculaire? m / z1 = [M + nH] z CHM 2971 H06 et m / z2 = [M + nH + 1] z +1 et m / z 2 < m / z1 15 Spectrométrie de masse Nébulisation électrostatique (ESI) calcul de masse M = m / z1 (z ) − ( z )H et m / z2 = m / z2 (z + 1) = m / z1(z ) − H (m / z1 (z ) − ( z )H + [z + 1]H) z +1 donc z = m / z2 − H m / z1 − m / z2 Dans l’exemple précédent: z= 1251.0 − 1.0078 = 7 et M = 7 × 1429.6 − (7 × 1.0078) = 10000Da 1429.6 − 1251.0 CHM 2971 H06 16 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Ions multiplement chargés et charge M: 1000.5 Da 1001.5 1 m/z Simplement chargé 0.5 m/z 501.3 Doublement chargé 0.33 m/z Triplement chargé 334.5 m/z CHM 2971 H06 17 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Aspect mécanistique Production de gouttelettes chargées à partir de l’analyte dissout en solution Evaporation du solvant, diminution de la taille des gouttelettes, desintégration de celles-ci donnant lieu à des micro-gouttelettes plus chargées. Production d’ions en phase gazeuse. Phénomènes secondaires tels oxidation de l’analyte. CHM 2971 H06 18 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Gouttelettes chargées. La solution à l’extrémité du nébuliseur électrostatique est soumis à une tension électrique elevée. L’évaporation du solvant et la collision avec les molécules environnantes a pression atmospherique occasionne une réduction de la taille des gouttelettes. Une explosion Coulombique (fission) survient lorsque la micro-gouttelette atteint la limite de Rayleigh ou l’ampleur du champ électrostatique est plus grand que la tension de surface Anal. Chem. 65, 972A (1993). eAlimentation haut voltage R: 0.945 um N: 51250 e- + - + 462 us + ++ + + +++ R: 1.5 um N: 51250 Oxidation Taylor cone + + + + + + +++ + + + + +++ + ++ + + + ++ + ++ + + + ++ + ++ +++ + + + + + + 183 us 0.03 um 278 + + 0.939 um 43560 CHM 2971 H06 Réduction 0.09 um 384 0.003 um 2 + ++ ++ ++ + 0.03 um 236 19 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Taille de l’émetteur, débit et efficacité d’émission. Les progrès récents dans la fabrication d’émetteurs de petits diamètres et la disponibilité de pompes CLHP à faible débit ont permis d’obtenir des gains importants de sensibilité (Wilm, M.S., Mann, M., Int. J. Mass Spectrom. Ion Proc., 136, 167, (1994)]. Dans ces conditions un cône de Taylor est obtenu pour des debits de 25-100 nL/min avec une émetteur de <10 mm. Le rayon d’émission est definit par: ρ ⎛ ⎜ re = ⎜ ⎜ ⎝ 2 4π γ ⎞ ⎡⎛ U ⎞ ⎛π a ⎞⎢ tan − α ⎜ ⎟ ⎝2 ⎠ U t⎠ ⎢⎣ ⎝ 2 ⎤⎟ ⎟ − 1⎥ ⎟ ⎥⎦ ⎠ 1/ 3 x ⎛ dV ⎞ ⎝ dt ⎠ 2/3 où γ est la tension de surface du liquide, α l’angle de cone liquide, ρ sa densité, Ut et Ua le seuil du voltage d’émission et le voltage appliqué, et dV/dt le débit. Pour un capillaire de dimension donné, le diamètre est proportionnel au débit (DV/dt)2/3. CHM 2971 H06 20 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Comparaison de la sensibilité et du débit en LC-MS Diamètre (mm) Débit (μL/min) Qté inj. (pmol) Facteur de conc. Rel. 4.6 500-1000 102-105 1 2.1 100-400 50-104 5 1.0 40-100 5-103 20 0.32 1-10 0.5-500 200 0.075 0.05-0.5 0.001-1 3700 CHM 2971 H06 21 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Comparaison de la sensibilité et du débit en LC-MS CHM 2971 H06 22 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) CHM 2971 H06 23 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) CHM 2971 H06 24 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Résolution accrue pour l’analyse de protéines en mode ESI. MALDI permet par contre une mesure de masse avec une plus grande sensibilité pour l’analyse de glycoprotéines, ce qui n’est pas possible avec ESI car la protonation de l’analyte ne permet pas d’obtenir des m/z dans la gamme accessible du MS. CHM 2971 H06 25 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Analyse de peptides et protéines par ESI Smith et al. Anal. Chem., 62, 882 (1990) CHM 2971 H06 26 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Analyse LC-MS de digestat trypsique de lectin (PNA) CHM 2971 H06 27 Spectrométrie de masse Techniques d’ionisation – Nébulisation électrostatique (ESI) Spectre de masse d’oligonucléotide dT10 en présence d’imidazole