PCSI Physique Fiche Elec5 : Régimes sinusoïdaux forcés Pour un système linéaire, après une durée de quelques τ le régime transitoire se termine pour laisser place au régime établi qui est ici un régime sinusoïdal forcé : toutes les grandeurs électriques sont alors sinusoïdales de même pulsation que l’excitation. 1 Représentation complexe d’une grandeur sinusoïdale x(t) = Xm cos(ωt + ϕ) ←→ x = Xm ej(ωt+ϕ) = X m ejωt Xm : amplitude ; (ωt + ϕ) : phase ; X m = Xm ejϕ : amplitude complexe dx dt 2 2.1 ; avec Xm = |X m | R = (jω)x, xdt = ϕ : phase à l’origine. et ϕ = Arg(X m ) x (jω) . Réponse des dipôle usuels en régime sinusoïdal forcé Impédance complexe Z= 2.2 ω : pulsation u U = m i Im |Z| = Um Im Arg(Z) = ϕu − ϕi Impédances complexes des dipôles usuels ZR = R Z L = jLω ZC = 1 jCω Aux basses fréquences (B.F.) : L ←→ fil C ←→ interrupteur ouvert Associations d’impédances : 3 3.1 Z eqserie Aux hautes fréquences (H.F.) : L ←→ interrupteur ouvert C ←→ fil P P P 1 = k Z1 (ouY eq// = k Y k ) = k Zk Z eq// Méthodes et théorèmes utiles pour l’étude de circuits en régime sinusoïdal forcé Ponts diviseurs Pont diviseur de tension : Z uk = P kZ u k 3.2 Pont diviseur de courant : Y ik = P kY i k k k (DF) Loi des noeuds en termes de potentiels Au nœud N : 3.3 k P k V N −V k Zk + ηk sortant =0 Equivalence Thévenin-Norton Tout générateur de Thévenin vu des bornes A et B (association série d’une f.e.m. complexe eAB et d’une impédance complexe Z AB ), est équivalent à un générateur de Norton (association parallèle d’un c.e.m. complexe η AB et d’une impédance complexe Z AB ) à condition que : eAB = Z AB η AB 1 (F) PCSI 4 Physique Etude du circuit (R,L,C) série en régime sinusoïdal forcé 1 Lω0 ω ω0 = √ ,Q = ,x = R ω LC 0 Im = Um R + j(Lω − 1 Cω ) = Im,max 1 + jQ(x − x1 ) U Cm = – Résonance d’intensité pour ωr,i = ω0 : Im = Im,max = Bande passante : (ωc2 − ωc1 ) = ωQ0 . (pulsations de coupure ωci données par Im (ωci ) = Um R Im,max √ ) 2 – Résonance de tension aux bornes de C (de charge) si Q > Surtension UCm,max = 5 Um Um = x 2 1 − LCω + jRCω 1 − x2 + j Q √1 2 pour ωr,c = ω0 q 1− 1 2Q2 < ω0 : √2QUm 4Q2 −1 Bilan d’énergie en régime sinusoïdal forcé Puissance instantanée reçue par un dipôle orienté en convention récepteur : P (t) = u(t)i(t). Puissance moyenne (= puissance active) reçue par un dipôle orienté en convention récepteur : Pa = 12 Um Im cos(ϕu − ϕi ) = Ue Ie cosϕ cosϕ est le facteur de puissance. Puissance complexe reçue par un dipôle orienté en convention récepteur : P = 12 U m I ∗m . P = Pa + jPr avec Pr = Ue Ie sinϕ la puissance réactive. Un dipôle d’impédance Z, et d’admittance Y , fonctionnant en régime sinusoïdal forcé consomme en moyenne la puissance active : Pa = <(Z)Ie2 = <(Y )Ue2 2