Département de génie physique École Polytechnique de Montréal PHS3104 - Mécanique quantique II Devoir #4 – Automne 2013 (à remettre le 12 novembre au début du cours) 4.1 Atomes polyélectroniques On considère un atome dans la configuration électronique 3d2 (Z=22). a) Déterminer les valeurs possibles des nombres quantiques S et L et les termes spectroscopiques (symboles) correspondants (incluant ceux qui ne sont pas permis par le principe d’exclusion) ; b) Déterminer le triplet (JLS) et son symbole spectroscopique pour la configuration fondamentale (de plus basse énergie) et préciser sa dégénérescence ; c) Si on applique un champ magnétique de 1 tesla, il y aura une levée de dégénérescence des états du niveau fondamental : déterminer l’écart d’énergie entre ces états (unité eV). Solution 4.1 a) Une configuration électronique , correspond à deux électrons dans le niveau , avec un moment angulaire . Les moments angulaires totaux ainsi que les moments de spins totaux possibles, sont présentés au tableau 1 avec leur terme spectroscopique respectif. Les états permis qui satisfont la condition d’antisymétrisation de la fonction d’onde totale des électrons dû au principe d’exclusion de Pauli sont indiqués en gris (note : on ne demandait pas de les identifier dans la question). b) À partir des trois règles de Hund, nous avons i. Maximiser le moment de spin total : . ii. Suite à i., maximiser le moment agulaire total : iii. Puisque l’état est rempli moins que la moitié : Ainsi, nous obtenons la configuration page 1 de 5 . . Devoir 4 – PHS3104 – Automne 2013 2 dont le terme spectroscopique est c) En considérant 1 0 1 -2 , et la dégénérescence de l’état est donnée par . , l’Hamiltonien, dû à l’effet Zeeman, s’exprime comme La valeur moyenne de l’opérateur correspond alors à , avec la dégénérescence . L’écart d’énergie entre les états correspond alors à, . Avec T et le facteur de Landé l’écart d’énergie est, 4.2 Couplage spin orbite pour un électron 3d Soit un atome avec un électron dans la configuration 3d. Calculer le clivage, E/, dû à l’interaction spin orbite : L S . Solution 4.2 Soit l’Hamiltonien dû au couplage spin-orbite, La valeur moyenne de l’opérateur est, Pour calculer l’effet de cet opérateur, on peut considérer ˆ Sˆ Jˆ 2 L 2 ˆ 2 Sˆ 2 2L ˆ Sˆ L ˆ Sˆ 1 Jˆ 2 L ˆ 2 Sˆ 2 L 2 Le clivage dû au couplage spin-orbite peut alors s’exprimer comme École Polytechnique de Montréal 2 Devoir 4 – PHS3104 – Automne 2013 Pour une configuration : , , , de sorte que Donc le niveau 3d de l’électron se divise en deux niveaux (doublet) séparés en énergie par ESO. 4.3 Effet d’un champ magnétique sur l’électron On considère un électron libre en présence d’un faible champ magnétique constant dans la direction x positive. On rappel que B peut être lié à un potentiel vecteur par B A . a) Écrire l’Hamiltonien total (spatial et spin) pour un électron libre en présence du faible champ magnétique constant dans la direction x positive ; b) Développer l’expression en a) sous forme d’un Hamiltonien principal, pˆ 2 / 2me , additionné d’un terme de perturbation (on peut négliger les termes d’ordre B2) ; c) Trouver une expression pour le champ de vecteur A(r), correspondant au champ B parallèle à l’axe x ; d) Calculer les corrections au premier ordre à l’énergie en fonction de B. Solution 4.3 a) À partir de l’Hamiltonien de Pauli avec champ magnétique, l’Hamiltonien pour une particule libre, déduit, et (pas de couplage spin-orbite), s’en b) En développant l’expression de a), l’Hamiltonien devient, En négligeant le terme : École Polytechnique de Montréal et en admettant p·A A·p (vu en classe), nous trouvons en posant 3 Devoir 4 – PHS3104 – Automne 2013 c) Soit, ainsi que Par identification, Une solution possible à ce système (il en existe d’autres) est d) La correction de l’énergie au premier ordre est donnée par (méthode des perturbations stationnaires, cas dégénéré) où , sont les éléments de matrice de l’Hamiltonien . Les états , correspondent donc aux états propres de l’Hamiltonien non perturbé (terme d’énergie cinétique seulement, ce qui correspond à des états pour l’électron libre, deux fois dégénérés à cause des deux états de spin). Les états s’expriment donc comme un produit d’ondes planes (état propre de l’électron libre) multiplié un état propre de spin. En considérant la représentation de l’état de spin dans la base de l’opérateur , les fonctions d’onde sont où V est le volume d’intégration (facteur de normalisation). Calcul de École Polytechnique de Montréal 4 Devoir 4 – PHS3104 – Automne 2013 En posant, En considérant , En posant le volume du système comme En exprimant , et la vitesse de l’électron comme , nous trouvons En procédant de manière analogue pour les trois autres termes, nous obtenons La correction de l’énergie au premier ordre s’en déduit alors en calculant le déterminant, Il y a donc une levée de dégénérescence en deux niveaux d’énergie, pour l’électron libre en présence d’un champ magnétique. École Polytechnique de Montréal 5