et piperidine (échange H/Na) GreigM., Griffey. R.H., Rapid Commun. Mass Spectrom., 9, 97 (1995) CHM 2971 H06 28 Spectrométrie de masse Analyseurs – Généralités Type Temps d’envol Acronyme TOF Principe de séparation Dispersion temporelle d’un fasceau ionique pulsé; séparation selon le temps d’envol Secteur magnétique B Dispersion d’un faisceau ionique continu; séparation selon le momentum des ions dans un champ magnétique (Forces de Lorentz) Quadrupole linéaire Q Faisceau ionique continu dans un champ quadrupolaire linéaire de radio-fréquence; séparation selon la stabilité des trajectoires. Trappe ionique quadrupolaire linéaire LIT Faisceau ionique continu et ions piègés; accumulation et séparation dans un champ linéaire de radio-fréquence quadrupolaire Trappe ionique quadrupolaire QIT Ions piègés; separation selon la trajectoire stables d’ions dans un champ quadrupolaire tridimensionelle de radio-frequence Résonance ionique cyclotronique ICR Ions piègés; séparation selon la fréquence cyclotronique (Force de Lorentz) dans un champ magnétique. CHM 2971 H06 29 Spectrométrie de masse Analyseur – Temps d’envol La séparation temporelle des ions dans un tube de temps d’envol de longueur D est définie par: t = m •D 2eV De facon plus génerale nous devons considérer l’espace spatiotemporelle des ions au moment de leur accélération, ceux-ci étant dispersés sur une distance s entre la grille d’extraction et la plaque arrière de la source. Ce temps de résidence contribue également au temps d’envol et peut etre calculé en considérant la vélocité à chaque position s de la source. CHM 2971 H06 30 Spectrométrie de masse Analyseur – Temps d’envol Detecteur Temps d’envol linéaire (MCP) Cible + echan. Temps Laser Detecteur (MCP) Temps d’envol avec Reflectron Temps CHM 2971 H06 31 Spectrométrie de masse Temps d’envol Extraction retardée (Time-lag focussing)* Lors de l’ionisation les ions ont une distribution d’énergie cinétique causant un élargissement de pic et une perte de résolution. En formant les ions dans un champ électrique faible et en appliquant le potentiel d’accéleration après un délai on peut minimiser la dispersion d’énergie cinétique des ions. La période d’attente entre l’ionisation et l’extraction des ions (delai) et le champ electrique entre la source d’ionisation et l’électrode d’extraction sont ajustés séparement pour maximiser la resolution à une masse donnée. Source V Grille d’extraction 0 ΔV faible, ↓Δ énergie cinétique, focalisation spatiale ΔV élevée, extraction des ions 20k Temps CHM 2971 H06 *WC Wiley, IH McLaren, Rev. Sci.. Instrum., 26, 1150, (1955) 32 Spectrométrie de masse Temps d’envol Extraction retardée (Time-lag focusing)* 0V Ions de même m/z, vitesse différente + + Détecteur + 1: Aucun champ électrique. Dispersion des ions durant le délai. +20 kV + + + +18 kV 2: Champ électrique. Gradient de voltage accélère davantage les ions plus près de la source. + 0V + + 3: Ions de faible vitesse rejoignent les plus rapides et sont focalisés au détecteur. Source CHM 2971 H06 Grille à voltage variable 33 Spectrométrie de masse Temps d’envol Extraction retardée (Time-lag focussing)* Angiotensine I m/z 1296 CHM 2971 H06 34 Spectrométrie de masse Temps d’envol Reflectron Reflectron à champ uniforme. Un reseau de resistance entre l’entrée de la grille et la fin du reflectron forme un champ électrique de croissance linéaire. R.J. Cotter, Time of flight mass spectrometry, ACS, 1997 CHM 2971 H06 35 Spectrométrie de masse Temps d’envol Avantages reflectron et extraction retardée Longueur du tube d’envol Lineaire/reflectron 1.3/2.0 m 2.0/3.0 m 4.2/6.6 m CHM 2971 H06 36 Spectrométrie de masse Temps d’envol Injection orthogonale* L’analyse du temps d’envol des ions est discontinue. Les analyseurs à temps d’envol requièrent que les ions soient produits par paquets successifs. Ces analyseurs sont compatibles avec les sources d’ionisation pulsée tel MALDI. Les sources d’ionisation continues telles IE, nébulisation électrostatique requièrent des modifications afin d’être compatibles avec le TOF (e.g. pulser la source, échantillonnage discontinu du faisceau ionique). L’échantillonnage