Exercices des Chapitres II-5 et II-6 INDUCTION ET AUTOINDUCTION EXERCICE 1 EXERCICE 2 qV "Conducteur mobile" Sens réel du courant F qV "Test rapide" La tension d'induction qui apparaît aux bornes d'un circuit est appelée : f.i.m. f.m.m. f.e.m.(force électromotrice) Dans le phénomène d'induction, la source de champ magnétique se nomme : l'induit l'inducteur l'inductance Dans le phénomène d'induction, le circuit où apparaît la tension se nomme l'induit l'inducteur l'inductance Le phénomène d'induction apparaît lorsqu'un circuit est soumis a un champ magnétique : d'intensité élevée uniforme variable dans le temps Une tension induite apparaîtra aux bornes d'un circuit plongé dans un champ magnétique : de faible intensité de forte intensité il manque des données pour de se prononcer (champ variable ou pas ?) Une bobine est soumise à un champ magnétique uniforme et constant. Pour qu'il y ait induction, il faut que : la bobine possède un nombre élevé de spires l'axe de la bobine soit de même direction que le champ magnétique la bobine se déplace perpendiculairement au champ magnétique La loi de Lenz nous dit, entre autre, que le courant induit produit à son tour un champ magnétique qui s'oppose : au champ magnétique inducteur à la variation du champ magnétique inducteur à la cause qui lui a donné naissance i B Les électrons ont une charge q négative F B Sens de déplacement des électrons Les électrons (q < 0), dans la tige mobile, sont soumis à la force de Lorenz F = qV ∧ B (voir schéma de gauche). Les électrons de la tige se déplacent vers l'avant, le courant circule donc vers l'arrière de la tige. On a donc i < 0 (le sens réel du courant est opposé à la convention). Calculons d'abord la fem e aux bornes de la tige : e = B.ℓ.V = 2 × 0, 08 × 2 = 0,32V . e 0,32 Appliquons ensuite la loi d'Ohm i = = soit i = 1, 6A . R 200.10−3 EXERCICE 3 "Conducteur mobile" Appliquons directement la relation e = B.ℓ.V = 20.10−6 × 0, 6 × 130 × EXERCICE 4 1000 soit V ≈ 433µV . 3600 "production d'une tension" La figure ci-dessous illustre le phénomène d'induction juste après l'instant t = 0: le champ magnétique B est dirigé vers le "fond" de la figure et commence à diminuer d'intensité (rotation de l'aimant), le courant induit i dans la bobine veut s'opposer à cette diminution (voir schéma), la bobine se comporte en générateur, le fil de potentiel le plus fort (pôle +) sera celui où veut sortir le courant (comme dans une pile). ⇒ La tension induite e est donc négative (voir branchement de l'oscilloscope). Champ magnétique à l'instant t = 0 Les courants d'induction volumiques sont appelés : courants de Lenz courants de Farad courant de Foucault. B sens de rotation YA Sens que veut avoir le courant induit i + S 1° STI Electronique ( Physique Appliquée ) Christian BISSIERES http://cbissprof.free.fr Page 1 sur 2 e<0 YB e < 0 car le pôle "+" de la bobine est relié à la masse de l'oscilloscope Corrigé des Exercices Chapitre II-5 et II-6 "Induction et Auto-induction" Temps : 20ms / div Après l'instant t = 0, la tension induite e commence par être négative (sinusoïde "inversée"). Voie 1 : 10mV / div DC Voie 2 : Inactive t=0 i (mA) t (µs) 0 t (µs) T = 100ms 0 40 80 120 160 40 0 80 120 160 -12 "Sens du courant induit" La méthode utilisée pour trouver le sens du courant induit est : Tracer le vecteur champ magnétique B . Observer si B augmente ou diminue (sens de déplacement de l'aimant). Le courant induit i > 0 doit produire un champ qui va s'opposer à la variation de B . B S 12 600 0 EXERCICE 5 "Clôture électrique" u (kV) 0V 0V On a T = 5×20 = 100ms 1 1 ⇒ f= = = 10tr / s T 100.10−3 ⇒ f = 600tr / min . EXERCICE 6 N N Sens de déplacement de l'aimant B i i S "Energie dans une bobine" La tension U est constante, le courant i(t) va donc augmenter linéairement (graphe ci-contre) i (mA) t (µs) 0 t1 0 W 10.10−6 = ⇒ i(t1 ) = 10mA . 1 0,5 × 0, 2 L 2 i(t ) − 0 i(t ) i(t ) ∆i 10.10−3 On a U = L = L 1 = L 1 ⇒ t1 = L 1 = 0, 2 × ⇒ t1 ≈ 167µs . ∆t t1 − 0 t1 U 12 1 2 W = L ( i(t1 ) ) ⇒ i(t1 ) = 2 N Sens de déplacement de l'aimant B i R R B i (t1) i R S ∆i 0 − 600.10−6 = 0,8 × soit u = −12000V . ∆t 160.10−6 − 120.10−6 Voir le schéma complété au dessus. Entre 120µs et 160µs : u = L EXERCICE 7 Sens de déplacement de l'aimant B N ∆i 600.10−3 − 0 soit u = 12000V . = 0,8 × 80.10−6 − 40.10−6 ∆t S R Sens de déplacement de l'aimant Entre 40µs et 80µs : u = L B N S Sens de déplacement de l'aimant i N EXERCICE 8 S Sens de déplacement de l'aimant i R B S N Sens de déplacement de l'aimant i Considérons les variations de u(t) et i(t) pour 0 < t < 10µs : ∆i ∆t 10.10−6 − 0 On a : u = L ⇒ L=u = 20 × ⇒ L = 20mH . ∆i ∆t 5.10−3 − (−5.10−3 ) R B u(t) en volt S R N 0 0 R http://cbissprof.free.fr Page 2 sur 2 +5 t en µs -20 1° STI Electronique ( Physique Appliquée ) Christian BISSIERES i(t) en mA +20 Sens de déplacement de l'aimant i "Mesure d'un inductance" 10 20 30 40 0 t en µs 0 10 20 30 40 -5 Corrigé des Exercices Chapitre II-5 et II-6 "Induction et Auto-induction"