discontinu peut être effectué efficacement en déflechissant les ions dans une direction orthogonale à leur parcours initial, une approche développée par la compagnie Bendix en 1964**. *M. Guilhaus, D. Selby, V. Mlynski, Mass Spectrometry Reviews, 19, 65 (2000) **O'Halloran GJ, Fluegge RA, Betts JF, Everett WJ. 1964. Report No.ASD-TDR-62-644 CHM 2971 H06 37 Spectrométrie de masse Temps d’envol Injection orthogonale Avec réflectron Électrodes avec champ répulsif et attractif (impulsion de 10-100ns) CHM 2971 H06 Θ = tan−1 VTOF Vbeam *M. Guilhaus, D. Selby, V. Mlynski, Mass Spectrometry Reviews, 19, 65 (2000) 38 Spectrométrie de masse Temps d’envol Injection orthogonale L’injection orthogonale apporte de nombreux avantages tels: La possibilité de réduire la dispersion de vitesse du faisceau ionique incident dans la direction orthogonale du TOF. Le contrôle indépendant de l’échantillonage discontinu et des voltages d’extraction et de répulsion permet de maximiser le partage du faisceau entre le temps pris pour le remplissage de la zone d’extraction et son accélération dans le TOF. CHM 2971 H06 39 Spectrométrie de masse Analyseur – Temps d’envol CHM 2971 H06 40 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole Caractéristiques Gamme de masse: m/z 10-4000 Résolution: ~ 1000 (unitaire) mais peut etre de 6000 dans certains cas Précision: ~m/z 0.1-0.2 Vitesse de balayage: Jusqu’à 5000 m/z par s Le temps de vie d’un ion de sa formation a sa detection est d’environ 40-100 μs. CHM 2971 H06 41 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole y z x -(VDC + VRFcosωt) +(VDC + VRFcosωt) Deux paires d’électrodes métalliques. Application d’un voltage + à une paire et – à l’autre. Une combinaison de voltage direct (VDC) et alternatif (VRF) de fréquence ω est appliqué à chaque paire. Les ions oscillent entre les électrodes dû aux forces électriques alternatives (attractives et répulsives). Les électrodes maintenues à voltage + filtrent les ions de haute masse alors que celles de voltage – filtrent les ions de basse masse. Pour une amplitude donnée des voltages DC et RF, seuls les ions ayant d’un m/z spécifique auront une trajectoire stable et seront transmis par le quadrîpole alors que les autres seront déstabilisés et n’auront pas de trajectoires stables. Revue generale de l’opération du quadrîpole: P.E. Miller, M. Bonner Denton, J. Chem. Educ., 7, 617 (1986) CHM 2971 H06 42 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole Un voltage DC+ est appliqué aux paires d’électrodes dans le plan x-z et Un voltage DC- est appliqué aux paires d’électrodes dans le plan y-z. Le potentiel moyen appliqué aux paires d’électrodes dans le plan x-z est déplacé vers un voltage positif. Le potentiel moyen appliqué aux paires d’électrodes dans le plan y-z est déplacé vers un voltage négatif. -(VDC + VRFcosωt) Voltage RF (-V) Voltage DC (+V) Temps Voltage DC (-V) +(VDC + VRFcosωt) Voltage RF (+V) CHM 2971 H06 43 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole Action du filtre quadrîpolaire y y z z Transm. m/z Dans le plan y-z, les ions de m/z faibles subissent l’effet du voltage RF les empêchant de toucher les électrodes. CHM 2971 H06 z x Transm. x Transm. x y m/z Dans le plan x-z, les ions de m/z élevés sont stabilisés à cause de leur grande inertie m/z La combinaison de ces deux actions permet une bande de transmission étroite de m/z. 44 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole En augmentant l’amplitude du voltage RF tout en maintenant le rapport RF/DC constant on peut transmettre des ions de différents m/z. CHM 2971 H06 45 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrîpole Diagramme de stabilité ax = − ay = 8eVDC mr 2ω 2 qx = −qy = 4eVRF mr 2ω 2 xy a instable 0.3 Plus de résolution m1 < m 2 < m 3 a 2VDC = = cst q VRF 0.2 y stable 0.1 m2 m3 Moins de résolution x stable m1 0.2 xy stable 0.4 0.6 ∆q où: m: masse de l’ion e: charge r: rayon entre les électrodes ω: fréquence 0.8 Détermine la résolution q Les voltage VDC et VRF sont balayés simultanément mais en maintenant leur rapport constant La gamme passante d’ion est définie par l’intersection de la pente a/q a l’intérieur de la région de stabilité CHM 2971 H06 46 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrupole a Résolution a 2VDC = = cst q VRF 0.3 0.2 y stable x stable 0.1 xy stable 0.4 0.6 0.8 q Intensité 0.2 La résolution est determinee par la gamme ∆q. La résolution n’est pas nécessairement uniforme avec m/z et nécessite un ajustement de la pente a/q. L’augmentation de résolution se manifeste également par une diminution de sensibilité. Un compromis est nécessaire pour transmettre les ions d’intérêt avec une sensibilité et une résolution adéquate. m/z CHM 2971 H06 47 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrupole Que se passe t’il lorsque VDC = 0 et que l’on varie VRF? a 0.3 q 0.2 0.1 0.2 0.4 0.6 0.8 q Lorsqu’on fixe VDC a 0, le quadrupole transmet une large bande d’ions et pert son avantage de filtre de masse. On peut tirer avantage de situation lors de l’activation par collision pour la caractérisation structurale ou un ion est soumis a une dissociation produisant des fragments caractéristiques pouvant tous etre transmis et détectés simultanément. CHM 2971 H06 48 Spectrométrie de masse Analyseur – Quadrupole Q1 q Q2 Types de balayage Balayage complet (spectre conventionnel) Gaz de collision, Ar ou N2 Balayage sélectif (transmission d’ion avec m/z pré-définis, SIR) Spectre d’ions fragments (product ion scan) Multiples fragmentation sélectives (Multiple reaction monitoring) Spectres de precurseurs (precursor ion scan) Perte de neutre spécifique (Constant neutral loss) CHM 2971 H06 49 Spectrométrie de masse Analyseur – Hybride quadrupole/temps d’envol Reflectron Q1 en mode selectif (MS-MS) Q1 en mode RF (Acquisition TOF) Orifice d’échantillonnage MCP Nébuliseur électrostatique Pulseur et lentilles d’extraction CHM 2971 H06 q mode RF seul. (cellule à collision) q0 mode RF seul. 50 Spectrométrie de masse Analyseur – Hybride quadrupole/temps d’envol Duty cycle 2s MSMS2 615.4 (1+) 1s survey 2s MSMS1 5.00 6.00 7.00 Survey scan 421.7 (2+) T 583.3 (2+) 537.8 (2+) 8.00 9.00 10.00 11.00 12.00 889.4 (1+) 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500 Time (min) MS-MS scan m/z 583.3 K S F N N N E E 9813 157 185.1 86.0 234.1 100 200 m/z 537.8 K 381.2 495.6 609.3 300 400 Q 201.1 I 388.2 yMax 1094.5 500 600 700 800 E A 852.3 723.4 L 900 1000 1100 1200 S LD 846.4 229.1 173.1 E I Human Stathmin yMax 646.3 517.3 759.4 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200 CHM 2971 H06 m/z 51 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique Ion injectés Electrode terminale +Vrescos(ωrest + φres) z Voltage RF Vcos (ωt+φ) r r0 Electrode centrale Voltage de résonance AC -Vrescos(ωrest + φres) Détecteur Les ions sont accumulés à l’intérieur de la trappe ionique comportant deux électrodes terminales et une électrode centrale. Les ions ont une trajectoire stable en appliquant un voltage RF sur l’électrode centrale. Pour un maximum d’efficacité, les ions doivent etre concentrés vers le centre de la trappe où le champ électrique est optimal et moins distortionné. Ceci est accomplit en utilisant un gaz tampon tel l’helium favorisant un refroidissement collisionel. CHM 2971 H06 52 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique En augmentant le voltage RF ou en applicant un voltage auxilliaire aux electrodes terminales(ou les deux) il est possible de: Déstabiliser les ions et les éjecter de la trappe progressivement. Accumuler un ion spécifique Accumuler un ion et enregistrer ses fragments suite à l’application d’une longueur d’onde d’excitation aux électrodes terminales (MS-MS in time). Cette dernière etape peut être répetée successivement de façon a obtenir des spectres MSn. CHM 2971 H06 53 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique Diagramme de stabilité a q q= où: 4eVRF mr 2ω 2 m: masse de l’ion e: charge r: rayon de électrode centrale VRF: Voltage RF Pour que les ions aient une trajectoire stable q doit se situer entre 0.3 et 0.9. Ce paramètre est important particulièrement lors de la fragmentation; les ions fragments < 1/3 de m/z du précurseur auront une valeur q > 0.9 est ne seront pas accumulés. En augmentant VRF il est possible d’extraire un ion (m/z spécifique). Il est également possible d’ajuster le voltage aux électrodes terminales affectant le paramètre a. En combinant ces deux actions il est possibles d’éliminer les m/z (hauts et bas) nondésirés (modulation axiale). Ceci est par contre difficile a accomplir lorsque l’ion d’intérêt est en présence d’un excès d’ion ayant un m/z rapproché. CHM 2971 H06 54 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique Cycle des fonctions de la trappe ionique pour l’analyse MS-MS Voltage RF A Longueur d’onde multifrequence Ionization B Ejection > m/z Longueur d’onde multifrequence C Longueur d’onde activation par collision CHM 2971 H06 Activation par collision et application de longueur d’onde d’excitation Accumulation des ions fragments VDC Modulation axiale Act. Coll. (cible) Balayage de m/z Ejection < m/z (cible) 55 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique Analyse du digest trypsique de la protéine recombinante tPA. Spectre de masse conventionnel Isolation du précurseur avec éjection ascendente puis descendante de VRF (gauche). Balayage lent permettant une meilleure résolution isotopique de m/z 878.4 (droite). Spectre d’ion fragments de m/z 878.4 obtenu lors de l’application de la fréquence d’excitation aux électrodes terminales. La durée d’excitation est de 30 ms (qz: 0.306) CHM 2971 H06 http://www.abrf.org/ABRFNews/1996/September1996/sep96iontrap.html 56 Spectrométrie de masse Analyseur – Trappe ionique Un avantage significatif de la trappe ionique est la possibilité d’effectuer l’analyse d’ions fragments consécutifs Selection du precurseur Dissociation Analyse des ions fragments Selection d’ions fragments http://www.currentseparations.com/issues/16-3/cs16-3c.pdf CHM 2971 H06 57 Exercises de révision Notions de base Vrai ou Faux? • Le patron isotopique dépend de la composition élémentaire d’un ion? • Le patron isotopique dépend de la technique d’ionisation utilisée? • Le pic monoisotopique est toujours le plus abondant parmi l’enveloppe isotopique? • Le pic monoisotopique correspond à l’ion ayant la plus petite valeur m/z parmi l’enveloppe isotopique? • La distribution isotopique dépend de la charge d’un ion? • La charge d’un ion peut être déterminée à partir de la distance entre deux pics isotopiques? CHM 2971 H06 58 Exercises de révision Techniques d’ionisation { { { Decrivez le mode d’opération et les caractéristiques de la technique MALDI. Quelle est le role de la matrice lors de l’ionisation MALDI? Decrivez comment les ions sont formés durant l’ionisation par nébulisation électrostatique (electrospray)? CHM 2971 H06 59 Exercises de révision Techniques d’ionisation o Le spectre de nébulisation électrostatique (ions positifs) d’une protéine inconnue obtenu sur un appareil à haute résolution apparaît plus bas. L’ion monoisotopique correspondant aux espèces ioniques multiplement chargés est indiqué pour chaque pic ainsi que l’enveloppe isotopique pour l’ion a ~ m/z 1425. y x 1200.1 100 1140.1 80 1085.9 1341.2 1036.6 60 991.6 40 1519.8 1628.3 950.3 20 0 500 1424.914 1266.7 1753.5 912.3 700 900 1100 1300 m/z 1500 1700 1900 a) Déterminez la masse moléculaire (monoisotopique) de la protéine et indiquez directement sur le spectre ci-dessus la charge des différents ions. b) Quel est l’origine des pics x et y indiqués sur le spectre et quelles seraients leurs valeurs m/z prévues? c) Quel type d’analyseur aurait été utilisé pour obtenir ce spectre? CHM 2971 H06 60 Exercises de révision Analyseurs { { { { { { Quelles sont les différences entre l’analyseur à temps d’envol linéaire et avec réflectron? Quelle est la vitesse d’un ion simplement charge de la Leu-enkephaline m/z 556.5 après son accélération sous un champ électrique de 10 kV? Combien de temps prendra cet ion pour franchir une distance de 1 m sous l’effet du champ électrostatique avant d’atteindre le détecteur? Donnez une brève explication du fonctionnement du quadripole? Quels sont les avantages du quadrîpole simple et triplequadripole? Expliquez le fonctionnement de la trappe ionique pour l’isolation d’ion précurseur et l’analyse des fragments correspondants? CHM 2971 H06 61